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本文从哈密顿量出发,导出描写受激Raman过程的方程式:Laser光、一级Stokes与反Stokes光及相干的声子场的耦合方程,并唯象地引入弛豫耗散。在分子属于远共振情形及比介电常数近似更高一级的近似下,分析了方程的性质。由平衡点稳定性的讨论给出了Raman光激射器的阈值,发现反Stokes激射光的产生并不要求附加的阈条件,即在受激Raman效应中,反Stokes光总是必然出现的。对于Raman光激射器诸工作点的性质及工作过程也作了进一步的讨论,发现在一定条件下,在强激射光源辐照下,存在着Stokes与反Stokes成分几乎各占一半的唯一的稳定平衡点(Raman光激射器的工作点)。文中也顺便讨论了声子弛豫所起的作用及有长寿命的声子时Raman光激射器的行为。 相似文献
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本文直接利用阈值电流随温度变化的实验关系,通过解热传导方程,得到了连续及脉冲工作状态下起始工作电流、最大工作电流及临界阈值电流的定量结果,供研制参考。其中全面地考虑了结内及体内发热的贡献,后者可用一归一化等效体内发热电阻r来表征。连续工作状态的分析表明,体内发热的影响不可忽略。对脉冲工作状态的分析,分别考虑了脉冲宽度和重复频率的影响。指出:在兼顾功率和重复频率的情况下,脉冲工作比以取0.03左右为宜。当实际应用中对重复频率要求不高时,为了提高功率,取重复周期比二极管热弛豫时间约大3倍比较合适。如果要求重复频率很高,则器件性能主要由脉冲工作比决定。文中利用所得结果结合实例进行了讨论,并讨论了脉冲工作情况由于结温变化所导致的发射频谱展宽效应。 相似文献
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当平行光束与声行波(声子束)成Bragg角时,有一部分光被衍射或散射为次级光束。次级光束的频率向上或向下移动v_1,v_1为声的频率。Cummins等曾将本效应用于光的单边带调制及移频,用的是液体中30兆赫的声波。 相似文献
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光参量振荡器线宽研究 总被引:4,自引:3,他引:1
对0.532μm波长光泵浦的BBO光参量振荡器产生线宽的机制进行了详细分析和计算,结果与实验基本一致,实验结果表明泵浦光发散角是产生线宽的主要因素。文中的分析方法可推广至其它单轴晶体光参量振荡器线宽的分析。 相似文献
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ZnO薄膜的光抽运紫外激射 总被引:3,自引:3,他引:0
采用等离子体增强MOCVD方法生长出高质量的ZnO薄膜,并观察到了ZnO薄膜的光抽运紫外激射现象。在不同激发强度下进行了光荧光谱测量,发现紫外发光强度随着激发光强度的增加呈直线增强,证明此紫外发光峰来源于带边自由激子辐射复合。激发的激光器为3倍频YAG激光器,脉宽15ps,每秒10个脉冲。抽运光达到样品的光斑直径约为25μm,激射阈值为0.28μJ,利用光纤连接到CCD来探测接收激射光。在385~390nm之间的激射峰,其半峰全宽为0.03nm。所观察到的激射没有固定的方向,也就是说是往各个方向发射的。对于ZnO薄膜,由于我们并没有制作通常激光器的谐振腔,激射是通过晶粒强烈的散射导致的自形成谐振腔所产生的。 相似文献
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求出了γ维空间中理想玻色气体的态密度,采用Thomas-Fermi近似,导出了γ维广义幂律势阱中粒子数密度的空间分布.在此基础上,求出了原子激射器的空间有效增益范围(即γ维势阱中玻色-爱因斯坦凝聚的空间有效范围),并对其产生影响的相关因素进行了讨论. 相似文献
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激光抽运铯束贮存泡激射器 总被引:1,自引:1,他引:0
本文提出一种铯原子束激射器的建议,其中利用了双束激光抽运选态技术和原子贮存泡方法。用密度矩阵理论分析了振荡条件,给出了激射器的振荡功率和进泡的原子束流之间的关系式。在使用TE021模腔和石腊作涂层的环状石英泡的情况下,计算了激射器的振荡功率、线宽和腔的填充因子,对激射器的短稳亦作了相应的估计。还给出了双原子束双隔离泡的此类激射器的设想。 相似文献
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本文对被动锁模激光器的涨落模型作了改进。用计算机对脉冲在激光器中发展的过程作模拟计算,从增益系数达到阈值时开始计算,并按自发辐射计算确定初值光强。计算中考虑了泵浦速率、激光上能级寿命及激光在增益介质处和在可饱和吸收体处的光束截面比。对钕玻璃和Nd:YAG两种情况作了计算。计算结果表明:(1)当泵浦速率超过阈值15—20%时,就得不到置信度超过93%的完善锁模。(2)最佳的光束截面比对于钕玻璃为1/2到1之间,对于Nd:YAG大于2。(3)为获得完善的锁模,染料透过率必须在一定范围之内(与损耗系数及光束截面比有关)。如果用同一种染料,对于钕玻璃的染料透过率应该高于对于Nd:YAG的透过率。最后指出了Glenn的计算中的一些缺点。
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本文考虑了在被动锁模涨落模型中涨落脉冲集合中的脉冲数目对锁模的影响,并研究了激光器腔长对于锁模窗口和锁模阈值的影响。
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