水声作用下矩形弹性-粘弹性复合板的振动和散射声近场（Ⅰ）——矩形复合板的振动分析

本文根据弹性理论最小势能原理和变分技术,确定不同弹性材料层胶合的复合板弯曲运动时的中和面位置,并引人复合板的等效弹性常数和等效质量,从而导出复合薄板弯曲振动方程和边界条件的简洁形式;跟据粘弹性理论还得出:粘弹性层和弹性层复合板的振动方程;采用模态分析和傅里叶变换法给出矩形复合薄板自由振动和强迫振动的一般分析解;以钢板作为基板,进行数值计算得出不同厚度、不同材料覆盖层的复合板的等效刚度、泊松比和面密度,以及简支条件下简正模式的阻尼常数、阻力系数和固有频率。     

水中弹性结构声散射和声辐射机理——结构和水的声-振耦合作用

从三个方面综述水中弹性结构声散射和声辐射的机理,特别强调声-振耦合或流体负荷作用。首先从阻抗的角度讨论声-振耦合作用。对于典型问题散射和辐射声场可以用阻抗的形式表示,系统的总阻抗等于机械阻抗和辐射声阻抗之和。表面振速只依赖于总阻抗,而声辐射依赖于辐射声阻抗与总阻抗之比。总阻抗等于零给出系统的特征方程,方程的根就是声场函数的极点。其次应用共振散射和辐射理论讨论声-振耦合作用。此理论将声场表示成各种共振再辐射模态的叠加,从振动的角度揭示声-振耦合机理。已经证明,模态的再辐射效率近似正比于复频率极点的虚部。第三,应用基于Sommerfeld-Watson变换的表面弹性波理论讨论声-振耦合作用。此理论将声场表示成各种表面弹性波-环绕波的再辐射的叠加,从波动的角度揭示声-振耦合机理。也可以证明,环绕波的再辐射效率近似正比于复波数极点的虚部。     

苝聚集体随机激光的近场散射增强（英文）

本文通过物理模拟发现苝聚集体纳米粒子有很强的近场散射.苝聚集体由异丁基取代聚倍半硅氧烷(POSS)苝(DPP)构成,其理论模拟得到的近场散射增强被实验证实.同时,由聚集体的二硫化碳溶液激发出相干随机激光.近场增强源自于通过化学键连接的POSS基团,相干随机激光源自于苝发射团.本文通过分子设计发展出一种新的随机激光体系,为后续一系列交叉研究打开了大门,相关交叉研究主要涵盖无序光子学的分子设计等领域.     

激光作用下薄膜中的电子-声子散射速率

激光功率密度达到太瓦级时，光学激光薄膜破坏中雪崩机制占主导地位. 研究雪崩破坏机理，必然涉及到电子吸收激光能量的速率和电子损耗能量的速率，这些都与电子和声子的散射有密切的联系. 所以，电子受到的散射速率是研究雪崩机制的前提和基础. 本文分析了截断散射声子波矢对散射速率的影响，得到散射速率与电子能量的依赖关系，与其他理论及实验结果一致. 同时还对耦合参数进行了修正，得到了依赖声子波矢的耦合参数，修正结果表明在不改变散射速率与高能电子能量依赖关系的基础上，散射速率整体降低了. 关键词： 激光 薄膜 电子 声子     

对镶在圆柱障板上单块有限复合板散射近场的研究

本文提出了预测镶在圆柱障板上一块具有三层加筋结构的复合材料有限板的振动特性和近场散射特性的理论模型。研究了在密介质中振动系统和入射声场的互作用以及不同振动之间由于辐射场引起的互耦合作用,数值计算了简支镶嵌在圆柱障板上的单块有限复合板的各种振动模式自耦合和互耦合系数,计算分析了有限复合板的振动再辐射近场特性。设计进行了测定有限复合板系统的近场实验。实验结果与理论计算结果符合较好。     

质点弹簧系统的振动（Ⅱ）

质点弹簧系统的振动（Ⅱ）陈代绶，陈世红（成都治金管理干部学院成都６１００８１）（成都理工学院成都）对于本刊９４年第２期刊载的《质点弹簧系统的振动》一文，有的读者认为：既然系统中存在不同频率、不同阶次的振动，那末各阶振动应相互影响，能量彼此交混，因此只...     

次Bjerknes力作用下气泡的体积振动和散射声场

利用Lagrange方程得到了次Bjerknes力作用下气泡的体积振动方程,并探讨了次Bjerknes力作用下不同参数对气泡体积振动振幅和振动初相位的影响,研究了振动初相位差为π和0的气泡对在液体中形成的散射声场特征.结果表明:次Bjerknes作用力下,相邻气泡半径、气泡间距、多方指数均能影响气泡的体积振动振幅,气泡对的均衡半径、气泡间距和驱动频率则对气泡振动初相位产生明显影响;相距很近、相位相差为π的两个气泡的散射声压与气泡体积振动振幅、气泡间距、驱动频率和振动初相位有关,随声场距离成反比减小,与声场位置有关,其平均散射声功率是单个孤立气泡的1/6(kd_(12))~2半径相同、相距很近、相位相同的两个6气泡的散射声压与气泡振动初相位、体积振动振幅、气泡间距、驱动频率有关,随声场距离成反比减小,其平均散射声功率是单个孤立气泡的4倍.     

散射幅的渐近行为和高能非弹性作用

假设当t<0时,真空Regge极点变为一对共轭复数,计算了高能道么正积分的弹性部分,结果亦得到应有一系列的支点。弹性积分不可能得到相应其他Regge极点的渐近项。把Regge表示推广应用到非弹性过程,得到有限粒子束的产生截面随(Ins)^-3下降。要使总截面趋于常数,则束数应达到Ins的数量级。     

水下弹性球壳被激振动和辐射声的时域特性研究

本文在时域上对水下球壳在球冠形均匀单频填充脉冲力源作用下的振动和辐射声问题进行分析和计算。结果表明:在长脉冲力作用下,根据填充频率不同,会激起不同模态振动和产生长的共振辐射声或拍频辐射声,但有一部分模态对远场声辐射的贡献甚微;在短脉冲力作用下,脉冲波在球壳上传播一般会发生展宽和变形。文中还应用DAA2方法简化水——壳体耦合关系和边界元方法计算辐射声场。与精确解比较可知,DAA2方法的结果是令人满意的。     

压电振子的多维耦合振动（Ⅱ）——复合压电振子

本文利用表观弹性法分析了复合压电振子的三维耦合振动的基频本振方式,得到了振子共振频率的很简单的解析表达式并由此计算了频率常数随振子尺寸变化的关系曲线。本文的计算结果同已发表的用有限元法计算的结果满意地符合。由于计算公式十分简单,因此共振频率的计算可以用微型计算器很快计算出来而无需用电子计算机,所以这种方法对工程设计和估算来说要比有限元法简便得多。
此外,还给出了有限长圆柱中“纵波”相速的频散公式,并与无限长圆柱中的公式进行了比较。
本方法也可用来计算其它复合压电振子的共振频率。     

邻苯甲酰磺酰亚胺锰（Ⅱ）和铜（Ⅱ）的ESR波谱研究

本文考察了邻苯甲酰磺酰亚胺锰(Ⅱ)和铜(Ⅱ)的ESR波谱。观测到其锰盐在低温下吡啶中及室温下分子筛吸附后ESR谱均出现异常的双重线,根据M=1/2←→M=-1/2,△m=±1禁阻跃迁的自旋哈密顿解释了这些线的位置得到满意的结果。同时研究了其铜盐在不同溶剂中,不同温度下的ESR波谱,讨论了配合物成键特性及溶液中络合行为。     

Raman和FT—IR光谱研究乙酰胺和银（Ⅰ）,铜（Ⅱ）离子的作用

用Ｒａｍａｎ和ＩＲ光谱研究乙酰胺和Ａｇ（Ⅰ）－Ｃ（Ⅱ）离子的作用。结果发现，Ａｇ（Ⅰ）和Ｃｕ（Ⅱ）离子可增强对乙酰胺光谱频带的识别能力，原在ＡＡ中被掩盖的某些谱带，由于Ａｇ－Ｃｕ离子的进入而得到了辨认。     

有机锡化合物的光电子能谱（XPS）和质谱（MS）研究Ⅱ

本文报道了７种新合成的（Ｚ）－１－（２－（三芳基锡）乙烯基）－１－环庚醇有机锡化合物的ＸＰＳ和ＭＳ结果，通过ＸＰＳ讨论了化合物中不同取代基的存在，对锡内层电子的影响及取在对Ｏｈ结合能化学位移的作用，结果表明，卤素在这里起着得要的作用，通过ＭＳ和ＸＰＳ讨论了不同取代基对Ｏ→Ｓｎ键的影响。     

兰姆波的非线性研究（Ⅱ）

当兰姆波相速等于板材纵波声速时,兰姆波的二次谐波表现出空间积累性质,本文绘出了该情形下兰姆波二次谐波的解析表达式,并对几个阶次的兰姆波二次谐波作了数值计算。对于S₀、A₀模式,二次谐波一定不具有空间积累性质。     

甲硝唑与钴（Ⅱ）、镍（Ⅱ）配合物的合成及与DNA作用

甲硝唑与过渡金属钴（Ⅱ）、镍（Ⅱ）的卤盐反应得到配合物[Co（C6H9O3N3）2Br2]（1）和[Ni（C6H9O3N3）2Cl2]·2H2O（2）,通过元素分析、红外光谱分析及热重分析对配合物可能的组成进行了表征.并进一步对两种配合物与DNA的相互作用进行研究,光谱分析及黏度分析表明两者均以部分插入的方式与DNA的相互作用.     

Mn（Ⅱ）,Co（Ⅱ）与HSA相互作用的荧光光谱研究

用荧光光谱法研究了生理ｐＨ和等离子点（ｐＨ＝５．３０）时Ｍｎ（Ⅱ）、Ｃｏ（Ⅱ）与ＨＳＡ的相互作用。根据Ｆｏｒｓｔｅ非辐射能量转移理论,得到了不同ｐＨ时Ｍｎ（Ⅱ）、Ｃｏ（Ⅱ）在ＨＳＡ中的第一强结合位置与Ｔｒｐ－２１４残基间的距离。这一结果远大于文献报道值,根据Ｍｎ（Ⅱ）、Ｃｏ（Ⅱ）在ＨＳＡ中的结合部位及ＨＳＡ的畴结构对这一显著差异进行了讨论。     

K9玻璃低压下的双折射效应研究（Ⅱ）

继文献[1]之后,我们又用激光外差干涉仪测量了K9玻璃低压(0～3.5kg)下的双折射率,发现△~n_o～F和△~n_o～F呈不同的变化规律,这个现象是由样品内部应力分布的不均匀所导致的,反映了实际天文透镜自重引起的双折射率变化。