关于二粒子弹性散射中动能的转移

本文根据二粒子弹性散射过程中入射粒子的 速度矢量三角形，利用含质心坐标系的散射角θｃ的补 角的余弦定理，得出了入射粒子末动能与初动能的比 值公式．然后从这个公式出发，对二粒子散射中动能 的转移与散射角θｃ、与二粒子质量比的依赖关系作了 较为全面的讨论．     

一套研究重离子—原子碰撞过程中小角度散射的散射粒子—反冲离子飞行时间谱仪系统

本文报导通过测量离子—原子碰撞过程中反冲离子横向动量的方法获得散射角θ≤10~(-4)rad的单重和多重电离截面,即散射粒子—反冲离子飞行时间谱仪系统。文中将介绍建于兰州大学2×1.7MV串列加速器上的散射粒子—反冲离子飞行时间谱仪系统的机械设计,性能参数,数据获取,电子学框图以及利用1MeV质子轰击氩气时测量反冲氩离子飞行时间谱的试运行实验及结果。     

Ne原子(e,2e)反应中反冲离子动量分析

利用冷靶反冲离子动量谱仪,对电子轰击Ne原子的单电离反应(e,2e)进行了研究,实验测量了70—3300eV入射能量情况下,反应过程中产生的一价反冲离子的动量分布,并对反冲离子的总动量进行了还原。介绍了一个简单的碰撞机制,据此着重分析了反冲离子纵向动量和横向动量二维谱形成的原因,该碰撞机制能够较好地解释较高能量入射时的实验结果。最后根据反冲离子的动量,估算了出射电子的能量范围,为下一步进行电子、离子的符合测量奠定了基础。     

等离了体源离子注入球靶的蒙特—卡罗模拟

建立了在球形靶鞘层中蒙特－卡罗模拟模型，考虑了离子与中性粒子的电荷交换碰撞和弹性散射，以及精确依赖于入射离子能量的电荷交换碰撞截面和动量输运截面。模拟了不同气压下，在鞘层扩展过程中，氮离子Ｎ＾＋２到达靶表面的能量分布和入射分布，研究了它们的变化规律。     

一套研究重离子—原子碰撞过程中小角度散射的散射粒子—反…

本报导通过测量离子－原子碰撞过程中反冲离子横向动量的方法获得散射角θ≤１０＾－＾４ｒａｄ的单重和多重电离截面，即散射粒子－反冲离子飞行时间谱仪系统。中将介绍建于兰州大学２×１．７ＭＶ串列加速器上的散射粒子－反冲离子飞行间谱仪系统的机械设计，性能参数，数据获取，电子学框图以及利用１ＭｅＶ质子轰击氩气时测量反冲氩离子飞行时间谱的试运行实验及结果。     

关于弦线振动的横波条件

在通常的教科书中,对于弦线上的横振动,大多采用线性近似处理.典型的说法如:“看弦的一小段(x,x x)的运动,设p为弦线的单位长质量则运动方程为 对于小振动,可设θ角很小,略去θ2,有cosθ1≈cosθ2.于是由第二个方程得T1=T2=T,即在没有沿x方向的外力时弦中各点的张力是相同的.[1] 对于横振动,可以抛开小振动的假设,直接引入“横波条件”因故有 对于横向运动,则有式中d3为弦的微分弧元. 设弦线上没有振动传播时,单位长质量为p0,则代入　(3)式,得这正好是弦线上的横渡方程.这样,从横波条件出发,我们同样可以得到波动方程.不过,这时候,弦线上…     

等离子体源离子注入球形靶的蒙特-卡罗模拟

建立了在球形靶鞘层中离子的蒙特-卡罗模拟模型,考虑了离子与中性粒子的电荷交换碰撞和弹性散射,以及精确依赖于入射离子能量的电荷交换碰撞截面和动量输运截面。模拟了不同气压下,在鞘层扩展过程中,氮离子N_2~+到达靶表面的能量分布和入射角分布,研究了它们的变化规律。     

吸能反应阈值的简便计算方法

在吸能核反应中,入射粒子至少应该具有多大的能量才能使核反应进行,这就是核反应中的阈值计算问题.为了得到实验室系中的阈值,一般是先求出质心系中的阈能,然后利用实验室系和质心系的能最转换关系得出实验室系中的阈能[1][2].本文根据核反应中的能量守恒和动量守恒定律,仅用实验室系直接得到同样结果. 用m、E、v和p分别表示粒子的质量、动能、速度和动量,用下标a、A、b和B分别表示入射粒子、靶核、出射粒子及剩余核,并假定反应前靶核为静止.根据能量守恒定律有 你。c\凤)+(叫c’)-(cbC’十印十(CBBV马)得几十EB一民一(B。+BA-Ah-bB)/…     

13C的一个可能的类晕的中子2p态

假设13C是单粒子的2p态的结构,用Glauber多重散射理论研究了入射能量为1GeV的质子在13C上的弹性散射,得到了与实验符合得很好的理论结果.这说明13C可能存在着一个类晕的中子皮.     

相对论运动学在粒子物理学中的应用(一)

相对论原理在研究基本粒子的运动规律中起着十分重要的作用.它不仅要研究相对论性粒子的运动,还要研究诸如粒子的产生、衰变和湮没等问题.此外,相对论运动学在粒子物理中的应用还有其方法上的特殊性.近几年的CUSPEA试题中也常有这类考题.以下就有关基础知识,如基本变换公式、质心坐标系、粒子产生阈能、弹性散射运动学及粒子衰变等作一扼要叙述,并举例以明之.1 基本变换公式 对能量为E,动量为P,静止质量为m的粒子,下述关系式成立 E2=m2c4 p2c4粒子物理中常取光速c=1为单位,则有 E2=m2 p2这里已取c=1,故公式中所用到的质量或动量均以MeV…     

200GeV/c的质子-核碰撞中产生粒子的多重数分布与能量亏损

我们用多次碰撞模型分析了入射质子动量为200GeV/c的p-Ar和p-Xe碰撞中产生的负粒子的多重数分布. 在与靶核子的每一次碰撞中, 入射粒子损失能量, 损失的能量用于产生粒子的概念在计算中明确考虑, 理论结果与实验符合较好.     

散射过程中核子和层子的反对称效应

利用共振群方程,考虑相互作用趋于零的极限情况,定量研究了散射过程中核子和层子的反对称效应。发现反对称效应等效于一个短程互作用,力程近似等于散射粒子的均方根半径;粒子均方根半径越小,反对称效应散布的能量范围越广;粒子自由度越多,反对称效应的互作用越弱。当入射核中每个核子平均动能远大于由测不准关系决定的靶核内粒子动能时,反对称效应可以忽略。     

对“验证动量守恒定律”实验的再改进

在"验证动量守恒定律"学生实验中,现行的人教版教材的实验原理图. 设小球1滚下与球2碰撞前的速度为v0,碰撞后球1的速度为v1,球2的速度为v2.若碰撞中动量守恒,则需验证等式m1v0=m1v1+m2v2是否成立.     

钢球弹性碰撞实验的误差

J2135型碰撞实验器作完全弹性碰撞实验其误差主要表现在三个方面:落点离散、角度误差δ_a、合成动量误差。下面结合实际实验进行一些分析。正确的作验证图的方法如图1所示。靶球静止时在水平板面上的投影 O_2到落点 N的矢径 (?)代表靶球碰撞后的动量。以入射球落点 M 作一射线,距 (?)为 d,则从 O_2的垂足 O_1到 M 的矢径(?)代表入射球碰撞     

卢瑟福散射公式的一个简明推导

在d粒子散射中,我们来确定散射角(即偏转角)θ与碰撞参数(或称瞄准距离)P之间的关系(如图一).粒子以速度v0来到离核还远的一点A.假如它不偏转,它将经过离核距离为p的地点. a粒子与核之间作用着库仑斥力式中Z为核电荷,e为基本电荷,ε0为绝对介电常数,r为核与a粒子间的距离.我们假定,a粒子在其轨道上已经到达点M,我们把在M点的作用力分为两个分量(见图二),垂直于初始方向的力 与平行于初始方向的力 是水平线(即粒子的射入方向)与M点的矢径r之间的夹角. 我们现在应用角动量定理,并把坐标系的原点取在原子核上.由于这里出现的径向力 (1)不产…     

高能氘-氘散射

本文应用核-核碰撞的Glauber多次散射理论, 计算了入射动量为5.75 GeV/c的氘-氘弹性散射微分截面. 理论结果除了在"谷"附近有一定偏离外,在其他角区域与实验结果符合较好. 此外, 也研究了质子与中子平均输入振幅的影响.     

低能He2+-He碰撞体系转移电离机理的实验研究

利用冷靶反冲离子动量谱仪,对低能He²⁺-He碰撞反应中产生的反冲靶离子和炮弹离子进行了符合测量,根据反冲靶离子的动量,研究了转移电离过程中的电荷转移机理.实验结果表明：在20—40 keV能量范围内,靶原子上的一个电子俘获到炮弹离子的基态,另一个电子直接发射到靶的连续态的直接电离及另一个电子俘获到炮弹离子的连续态的过程(ECC)是最主要的转移电离机理,且ECC过程主要发生在大碰撞参数条件下;炮弹离子俘获两个电子处在双激发态的自电离过程的贡献很小. 关键词： 冷靶反冲离子动量谱仪 转移电离机理 离子原子碰撞     

^13C的一个可能的类晕的中子1p态

假设^13C是单粒子的2p态的结构，用Glauber多重散射理论研究了入射能量为1GeV的质子在^13C上的弹性散射，得到了与实验符合得很好的理论结果。这说明^13C可能存在着一个类晕的中子皮。     

高能α粒子与4He的弹性散射

应用Glauber核-核散射理论,在“刚体炮弹近似”下计算了高α粒子在⁴He靶核上的弹性散射.结果显示,理论对于中等动量转移以下的实验结果给出令人满意的描述.     

高能核碰撞中的群论方法

鉴于原子核碰撞理论计算的繁冗,提出一种用群论进行项分类的方法,它能分辨出散射振幅中贡献相同的积分项,简化计算,使便于编制计算程序,也节省了机时.具体计算了入射动量为5.07GeV/c的氦原子核在氦原子核上的弹性散射,结果是满意的.