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高斯定理本身没有非要孤立带电体不可的限制.将电场叠加原理应用于金属带电体系统时,必须注意到金属带电体在电场中的电荷重新分布.本文从理论上阐明用静电平衡时任一带电导体的分布电荷代入高斯定理计算的电场强度实际上已经是合电场,无须考虑其它带电体的电场的遗缺. 相似文献
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讲授电场强度和电势的一点体会尤霞光(郑州电力高等专科学校450004)电荷间的相互作用是通过电场发生的,电场表现出力和能的性质,为了描述电场的性质,引人了电场强度和电势这两个概念.1电场强度如图,设+Q为场源电荷,现把一电量为q的正检验电荷分别放在+... 相似文献
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无论初中还是高中物理教材中,在讲“静电学”时,摩擦起电及电荷性质都是很重要的内容,而演示实验的好坏,则直接影响了同学们对知识的理解与掌握. 相似文献
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本文指出运动电荷产生的电场和磁场间存在着紧密关系,并由此给出其位移电流和位移电流密度的一种新的表述.据此,对运动电荷的位移电流、位移电流密度以及位移电流线进行了简要的讨论,并给出了位移电流线的物理图象. 相似文献
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任何运动电荷或电流的周围空间,除了存在电场之外,还存在磁场.为了定量地描述磁场的强弱和方向,需要引入磁感强度矢量B.定义磁感强度矢量主要有以下两种方式: 相似文献
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导体与外电场的相互作用能和相互作用力 总被引:1,自引:1,他引:0
本文由电场能量的一般表示式出发,导出导体与外电场相互作用能的一般表示式,然后将它和电荷体系与外电场的相互作用能的表示式相比较,最后对导体与电荷的相互作用能和相互作用力的计算作一定的讨论. 相似文献
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本文讨论了一根电流均匀增长的无限长直导线激发的电场.由于考虑了场是以光速传播的,在导线上有电荷的积累.得出的结果是:沿轴向电场分量为零,沿径向电场分量为 这与同轴电缆及传输线的情况是一致的. 相似文献
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场强和电势是静电场教学中很重要的两个基本概念,由于概念的抽象,加上与相关内容的关系繁杂,学生不易把握.本文通过几个途径,归纳出其规律.以帮助学生,理请它们的关系.1掌握场强与场内检验电荷无关的规律1.1从物理量的本质来分析场强是描述电场的性质方面的物... 相似文献
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运用MATLAB程序演示点电荷系的等势面 总被引:4,自引:0,他引:4
用MATLAB程序演示了点电荷系所激发电场的等势面,并且讨论了电荷对称分布情况下,点电荷系的等势面及电场分布的特点. 相似文献
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介质中点电荷所受电场力的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
在两个自由点电荷的电场中,两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的.在真空中,这两种力是相似的,因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律.无论在真空中还是介质中,这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定.但在一般情况下,在介质中,作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的.在电场中,如果让各向同性的均匀介质无限分布,作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定.本文还研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件. 相似文献
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“电磁感应”一章的第5节内容有这么一句话,“英国物理学家麦克斯韦认为,磁场变化时会在空间激发一种电场,这种电场与静电场不同,它不是由电荷产生的,我们把它叫做感生电场.如果此刻空间存在闭合导体,导体中的自由电荷就会在感生电场的作用下定向运动,形成电流.”这句话引出了自己的一个思考,感生电场是闭合的,电荷是不是就不断地加速下去了呢,一圈又一圈,直至光速?当时很随意的一个想法,后来随着思考的深入有了更进一步的认识,下面就这个问题做一些展开. 相似文献
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用电场的迭加原理及等效变换法则,可给出真空中具有余弦分布球面电荷的电场公式. 若在匀强电场的无限大介质中引入另一均质介质球(包括挖成一个球形空腔),或引入一个导体球,则球面上的束缚电荷或自由电荷均属于余弦型分布.运用静电场边值条件(D1n=D2n),可决定相应的电荷面密度的最大值σ0;从而求出相应情况下的电场分布. 相似文献
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高斯定理本身没有非要孤立带电体不可的限制,将电场叠加原理应用于金属带电体系统时,必须注意到金属带电体在电场中的电荷重新分布。本文从理论上阐明用静电平衡时任一带电导体的分布电荷代入高斯定理计算的电场强度实际上已经是合电场,无须考虑其它带电体的电场的遗缺。 相似文献
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本文通过对载流导体附近运动电荷受力的再讨论,直观地展现了电场与磁场的相对性与整体性. 相似文献
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