关于初始温度影响TATB炸药冲击引爆阈值的机制问题

通过具体的例证，分析了温度影响ＴＡＴＢ炸药冲击引爆阈值的机制问题，认为温度变化引起密度变化从而使炸药中的空穴参数变化不是导致引爆阈值变化的重要原因。     

压装TNT的SDDT特性研究

本文报告厂将水箱技术同改型隔板试验结合起来研究凝聚炸药由冲击波经爆燃向爆轰转变(SDDT)的方法。实测了压装TNT(装药密度1.615g/cm~3)的SDDT曲线,并确定了其燃烧阈值和爆轰阈值(分别为2.1GPa和2.5-3.0GPa)。按照流体动力学特征线法计算了不同强度起爆冲击波作用下在炸药中形成的一系列冲击波、爆燃波和爆轰波的剖面,这些剖面反映了炸药SDDT的基本特征。所取得的信息对于炸药的实际应用和对冲击波起爆的深入研究均有价值。     

温度对发散冲击波引爆塑料粘结TATB炸药的影响

在温度为 2 0℃、- 30℃和 - 54℃条件下 ,用半球形传爆药输出的发散冲击波引爆密度1 90g/cm3的塑料粘结TATB钝感炸药 ,采用切面实验方法 ,通过电探针测试技术 ,观测了炸药中被引发的爆轰波或反应冲击波速度的增长或衰减过程。实验表明 ,温度降低 ,塑料粘结TATB钝感炸药的引爆性能发生显著变化。     

射流引爆炸药的判据与机理

通过调研综合射流引爆炸药的研究概况，射流引爆炸药的判据与机理。Ｈｅｌｄ的ｖ＾２ｄ＝ｃｏｎｓｔ，在不同条件下其形式或感度常数是会有变化的。     

炸药多点引爆的实验研究

本文对平板炸药多点引爆问题进行了实验研究。利用光探板法得到了炸药驱动下飞层的飞行形状及其速度分布,通过分析飞层的平均速度,得知炸药多点引爆比平面引爆存在能量损失。     

铸装TNT炸药未反应冲击Hugoniot关系的测量

本文利用锰钢压力计技术,高速转镜狭缝扫描技术测量了铸装TNT炸药未反应的冲击Hugoniot关系。该方法的优点是简单、易于实现。测试精度和楔形实验法相近。对于铸装TNT（0=1.60g/cm3）的未反应冲击Hugoniot关系为: U=2.70+1.38u （U4.08mm/s） U=2.26+1.82u （U4.08mm/s）     

射弹撞击带盖炸药引发爆轰的机制

进行了钢射弹引爆带厚盖板的Ｔ／Ｒ（４／６）炸药的实验，观测了炸药中引发的爆轰波阵面波形。有两种结构的盖板：一种是整体钢盖板，另一种是预制塞钢盖板。在略大于引爆阈值的撞击条件下，覆盖整体盖板的炸药中出现凸面爆轰波，而在覆盖预制塞盖板的炸药中出现Ｗ形爆轰波。这一现象表明，冲击效应是前者引发爆轰的主控机制，而宏观剪切效应是后者引发爆轰的主控机制。按冲击引爆和剪切引爆机制分别进行了射弹引爆带整体盖板和预制     

固体炸药爆轰温度的实验研究

用光电比色高温计测定了固体炸药TNT、Tetryl、PETN的爆轰温度及爆轰前沿和透明液体相互作用后的爆轰产物的温度。为了讨论实验误差,还研究了爆轰温度随密度的变化以及不同透明液体对爆温测量的影响。     

粘弹塑性热点燃烧模型的冲击起爆理论

本文作者建议一种粘弹塑性燃烧模型作为冲击起爆的物理图象,并由此导出了著名的冲击起爆判据p~2=常数。     

热点起爆理论的近似分枝点分析

本文用变分法对热点起爆理论进行了分枝点分析,并不是建立在热平衡条件的基础上,所以比较普遍。     

梯恩梯/黑索今(35/65)炸药的反应速率函数

本文采用Lagrange分析方法和冲击引爆实验数据研究了TNT/RDX(35/65)炸药的反应速率函数。在冲击压力4.69GPa(持续时间约1s)的作用下,采用F4/203A型锰铜压力计测量了样品内六个不同Lagrange位置上的压力历史。以此作为输入量,采用Lagrange分析方法计算了反应流场中的速度、密度和比内能历史。根据这些结果,再使用HOM、JWL和律爆轰产物状态方程计算了反应进程和反应速率。在此基础上采用最小二乘法拟合了Forest Fire和Cochran点火-成长速率函数中的待定系数。考察了不同产物状态方程对这些系数的影响。用HOM和JWL方程得到的速率函数,基本一致,但用律方程得到的速率比前两者低,这是由于在反应区中有明显熵增的缘故。在较高压力下,本文给出的Forest Fire速率同Mader依据POP关系和反应Hugoniot算出的Comp.B炸药的结果有一定差别。使用得到的这两种速率函数进行了一维数值模拟计算,计算结果同实验基本一致。     

用图象光载波方法进行表面深度的自动测量

本文讨论从被物体表面形状调制的图象江载波信号中提了以该表面深度全场信息的测量方法，结合成熟的计算机图象处理技术，该方法可构成在精度、量程、自动化程度方面具有很强适应性的无接触测量系统。文中给出了自动测量系统的构成设计，并给出了测量实例。     

棱镜转向机构在爆轰测试中的应用

本文阐述了别汉棱镜转向机构的原理和应用技术,并给出了技术要求和爆轰试验中应用转向机构获得的实验数据。     

纳米示踪平面激光散射技术在激波复杂流场测量中的应用

在激波以及激波边界层相互作用这类含激波的复杂流场中,流场结构具有明显的三维特征.研究这类流场,采用纹影、阴影和干涉等传统流动显示技术空间分辨率较低,难以分辨流场的三维特性.基于纳米示踪的平面激光散射技术(nano-tracer planar laser scattering,NPLS),是作者近年来开发的一种新的研究超声速流场的测试与显示技术,可对超声速复杂三维流场进行高时空分辨率流动显示与测量.NPLS技术的特点使其成为测量激波复杂流场的有力手段.近年来,作者以NPLS技术为主要手段,对航空航天领域典型的激波复杂流场进行了试验研究,包括超声速弹头绕流、超声速混合层、超声速边界层,以及激波边界层相互作用流场,显示出NPLS技术在激波复杂流场精细测试与流动显示中优势.本文简要介绍NPLS技术在激波复杂流场测量中应用的研究进展.      

高超音速湍流分离表面热流率的脉动特性

本文给出高超音速湍流分离不稳定特性的实验研究结果。试验条件是:自由流马赫数为 7.8,单位长度雷诺数为 3.5×10~7/米。分离流场由有限展长前向台阶产生,并用有高空间分辨率和快速响应的一列平齐安装的铂膜电阻温度计和多通道系统测量其表面热流率脉动。信号的条件采样分析结果表明:分离激波的根部由一束压缩波构成,流向展长约二分之一来流边界层厚度,在边界层外汇聚成单一主激波。这种激波结构极其不稳定,出现大尺度运动,流向运动的尺度约为分离激波上游影响区域长度的22％。激波振荡频率为一宽频带,主要集中在 1～3 千赫。在分离激波运动区域,热流脉动呈间歇性,在无扰动和激波扰动间跳跃。可以认为这种间歇性是分离激波系统大尺度振荡的结果。在激波运动区域的下游为分离区,流体继续压缩,热流脉动无间歇。     

对流传热边界层温度分布的激光干涉测量

本文介绍利用双镜干涉仪测量对流传热边界层中二维温度分布的方法。当冷空气流经热板模型时,附面层内的干涉条纹发生弯曲。根据条纹弯曲偏移量,由折射率与温度的关系,画出空气温度的二维分布图。整个过程由光学方法及微计算机全盘处理,是一种无接触测量方法。     

复合推进剂的冲击波起爆和爆轰过程研究

本文应用拉氏量计和拉氏分析技术研究了,两种常用的复合推进剂(聚硫和丁羟复合推进剂)的冲击波起爆和爆轰过程。在冲击波起爆过程中,压力等参量出现双峰现象,化学反应由三个阶段完成。在爆轰过程中,反应区宽度5mm以上,属于非理想爆轰过程。最后基于组分实验结果,进一步分析了复合推进剂,在冲击波作用下的化学反应过程,结果表明,双峰现象和多反应阶段的出现是由于高氯酸铵和粘合剂之间的相互作用的结果。     

冲击响应谱频率特征值法研究

本文以几次地下核爆炸实测波形为例,分析了响应谱的特点,建立了计算响应谱频率特征值的经验公式,介绍了绘制冲击响应谱的频率特征值法。对特定条件下的冲击响应谱可按该法绘制。