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本文指出运动电荷产生的电场和磁场间存在着紧密关系,并由此给出其位移电流和位移电流密度的一种新的表述。据此,对运动电荷的位移电流、位移电流密度以及位移电流线进行了简要的讨论,并给出了位移电流线的物理图象。 相似文献
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本文通过计算得到了以任意速度运动的电荷在周围空间产生的位移电流密度矢量的表达式,并且讨论了v≤c和v~c两种情况下位移电流密度矢量的分布. 相似文献
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位移电流不产生焦耳热 总被引:1,自引:0,他引:1
在普遍情况下,安培环路定律为
∮LH·dl=I传+I位
其中I传=∫∫sj传·dS为传导电流,j传=dI/dS;
I位=dΦD/dt=∫∫S(e)D/(e)t·dS
=∫∫sj位·dS为位移电流
从安培环路定律可看出,传导电流和位移电流都具有磁效应,但二者却有着极大的差别.首先是来源不同,传导电流来源于电荷在导体中的定向运动,位移电流来源于变化的电场;其次是存在范围不同,传导电流仅存在于导体中,位移电流存在于任何有电场变化的区域;再次是表现性质不同,传导电流产生的热效应满足焦耳定律,位移电流产生的热效应不满足焦耳定律.下面从两个方面入手重点分析讨论位移电流产生热效应,但不产生焦耳热. 相似文献
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相对于观察者来说,电荷运动时要引起周围空间各点的电场发生变化,而变化的电场就是位移电流,因此,运动电荷的周围是有位移电流存在的。那么,空间里任一点位移电流密度的方向如何确定?大小如何确定?下面准备针对这两个问题谈一谈自己的一些看法。 一、位移电流密度的方向 设电荷q以速度υ向右运动,拿运动方向上任一点p来说,由于运动电荷q距p点愈来愈近,p.点的电位移在△t时间内由D1增至D2,增加了△D(△D=D2-D1),其增量△D的方向,与υ一致,向右。从位移电流密度的定义式jc=来看,位移电流密”“”’“““”““”””‘’ gi”’””””“… 相似文献
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我在《大学物理》84年第3期写的《运动电荷周围的位移电流》一文中.有两个问题需要更正,请读者鉴谅. 1.关于位移电流密度大小的计算问题 如图1所示,设一点电荷q以速度v沿x轴方向运动.若v《C(光速),则运动电荷q的周围住一点电场的电位移位移电流密度关于位移电流密度的大小jc在原文中是根据来计算的.因为以,关于位移电流密度的大小人的计算应更正如下,因为而所以 (i、j分别为x轴、y轴方向上的单位矢径)(1)式中等号右边的第一项(1)式中等号右边的第M项将(2)(3)两式代入(1)式得上式等号右边第一项,显然就是运动电荷q周围电场中任一点位移电流… 相似文献
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显示屏是人机交互的重要部件,当人体静电放电发生在显示屏表面时,有可能导致软硬故障。为了研究显示屏空气式静电放电实验特性,通过一个自制的装置对显示屏空气式静电放电电流和通过显示屏的位移电流进行了实验测量。研究发现:放电电流峰值随接近速度的增加而增加,上升时间随接近速度的增加而减小。在±10~±12 kV电压范围,受电弧长度的影响,上升时间增大,电流峰值变小。随着测量点与放电点之间距离的增大,位移电流波形峰值减小、上升时间增大,正极性放电峰值更大且扩散范围更广,而负极性放电上升时间增大更加明显。由位移电流波形及其分布可以计算出电荷密度。电荷密度随距离放电位置距离的增大而减小。与正极性相比,尽管负极性放电电流峰值较低,但电荷密度较高,说明负极性放电具有造成更高等级损伤风险的危害。 相似文献
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真空中的“位移电流”和传导电流以同样规律激发磁场吗? 总被引:3,自引:2,他引:1
本文认为“位移电流’和传导电流按相同规律激发磁场”的说法欠妥。所谓“传导电流激发磁场”和“位移电流’激发磁场”应是同一磁场产生的两种不同的描述:前老是指产生磁场的“源”,后老是指电磁作用的传播过程;而不是传导电流和“位移电流”各自激发了一个磁场. 相似文献
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在讨论了基于时域有限差分法和完全匹配层技术的数值模拟方法之后,首先从运动电荷和电力线的角度直观地描述了脉冲电磁波的辐射过程,然后进一步从场与电荷相互作用的角度分析了天线上电荷是如何被加速以及如何维持其运动状态的,指出了开放空间中突然出现的时变电场(位移电流)是脉冲电磁波辐射的根本原因.文中还对局部电阻加载的天线和局部弯曲的天线进行了研究,以进一步说明上述观点.对多种情况下的脉冲辐射过程进行了数值模拟,并给出了电场的等高线和空间波形图,这些图形对理解脉冲电磁波的辐射机理非常有益.
关键词: 相似文献
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在以电容器完放电为例引入位移电流概念的过程中,由于导体并非处于静电平衡状态,因而不能认为导体中的电场强度E=0.又,若将导体的电导率σ视为无穷大,则场强E趋于零、但如果这样,可以证明充电过程将不复存在.应用高斯定理和电荷守恒定律推出,导体中的传导电流与位移电流的总和被电容器中的位移电流接替下去保持了电流的连续性。 相似文献
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由经典观点出发,利用麦克斯韦著名假设之一,变化电场产生变化磁场,导出运动电荷的磁场计算公式,进而推导了毕奥-萨伐尔-拉普拉斯定律 相似文献
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提到伦琴,人们往往想到的是他对X射线的发现,而对他在电磁理论方面的重要贡献则较少提及.文章详细叙述了伦琴为论证“位移电流”存在而做的实验,此实验曾被誉为是19世纪最重要的物理实验之一,在当时广受赞誉,但今天却被人们渐渐遗忘了.希望该文能够使人们对伦琴为构建19世纪物理学宏伟大厦而取得成就的重要性有更深入的认识。 相似文献
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在似稳条件下磁场的计算 总被引:4,自引:2,他引:2
在电磁学教学中计算似稳态的磁场时,一般教科书都明确指出,仍可用毕奥-沙伐尔定律,即(1)使用这一公式时,只需考虑真实电流,如低频交流电路中的传导电流、低速(v《c)运动电荷的运流电流,而不需考虑位移电流所激发的磁场。这就带来了几个问题:1.在计算低速运动电荷的磁场中为什么绝口不谈电荷运动引起的位移电流产生的磁场;2.考虑存在位移电流的情况下,安培环路定理必须修改而代之全电流定理 在真空情况下,可写为在磁场结构具有良好对称性的情况下用全电流定理求出磁场B,这是否会与根据(1)式计算出的结果相矛盾?3.在低频交流电路的局部地区,… 相似文献
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从第一性原理出发,基于广义梯度近似密度泛函和全势线性缎加平面波方法(FLAPW),对LaNi4.5Al0.5储氢合金固溶体相α-LaNi4.5Al0.5H0.5的晶体结构、电荷密度和态密度等特征进行了研究.对α-LaNi4.5Al0.5H0.5从能量角度计算得出H原子最可能占据6m格位,并给出了态密度(DOS)和电荷密度图,分析了H与Al之间的相互作用,以及H的加入对固溶体性质的影响。计算结果与实验值符合的相当好. 相似文献
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用毕—萨定律计算圆平行板电容器极板上电流的磁场 总被引:2,自引:1,他引:1
用毕-萨定律计算了分布在圆平行板电容器极板上电流的磁场,从而证实:1)在似稳定下磁场完全是由传导电流产生的,“位移电流”的磁场为零;2)极板电流在电路容器内部产生的磁场很大,它极大地削弱了馈线电流的磁场,使得电容器内部的磁场很小。 相似文献