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利用星光Ⅱ激光装置钕玻璃三倍频激光辐照金箔靶,实验研究了金箔靶背侧发射的X光能谱,时间过程和秀过激光能量。结果表明:金箔背侧发的X光可以作为一种较干净的强X光射源。 相似文献
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利用“星Ⅱ”0.35μm激光辐照铝靶,得到了对于不同激光功率密度亚千X光转换效率,并提出了一个简化理论模型,来解释0.35μm激光辐照铝靶X光转换效率。在这个模型中,由于热传损失激光能量,因此对于低功率密度激光,X光转换效率较低,同时对于高密度激光,由于等离子体喷射损失激光能量,因此转换效率也较低。 相似文献
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激光腔靶辐射时间特性研究 总被引:2,自引:1,他引:1
介绍了激光加热腔靶辐射时间特性研究。实验采用滤长为1.053μm,能量为30-750J,脉宽为600-1100ps的高斯型激光脉冲,辐照柱型腔靶,用两台具有一定和时间分辨的亚千X射线能谱仪,分别观察激光入射口和X光输运口的辐射时间特性,实验结果给出了腔靶源区发射X光时间过程及其与发射口面积,形状,发射能区等的关系。 相似文献
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本文简单介绍了在X光激光实验中,用3ω0/2,2ω0谐波散射时间谱来观察X光激光等离子体密度时间特性。实验中观察到薄膜锗靶和厚猪明显不同的3ω0/2谐波时间特性,在厚锗靶中观察到X光激光的产生与3ω0/2,2ω0谐波的发存在着密切的关系。 相似文献
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1.06μm激光辐照金盘靶的软X光转换 总被引:1,自引:1,他引:0
在1.06μm激光辐照金盘靶实验中,利用坪响应X光二级管探测器测量了软X光能量(0.1-1.5keV)角分布,得到了软X光转换效率。实验条件:激光波长λL=1.06μm,EL=60-500J,τpm≈800ps,f/1.7,IL=10^1^3-10^1^4W/cm^2。实验结果表明:软X光能量角分粗略呈α+bcosθ分布,软X光转换效率随激光强度的增加而降低。当靶面激光焦斑直径235μm,激光强度 相似文献
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黑洞靶X光产生机制实验研究 总被引:1,自引:1,他引:0
本文报导了黑洞靶X光产生机制实验研究。实验采用波长为1.053μm,能量为300-700J/束,脉宽为600-1000ps的高斯型激光脉冲。利用三台亚千X光能谱仪,三台软X光针孔相机、一台软X光透射光栅谱仪和十个平响应亚千X射线二极管对十余种结构、尺寸腔靶实验进行测量。实验给出了腔靶发射X光的空间分辨像、时间过程、光谱结构及空间角分布测量结果。通过分析,基本弄清了黑洞靶X光产生机制。 相似文献
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在“神光”装置上对几种类型的空腔靶进行了激光打靶实验,我们利用亚千X光透射光栅谱仪(TGS)、针孔相机(PC)、以及平响应X光二极管(P-XRD)对激光等离子体X光发射特性进行了研究。基本上弄清了空腔靶源区、向爆区X光发射特性。为激光间接驱动内爆的理论数值模拟和靶的优化设计提供了实验依据。 相似文献
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报道了以固态CO2作为靶材的一咱新型激光等离子体软X射线源,与常规金属靶激光等离子体软X射线源相比,它是一种低污染的光源,深入研究正在进行中。 相似文献
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在LF-11和LF-12高功率激光装置上进行的实验中,设计了一些特定的激光束-金腔靶-探测器条件,创造了激光直接加热、准辐射加热和激光、X光混合加热三种物理条件,采用软X光透射光栅能谱时空分辨技术,测量了腔靶、缝靶和双孔靶等高分辨X光能谱,研究了激光等离子体X光辐射非平衡特性。 相似文献
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本文报导激光等离子体辐射X射线的测量方法和结果。在“星光”装置上,用1.6μm激光辐照Na/F和铜靶。用平晶谱仪测量等离子体辐射X射线绝对强度,并研究了辐射X射线强度与入射激光功率密度的关系,测量了靶前后辐射强度之比,为光电离机制的X光激光研究提供了较重要的数据。 相似文献
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薄膜靶是X射线激光研究中常用靶型之一,了解它在强激光作用下的烧蚀过程是非常重要的,本文介绍了钯薄膜靶烧穿时间的测量,并通过对测数据拟合给出薄膜靶质量烧蚀速率与吸收功率密度的定标关系。 相似文献
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������������Ƶ�����ܼ�Ramanɢ�������Ƿֲ����� 总被引:1,自引:1,他引:0
介绍了在神光Ⅱ装置上开展的长脉冲2ns三倍频激光与黑腔靶相互作用的实验。报道了采用PIN探测器阵列测量大角度受激Raman散射(SRS)角分布和采用激光卡计对背向SRS光能量积分测量的实验结果。相同实验条件下激光辐照缝靶产生的SRS光能量要强于激光与全腔靶作用产生的SRS光,小腔靶的SRS光能量要强于标准腔靶。对比长脉冲2ns及短脉冲1ns激光打靶实验结果可以看出:由于激光功率密度的下降,长脉冲激光打靶时SRS散射光能量要弱于短脉冲激光打靶。长脉冲2ns激光与标准腔靶相互作用时,等离子体堵腔比较严重。 相似文献
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根据实验要求增加了辅助靶架绕Y、Z轴的旋转功能及小靶室靶组绕X轴电动旋转功能,使得靶组相对位置现场精密可调;同时改进了原来的焦线对接检测方法,使相距1m的两条长约30mm的焦线在YZ平面内夹角小于0.2mrad,以保证X光激光在两段增益区顺利传输放大,为寻找高亮度小发散角X光激光输出匹配条件打下基础。 相似文献
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介绍了在神光Ⅱ装置上开展的长脉冲2 ns,351 nm激光与黑腔靶相互作用的实验,报道了受激Raman散射光时间分辨谱图及能量测量的实验结果。长脉冲2 ns激光注入小腔靶(Ø700 mm×1 250 mm)时,激光辐照缝靶产生的SRS光能量是激光与全腔靶作用产生的SRS光能量的1.3倍。在2 ns激光与不同尺寸黑腔靶作用的情况下,激光辐照小腔靶产生的SRS光能量比标准腔靶(Ø800 mm×1 350 mm)产生的SRS光能量高1.6倍。由于激光功率密度下降,2 ns激光打靶SRS散射光要弱于短脉冲1 ns激光打靶,但持续时间稍长。实验结果表明:长脉冲2 ns激光与标准腔靶相互作用时,等离子体“堵腔效应”比较严重,标准腔靶尺寸不再合适。 相似文献
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介绍了在神光Ⅱ装置上开展的长脉冲2 ns,351 nm激光与黑腔靶相互作用的实验,报道了受激Raman散射光时间分辨谱图及能量测量的实验结果。长脉冲2 ns激光注入小腔靶(700 mm×1 250 mm)时,激光辐照缝靶产生的SRS光能量是激光与全腔靶作用产生的SRS光能量的1.3倍。在2 ns激光与不同尺寸黑腔靶作用的情况下,激光辐照小腔靶产生的SRS光能量比标准腔靶(800 mm×1 350 mm)产生的SRS光能量高1.6倍。由于激光功率密度下降,2 ns激光打靶SRS散射光要弱于短脉冲1 ns激光打靶,但持续时间稍长。实验结果表明:长脉冲2 ns激光与标准腔靶相互作用时,等离子体“堵腔效应”比较严重,标准腔靶尺寸不再合适。 相似文献
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在星光和神光激光装置上,用空间-时间分辨、能量-时间分辨技术,激光探针光技术以及法拉第电荷收集器,研究了平面金靶、玻璃球靶、黑洞腔靶的激光等离子体膨胀过程以及离子发射速度分布。观察到了球靶的球体与支撑杆之间以及激光未照射区的等离子体喷流结构。获得了金柱腔靶在特定功率密度下的解体时间。 相似文献
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腔靶内爆区超热电子实验研究 总被引:1,自引:1,他引:0
利用10道滤波荧光谱仪(FFS)研究了强激光和薄壁腔靶相互作用时超热电子产生的特征,结合GaAs硬X射线角分布探头,受激喇曼莠射光探头,针孔相机的测量结果,分析得出:在内爆腔靶中,超热电子产生的源区,大部分超热电子静电场和转换体约束在源区,只有小部分能量较高的超热电子进入到内爆区,内爆靶区超热电子总能量占超热电子总能量的约20%,占入射激光能量的1%-3%。 相似文献