1GeV附近的质子与中、重核的弹性散射

本文用"集体坐标与高能集团散射理论"的方法, 取Woods-Saxon势, 计算了1.04GeV质子与^40,42,44,48Ca、⁴⁸Ti、^58,60,62,64Ni之间的弹性散射微分截面; 1GeV质子与90Zr、²⁰⁸Pb之间的弹性散射微分截面. 结果与实验值符合得较好.     

23Al及其邻近丰质子核的奇异结构研究

在RIKEN-RIPS上测量了²³Al等丰质子核素的核反应总截面(σ_R)和平行动量分布(P^//). 观察到了²³Al核反应总截面的增强, 与以前的实验结果相符. 同时得到了²³Al等丰质子核素擦掉一个质子后的P_//. 在Few-body Glauber模型下对实验结果进行了讨论. P_//的宽度显示²³Al基态的外层质子处于d态, 这与g因子测量实验结果一致. 为了同时解释P_//和σ_R的实验测量结果, 我们认为²³Al可能有核芯增大的现象.     

Al、Ti、V、I的快中子激发曲线

在E_n=4.5—18.3 MeV 能区,用活化法测量了²⁷Al（n,α）²⁴Na,⁴⁶Ti（n,p）⁴⁶Sc¹),⁴⁸Ti（n,p）⁴⁸Sc¹),⁵¹V（n,α）⁴⁸Sc 和¹²⁷I（n,2n）¹²⁶I 的激发曲线.在 E_n=14.61±0.20 MeV 处,以伴随粒子法作中子通量测量,得到了²⁷Al（n,α）²⁴Na 反应截面.其他反应以此截面为标准进行绝对测量.产物核放射性用经标定过效率的 NaI（Tl）闪烁谱仪测量.结果分别为117.5±3.0 mb,291.4±14.0 mb,63.7±3.2 mb,16.8±0.9 mb 和1656±68mb.最后对测量结果进行了简单的比较.     

12C轰击12C,27Al,natCa反应中发射α粒子的测量与分析

我们测量了69.5MeV ¹²C轰击¹²C,²⁷Al,^natCa反应中出射的α粒子的能谱和角分布. 用快粒子激子模型理论计算了包含平衡和前平衡出射的α粒子成份. 在这三个反应中它们构成α产额的绝大部分, 其中前平衡发射的α粒子估计分别占11%、14%、16%. 尚有一部分来自其它反应机制的贡献.     

延迟质子先驱核33Ar、49Fe的实验研究

用65 MeV的¹²C束轰击²⁴Mg、⁴⁰Ca靶, 通过(¹²C, 3n)反应, 产生了延迟质子先驱核³³Ar及⁴⁹Fe, 观测了它们的β⁺延迟质子谱, 其主峰能量分别在3.28±0.07 MeV与1.98±0.04 MeV, 截面分别为0.4±0.08 μb与0.7±0.14 μb, 测得³³Ar的半衰期为167±24 ms.     

12C+27Al,12C+209Bi和14N+Pb反应全熔合截面测量

本文叙述了用云母径迹探测器分别探测复合核蒸发余核和裂变碎片的实验,从而测出了¹²C+²⁷Al,¹²C+²⁰⁹Bi和¹⁴N+Pb反应的全熔合截面和激发函数.并用锐截止模型由全熔合截面导出了临界角动量.实验结果和当前有关的理论计算进行了比较,在实验误差范围内基本相符.     

12C离子在27Al靶上的准弹性和深部非弹性反应

用ΔE-E计数器望远镜鉴别反应产物,研究71.5兆电子伏的¹²C离子在²⁷Al靶上引起的准弹性和深部非弹性反应,得到了反应产物硼、铍、锂等的能谱、角分布、以及在E-θ平面的d²σ/dQdE等高线图。对实验结果作了讨论。     

80.6MeV 16O轰击27Al反应的弛豫过程的研究

从80.6MeV ¹⁶O+²⁷Al出射类弹碎片的测量实验结果导出了角分布衰减系数、电荷分布及电荷分布的一次矩和二次矩随TKEL的变化. 对该反应中的弛豫过程进行了分析. 并讨论了势能面对电荷分布的一次矩和二次矩的影响.     

轰击能在5.3MeV/A以下的16O+27Al反应的研究

对轰击能在5.3MeV/A以下的¹⁶O+²⁷Al系统产生的准弹和深部非弹反应作了较细致的研究. 给出了反应产物的能谱、角分布、电荷分布及E-θ平面上的d³σ/dEdΩdZ等高图, 并分析了它们随轰击能量的演变过程. 讨论了作为轰击能量的函数, 准弹和深部非弹是如何竞争的. 也讨论了轻系统中能量和质量弛豫过程的特征及核结构效应的影响.     

(p,π-)反应的两核子模型

本文提出了 A（p,π^-）B 反应的两核子模型,给出了反应矩阵元的约化和与核结构的关系.在平面波近似下,计算了入射质子能量为185 MeV 时的¹³C（p,π^-）¹⁴O（O+基态）的微分截面,定性地符合实验结果.     

14N+27Al在93和77MeV的准弹和深度非弹反应

对轻系统¹⁴N+²⁷Al反应(E_Lab=93和77MeV), 使用大面积位置灵敏电离室测量了出射类弹碎片, 得到质心系TKE-θ平面上d³σ/dΩdEdZ等高图, 不同TKEL下的角分布和Z分布, 不同碎片的角分布; 推出σ²和相互作用时间τ的关系, 并对实验结果进行了分析讨论.     

Study of the total reaction cross section via QMD

This paper presents a new empirical formula to calculate the average nucleon-nucleon (N-N) collision number for the total reaction cross sections (σ_R). Based on the initial average N-N collision number calculated by quantum molecular dynamics (QMD), quantum correction and Coulomb correction are taken into account within it. The average N-N collision number is calculated by this empirical formula. The total reaction cross sections are obtained within the framework of the Glauber theory. σ_R of ²³Al+¹²C, ²⁴Al+¹²C, ²⁵Al+¹²C, ²⁶Al+¹²C and ²⁷Al+¹²C are calculated in the range of low energy. We also calculate the σ_R of ²⁷Al+¹²C with different incident energies. The calculated σ_R are compared with the experimental data and the results of Glauber theory including the σ_R of both spherical nuclear and deformed nuclear. It is seen that the calculated σ_R are larger than σ_R of spherical nuclear and smaller than σ_R of deformed nuclear, whereas the results agree well with the experimental data in low-energy range.     

转动模型和高能散射

本文用轴对称的转动模型和唯象的Woods-Saxon势; 以"集体坐标和高能集团散射理论"为骨架, 计算了1GeV附近的质子与原子核¹⁵²Sm、¹⁵⁴Sm、¹⁷⁶Yb的0⁺、2⁺、4⁺、和6⁺之间的散射微分截面. 计算结果与实验值符合得比较好.     

高能质子与原子核散射的N产生效应

提出了对包含 N^*产生中间态的 Glauber 多次散射理论的分离变数处理方法,并把它用于研究质子与原子核的非弹性散射.计算了1 GeV 质子引起的¹²C^*（4⁺,14.08 MeV）激发态的非弹性散射微分截面.理论值与实验结果作了比较.表明 N^*产生效应对高能质子散射的影响是值得重视的.     

82.7MeV 16O+27Al碰撞中类弹碎片和发射α粒子的符合测量

在82.7MeV ¹⁶O+²⁷Al反应的类弹碎片和发射α粒子的符合测量中, 得到了在速度平面上的类弹碎片C和α粒子符合的伽利略协变截面的等高图和符合关联角分布. 测到的关联α粒子在正角度区(与类弹产物在束流的同侧)主要来源于类弹发射; 在负大角区主要来源于类靶发射; 在负小角区主要是弹核¹⁶O碎裂的贡献. 提出了弹核碎裂后的余核在靶核作用下继续进行阻尼碰撞的反应机制的可能性. 同时也确定了单举DIC测量时强的碳碎片产额中, 来自DIC激发的¹⁶O发射α粒子的余核¹²C的贡献并不大.     

90Nb和91Nb的高自旋态结构

用能量为80MeV的¹⁹F束通过反应⁷⁶Ge(¹⁹F,xn)布居了⁹⁰Nb和⁹¹Nb的高自旋态. 通过在束测量分析⁹⁰Nb和⁹¹Nb退激射线的符合级联关系, 发现了新的属于⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的跃迁, 建立了⁹⁰Nb和⁹¹Nb$的高自旋态能级纲图. 通过经验壳模型计算指定了部分能级的组态, 并结合实验DCO比值和与相邻核素的系统比较, 确认了新能级的自旋和宇称.     

16O轰击27Al α粒子发射的研究

用ΔE-E半导体望远镜测量了84.5MeV及62.0MeV ¹⁶O轰击²⁷Al产生的α粒子, 得到了α粒子的发射能谱、角分布、E-θ平面上d²σ/dE﹒dΩ等高图及核温度随发射角的变化. 对产生α粒子的直接机制作了讨论.     

稍高于库仑位垒的238U束引起跟随裂变反应中的壳效应

本实验测量了²³⁸U(5.4MeV/u)轰击⁴⁸Ca、⁴⁵Sc靶和²³⁸U(6.0MeV/u)轰击¹⁶O、⁴⁸Ca、⁴⁵Sc、⁴⁸Ti、⁵⁸Fe、⁶⁴Ni及⁸⁹Y靶等10个反应系统的三体碎片符合出射道. 得到了跟随裂变截面、总动能损失、碎片动能和质量分布以及碎片在第一质心与第二质心的角分布等. 实验用了4片200mm×300mm的双维位敏雪崩计数器, 给出了关联的空间位置信息与飞行时间. 三体事件用运动学直接求解, 其中识别裂变对碎片是基于该对之间相对速度为2.4cm/ns的事实. 探测几何效率用蒙特卡罗模拟计算来确定. 实验表明, 跟随裂变源于准弹性散射, 其截面σ_S.F较大对于²⁷Al靶, 为σ_S.F总截面的15%, 而⁸⁹Y靶为70%. 同时发现, 对于幻核靶, σ_S.F与索末费尔得参数之间有简单的线性关系.     

怎样才能使p→μ+η成为质子的主要衰变道?

本文讨论了日本KKNDE质子衰变实验中的后选事例p→μ⁺η的意义. 在Pati-Sarkar工作的基础上, 我们给出了一个可能使p→μ⁺η成为质子主要衰变道的模型.     

低阻尼碰撞中粒子交换的关联性和丰中子流

本工作以极好的Z和A分辨测量了5.9MeV/核子的¹²⁹Xe在⁵⁶Fe, ¹²⁴Sn, ¹¹⁶Sn靶上及5.8MeV/核子的¹³⁶Xe在⁵⁶Fe靶上引起的准弹和部分阻尼反应产生的类Xe产物的产额. 发现质量分布和电荷分布的离散之间的关系取决于能量阻尼程度和系统. 也得到了关联系数ρ和能量阻尼的关系. 可能是关联系数ρ而不是量σ²_A/σ²_Z才能正确反映质子和中子交换之间的关联程度.