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本文考虑到α-LiIO3电导的强烈各向异性,利用一维Debye-Hückel方程和泊松方程,导出了表观直流电导率,解释了文献[1]中有关α-LiIO3的各种静态电导特性。推导中假设晶体界面处的电流由速率过程决定,并考虑了晶体两端的不对称性(电极性)。并援引文献[2]中有关动态介电常数的结果,部分解释了文献[1]中有关α-LiIO3在加直流偏压场和不加偏压场的介电行为。文中指出,文献[3]中提到的联结α-LiIO3晶体两极性面观察到持续不变的微弱电流,以及我们实验室观察到成极的铁电晶体铌酸锶钡也有同样现象,均来源于晶体极性电动势。这一电动势与晶体的自发极化Ps同时存在。 相似文献
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利用二级轻气炮加载下的冲击Hugoniot线(冲击波速度D-粒子速度u关系)和粒子速度剖面测量,结合基于密度泛函理论的平面波赝势计算研究了z切LiTaO3单晶的高压相变.实验发现,D-u关系在u=0.95km/s附近出现明显拐折;实测波剖面中25.9 GPa和32.6 GPa时观测到弹-塑性双波结构,而终态压力为42.7 GPa和53.0 GPa时则为三波结构.上述结果都清楚地表明z切LiTaO3单晶冲击相变的发生,相变起始压力约为37.9 GPa.同时,理论计算的菱形相(R3c对称群)压缩线与低压实验数据符合较好,而正交相(Pbnm对称群)压缩线则与扣除热压贡献的高压实验数据相符,由此推断z-切LiTaO3的高压相为正交结构.从实验和理论上澄清了z切LiTaO3的相变起始压力和高压相晶体结构的认识,研究工作亦对类似单晶材料的冲击相变研究有参考价值. 相似文献
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本文借助金相显微镜, XRD, SEM和DSC等手段对Cu75.15Al24.85合金经1-5 GPa压力, 750℃保温15 min处理前后的组织结构进行了分析,并用电阻率测试仪对合金的 电阻率进行测试,以此探讨了高压处理对Cu75.15Al24.85合金组织与电阻率的影响. 结果表明:高压处理能细化Cu75.15Al24.85合金的组织,增大合金的电阻率, 当压力为3 GPa时,该合金获得的组织最细小,电阻率最大. 相似文献
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采用平面波赝势方法对菱铁矿FeCO3高压下的晶体结构, 电子构型和电子结构进行了第一性原理计算研究. 研究过程中考虑了菱铁矿FeCO3真实的反铁磁(AFM) 自旋有序态, 模拟静水压环境, 从零压逐步加压到500 GPa. 在40---50 GPa压力范围内, FeCO3发生了从高自旋(HS) AFM态到低自旋(LS) 非磁性(NM) 态的磁性相变, 伴随着晶胞体积坍塌10.5%. FeCO3在相变前后均是绝缘体, 但是相变后的LS-NM态的Fe2+ 离子的3d电子局域化程度更强, 能隙随着压力的进一步增大而逐步增大, 离化程度更高, 直到500 GPa没有发生金属绝缘体相变. 相似文献
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为了合成出理论预言的具有致密结构的超硬材料C3N4,运用二级轻气炮加载和冲击回收实验技术,以富含N的g-C3N4为前驱物,在40~65 GPa压力下完成了冲击合成实验。在低于51 GPa压力时,X射线衍射分析表明,在回收样品中未发现有新相生成,说明g-C3N4是稳定的;而在51~65 GPa范围内,回收样品中有新相生成,与理论计算结果对照发现,新相为β-C3N4相,且不含其它结晶相。证实利用冲击合成方法将g-C3N4直接转化为单纯β-C3N4是可能的,对纯净的超硬相碳氮化合物的合成研究具有参考意义。 相似文献
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利用金刚石对顶砧高压装置和激光双面加热技术, 以经700°C热处理后的吉林长白山硅藻土作为非晶态SiO2样品,在0—4GPa, 1000—1300K温压条件下开展同步辐射X射线衍射原位测试(EDXD方法), 研究非晶态SiO2在高温高压条件下的结晶转变方式. 测试结果表明, 在0.8—2.4GPa, 1000—1300K温压条件下, 非晶态SiO2转变成α-石英而非β-石英或方石英, 其结晶温度较常压下非晶态SiO2晶化所需温度明显较低, 表明压力有利于降低非晶态SiO2转变的活化能, 并与常压下的结晶产物不同. 在3—4GPa, 1300K温压条件下, 非晶态SiO2和石英均转变成了柯石英. 相似文献
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本文对碘酸盐晶体的倍频效应提出了一个(IO3)-1离子基团模型,并用(IO3)-1离子基团的分子轨道计算了α-LiIO3的倍频系数,计算值和实验值符合得很好。由此得出以下结论:碘酸盐晶体的倍频效应主要由(IO3)-1离子基团和它的共价键轨道所决定。而在(IO3)-1离子基团中,对倍频效应作出主要贡献的是碘的孤对电子轨道和氧的|2σ>,|2Py>轨道。 相似文献
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高压下的电学性质测量是获得材料物理性质的有效手段。利用集成在金刚石对顶砧上的薄膜微电路,测量了高压下Fe3O4/β-CD(β-糊精)的电导率,并分析了电导率随压力的变化关系。在0~39.9 GPa范围内,Fe3O4/β-CD的电导率随压力的增加而逐渐增大,并呈半导体的特征;而在17.0 GPa处其电导率发生突变,表明样品发生了高压相变。在卸压过程中,电导率随压力的变化呈线性关系,并且卸压后样品的电导率不能回到最初的状态,推测这是一个不可逆的高压结构相变。 相似文献
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利用壳层模型分子动力学方法,考虑萤石结构分子中的预熔化现象,对SrF2和BaF2的分子动力学模拟熔化温度进行修正,获得了高压下SrF2和BaF2的熔化温度. 同时给出了300 K、0.1 Mpa~7GPa和0.1 Mpa~3 GPa时SrF2和BaF2的状态方程,与已有研究结果的最大误差分别为0.3%和2.2%. 计算所得SrF2和BaF2常压下的熔点与已有的实验结果符合较好. 对于SrF2和BaF2分子体积变化和已有的熔化模拟的差别也做了比较和讨论. 相似文献
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A study has been made of the resistance ρ, the thermopower S, and magnetoresistance MR of Ga2Te3 and α-In2Te3 single crystals at pressures P up to 25 GPa. It is found that the resistance ρ and |S| sharply decrease at ∼0–5 and 1.5–3 GPa, respectively. The semiconductor-metal phase transitions in the temperature range
from 77 to 300 K are established from the sign reversal of the temperature coefficient of ρ to occur at P>4.4 and >1.9 GPa. The values S ≈+(10–20)μ V/K for the metallic phases with a Bi2Te3-type structure agree with those for liquid In2Te3 and Ga2Te3. Negative MR is revealed in In2Te3 at P≈1.9 GPa. No MR is observed in Ga2Te3 up to 25 GPa. The variation of the electronic structure of In2Te3 and Ga2Te3 under pressure is discussed.
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Translated from Fizika Tverdogo Tela, Vol. 42, No. 6, 2000, pp. 1004–1008.
Original Russian Text Copyright ? 2000 by Shchennikov, Savchenko, Popova. 相似文献
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采用第一性原理计算研究了金红石TiO2结构在高压下的不稳定性及热力学性质. 计算的高压下结构参数和零压的声子色散曲线与实验数据十分吻合. 进一步模拟了在不同压力下的声子曲线,在压力下,声子曲线不断软化,?点附近的振动频率不断减小直至虚频,意味着结构的不稳定,根据计算的不同压力下的弹性常数获得了其力学不稳定性,结果表明金红石结构TiO2在压力高于17.7 GPa时变得不稳定. 根据准谐近似,获得了金红石TiO2结构的热力学性质,计算结果与现有 相似文献