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在标准宽线区模型的框架下,根据光致电离理论,通过构造细致的发射线云团的辐射结构,计算了活动星系核光谱中,Lya和CIVλ1549两条重要紫外宽发射线的轮廓,并根据所得谱线轮廓的特征,讨论了宽线区模型中的两相介质理论和运动学状态等影响谱线发射和谱线轮廓的主要物理因素.主要结论是,如果宽线区的运动学状态是引力所主导的径向内流,则当宽线区中存在一定的热相介质(其粒子数密度nh≈2×105cm-3)时,所得理论谱线轮廓与观测特征符合的较好;如果对宽线区尺度进行合理的截取,Lya和CIVλ1549的理论谱线轮廓都向蓝端有一定的峰移,这可以用来定性解释活动星系核的观测谱中,高电离谱线和低电离谱线有系统性红移差别的现象. 相似文献
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利用美国基特峰口径2 m的太阳塔获得了日面中心附近中等亮度的谱斑的高质量光谱,包括Hα,Hβ,CaⅡ H和K线以及红外三重线等7条光谱线轮廓.在平面平行层大气的假设下,通过迭代求解流体静力学平衡方程、统计平衡方程和辐射转移方程,计算得到该谱斑的半经验大气模型.它可以很好地再生观测到的7条谱线轮廓.把这个谱斑大气模型与已有的两个进行了比较,并且讨论了今后进一步改进的方向. 相似文献
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本文利用美国Kitt峰天文台McMath太阳塔13.5m摄谱仪观测到的1972年12月12日宁静日珥的光谱资料,通过非局部热动平衡计算,同时解流体静力学平衡、统计平衡、辐射转移方程以及粒子数守恒方程,得到了日珥四个不同高度处的半经验模型。根据这些模型,计算得到的八条谱线(Hα,Hβ,Hγ,CaⅡH,CaⅡK以及电离钙的λ8498,λ8542,λ8662红外三重线)的谱线轮廓同观测结果相当符合。对半经验模型的研究表明,日珥表面处的压强和日珥内的湍流速度基本上不随高度而变化,日珥运动温度从日珥表层到中心单调减小。日珥表层的运动温度随高度增加而略有增加,但在日珥中心,温度随高度增加而显著减小,其梯度则迅速增加。研究还表明,在日珥表层,不存在辐射平衡,总辐射损失有一极大值,且主要来自Lα,CaⅡ的辐射损失同氢相比可忽略。在日珥中心则近似有辐射平衡。 相似文献
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系统研究了a- SiOx 的Raman散射谱及其退火行为 ,并通过退火技术使Si从SiOx 网络中分凝出来 ,形成纳米硅和SiO2 的镶嵌结构 .并利用Raman散射技术研究了这种复合薄膜中纳米硅的声子态 .发现在 1 0 0~ 6 0 0cm,sup>-1的波数范围内 ,纳米硅的Raman谱可用 5条Lorentz线得到很好地拟合 ,并对这 5条线的来源作了确认 ;观测到了在 6 0 0~ 1 1 0 0cm-1范围内纳米硅的双声子散射 .研究结果表明 ,镶嵌在SiO2 介质中的纳米硅具有非晶硅相和纳米硅晶相共存的特点 ,两者均对Raman散射有贡献 .不仅观测到了声子限制效应使一级光学声子频率随纳米硅晶粒尺寸减小而红移这一现象 ,而且还发现 (与体硅相比 )声子限制效应对二级Raman散射具有增强效应 ,并对二级散射模的频率也会产生影响 . 相似文献
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通过对6.6 GHz甲醇脉泽(Maser)源及其环境——分子云核和分子云外围的研究来增进对大质量恒星的形成的理解. 以理论计算结果拟合6.6 GHz 51-60 A+ 和 107 GHz 31-40 A+两条甲醇谱线的观测数据, 研究甲醇脉泽或热线形成区的物理特征. 计算确认甲醇6.6 GHz 线的Ⅱ型脉泽特征, 其流量密度的峰值随外场的加强而递增. 密度过高会导致脉泽向热线的转化. 计算表明甲醇6.6 GHz发射线在外场为150~300 K,密度不高于107 cm-3时均为脉泽, 而甲醇107 GHz线在外场为210~300 K, 密度不高于3×106 cm-3才是脉泽, 且强度远低于甲醇6.6 GHz脉泽. 涉及的6个源, 6.6 GHz线均为脉泽; 107 GHz线除在CepA中是脉泽外, 在其他5个源中均为热线. 计算表明6.6 GHz 脉泽是如此的强, 它的生成所要求的物理条件(例如外场、密度及动力学参数等)与大质量恒星形成的一个历史阶段的物理条件相吻合, 使其被认为是与大质量恒星形成相关的最显著的现象. NH3 的 (1,1), (2,2), (3,3)和(4,4)4条反演线的同时、同仪器观测和计算提示:甲醇脉泽形成区的温度与密度均高于NH3谱线形成区. 加上对CO(1-0)线观测得到的|Vsr(CO)| > |Vsr(NH3)| > |Vsr(CH3OH 6.6GHz 脉泽)| 之共同特性, 反映了由于附近剧变而被激发的CH3OH 6.6GHz 脉泽所载气体流, 在分子云核和分子云外围继续发展的势态. 相似文献
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本文用X射线衍射和差热分析等方法测定了B<48at%的Pr-Fe-B三元系室温截面图、Pr-Fe二元系相图、Pr-Fe-B三元系6at%B(Pr<60at%)的垂直截面图和与永磁相Pr2Fe14B相关的若干赝二元系Fe-Pr2Fe14B-Pr,Pr2Fe17-Pr2Fe14B-Pr2Fe7B6,Fe-Pr2Fe7B6的垂直截面图.永磁相Pr2Fe14B是包晶反应L+γ-Fe?Pr2Fe14B的产物,包晶温度在1,145℃,相应的液相线温度约为1,298℃.Pr2Fe14B与Pr,Pr2Fe17,Pr2Fe7B6形成共晶反应,其共晶温度分别为676℃,1,085℃和1,100℃. 相似文献
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本文研究离散Fourier变换的一类变型-整数模合数m剩余类环上n元函数的Chrestenson谱的快速计算,基于稀疏矩阵分解,给出了两种复杂度为O(mnn∑ri=1pi)的计算Chrestenson谱的快速算法,其中p1p2…pr是m的素因子分解. 相似文献
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通过重离子引起的核反应106Cd (40Ca, p3n)合成了新的β 缓发质子先驱核142Ho, 并且配合氦喷嘴快速带传输系统用“p-γ”符合方法对它进行了首次鉴别. 观测了142Ho的β 缓发质子衰变, 测定其半衰期为(0.4±0.1) s. 利用统计模型拟合实验估计的对质子女儿核141Tb中末态的相对分支比和缓发质子能谱, 142Ho的基态自旋被指认为5, 6或7. 用Woods-Xason Strutinsky方法计算了142Ho的核位能面, 其结果支持指认142Ho的基态自旋宇称为7-. 作为副产品, 还首次观测到了来自先驱核139Gd, 140Tb, 142Tb和143Dy的β 缓发质子衰变产生的质子女儿核中的一些γ 跃迁. 相似文献
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用熔融法制备了ZnS∶Mn2+不同含量的钠硼硅玻璃 .发光和激发光谱测量发现Mn离子可能占据替位 (Mn2+) sub和间隙 (Mn2+) int两种格位 .进一步的电子顺磁共振(EPR)实验证实了这一判断 ,并从EPR谱确认了(Mn2+) sub,(Mn2+) int和Mn团 3种格位态的存在 .观测到g因子和超精细结构(HFS)常数随纳米晶粒径的减小而增大 .这可能是由于量子限域效应下ZnS的sp3 和Mn的3d5电子态杂化和表面态所引起的 . 相似文献
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2-图是边的尺寸至多为2的超图,极小正则2-图是不含有真正则因子的正则2-图. 设f2(n)为所有n个顶点的极小正则2-图的最大度数.给出了极小正则2-图的一个结构性质,并由此证得 f2(n) =(n+3-i)/3, 其中1≤i≤6, n≥7, i≡n(mod 6),从而解决了范红兵等人提出的一个猜想. 作为在图论中的应用, 可以刻画不可分解因子的正则图, 并给出关于度条件的最好可能的因子存在性定理. 进而, f2(n)和极小2-图可应用于最初引发这项研究的通用开关盒设计问题. 相似文献
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应用Gauss随机场中峰的统计规律以及球对称塌缩模型计算了偏斜冷暗物质 (TCDM)、冷热混合暗物质 (MDM )以及宇宙学常数不为 0的暗物质 (ΛCDM )模型中的星系团 星系的交叉相关函数以及星系团周围物质的平均下落速度 .发现ΩΛ =0 .9,ΩC =0 .1 ,h =1的ΛCDM模型预言的交叉相关函数在尺度大于 1 0h-1·Mpc(H0 =1 0 0h·km·s-1·Mpc-1)时远大于观测得到的结果 .其他模型的预言则与在 ( 3~2 0 )h-1·Mpc尺度上的观测相容 .计算结果可用于与新的观测结果相比较 ,从而对暗物质的本质及偏袒因子b提出限制. 相似文献
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本文从实验上观察到3ω0/2谐波时间空间分辨结构,并以两平台密度轮廓。驻波场密度调制、等离子磁声孤立波及细丝形成与崩塌模型,对观察结果进行了分析与讨论。 相似文献
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本文使用金刚石对顶砧装置,红宝石压标,采用背向散射的方法,分别测量了室温下Bi2Ti4O11在不加传压介质,传压介质为凡士林油及体积比为16:3:1的甲醇、乙醇和水的混合溶液3种情况下的高压Raman光谱.实验结果表明:常压下频率为38cm-1的谱线对传压介质的传压性能反应很敏感,随着静水压传压性能的提高,该谱线的强度、线宽、在相变压力点的频率值及它随压力的频移速率都出现了明显差异,其相变压力显著降低.本文初步讨论了发生在Bi2Ti4O11中相变的机制. 相似文献
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在C60单晶(111)解理面上制备出厚度约30 nm的K3C60单晶膜.利用同步辐射光源,在低温下(约150K)测量了样品法向发射的角分辨光电子谱.观察到K3C60导带和价带明显的色散.导带的光电子谱峰可清晰分辨出4个子峰,这些子峰的最大色散超过0.5eV,并且色散曲线与K3C60的一维无序晶体结构模型下的能带理论基本吻合,只是子带间隔差异较大. 相似文献