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本工作测量了23Na(p,α0)20Neg.s.反应在 Ep=1—2.5MeV 能量范围内和θL=30°,150°时的激发函数,还测量了23Na(p,α1)20Nelst,反应在上述能量范围内和θL=30°时的激发函数.对2.171 MeV 共振,在12个角度上测量了(p,α0)的激发函数,并由激发函数求得了多个角分布,另外在一个固定能量上(150°激发函数的共振峰上)测量了(p,α0)反应的角分布.对2.117 MeV 共振,在二个固定能量上(150°激发函数的共振峰上和其高能端的半高点处)测量了(p,α0)反应的角分布.对2.075 MeV 共振,在16个角度上测量了(p,α0)反应的激发函数,并由激发函数求得了角分布.这三个共振的角分布不是90°对称的,并且共振峰的峰位与角度有关.用复合核理论对它们进行了讨论. 相似文献
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本文证明了以下结果:虽然单粒位阱 uαβ=Mαβ(εβ)[或 uαβ=Mαβ(εα),Mαβ(ω)为质量算符]是非厄米的,但由它所确定的断续本征值εγ却一定是实的,而且严格满足以下关系:εγ,=±[Enγ(N±1)—E0(N)]其中 E0(N)与 Enγ(N±1)分别表示满壳核(核子数为 N)基态与(N±1)核的严格能量本征值.此外,为了判断任一单粒位阱的本征值是否也可能满足上述关系,文中给出了一个计算其判据的简便方法.应用这方法还可很容易地算出单粒格林函数的振幅修正. 相似文献
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利用环形固体径迹探测器,通过238U(α,2n)反应,测量了240mPu的半衰期和激发函数.定出半衰期T1/2=3.5±0.5ns.它与基态的能量差Ei=3.2±0.5MeV. 相似文献
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使用核化学技术测定了14.7MeV中子引起的232Th裂变中对称区7个核素的独立产额和12个核素的累积产额. 根据这些独立产额以及我们以前在14MeV中子引起的232Th裂变中测定的独立产额, 宽度常数σ=0.56的高斯电荷分布函数计算了相应的经验最可几电荷Zp值. 由质量分布不对称区的全部Zp值计算的电荷迁移平均值ΔZ(=Zp—ZUCD)为0.49±0.25, 与低能裂变的一般研究结果相一致. 接近对称区产物的独立产额的测定结果与预期值不相符. 对称分裂反常大的ΔZ值似乎表明对称区的电荷分布宽度比通常可以接受的0.56更大. 实验结果支持两种方式裂变的假设. 相似文献
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本文半唯象地基于无规独立产生子夸克和相空间考虑的简单图象,计算了S1/2~4—7GeV能区的夸克喷注强子化的强子纵动量和能量分布S/β dσ/dxp和S/β dσ/dxE行为。它们与实验符合得相当好,本文还给出喷注中两个粒子关联截面dσ/(dx1Edx2E),有待实验检验。 相似文献
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在En=4.5—18.3 MeV 能区,用活化法测量了27Al(n,α)24Na,46Ti(n,p)46Sc1),48Ti(n,p)48Sc1),51V(n,α)48Sc 和127I(n,2n)126I 的激发曲线.在 En=14.61±0.20 MeV 处,以伴随粒子法作中子通量测量,得到了27Al(n,α)24Na 反应截面.其他反应以此截面为标准进行绝对测量.产物核放射性用经标定过效率的 NaI(Tl)闪烁谱仪测量.结果分别为117.5±3.0 mb,291.4±14.0 mb,63.7±3.2 mb,16.8±0.9 mb 和1656±68mb.最后对测量结果进行了简单的比较. 相似文献
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本文在Ed=0.1—2.5MeV能量范围内,研究了Be9(d,p0)Be10(0),Be9(d,p1)Be10(3.368MeV),Be9(d,t0)Be8(0),Be9(d,α0)Li7(0)及Be9(d,α1)Li7(0.478MeV)诸反应。在Ed=0.150,0.220,0.401,0.706,1.005,1.301,1.484,1.750,2.000,2.250和2.500MeV共十一个能量上分别测量了这五群出射粒子在θL=10—155°区间的角分布。在θL=135°,Ed=0.1—2.5MeV,在θL=95°,Ed=0.1—2.2MeV,和在θL=112.5°,Ed=0.5—2.5MeV测量了Be9(d,p0)Be10的激发函数。在θL=135°和112.5°,Ed=1.2MeV,用较厚靶(100—300μg/cm2)测量了Be9(d,p0)Be10(0)反应的截面绝对值,结果为σ(p0)(θL=135°)=1.60mb/sr,σ(p0)(θL=112.5°)=1.55mb/sr。这样就得到了在此能区内,这五群出射粒子的截面情况。对所得结果进行了一些讨论。 相似文献
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本文证明了,即使核子-核子间相互作用含有多体力,由非厄米单粒位阱uαβ=Mαβ(εβ)所确定的断续本征值εγ,依然具有以下性质:Gγα(εr)=∞至少对某一个α成立.这说明,εγ一定是 G+(γα)(ω)的极点或其支点割线的端点(这里 Gγα(ω)对数发散),由此必有以下结论:εγ为实数且满足下述关系εγ=±[Enr(N±1)—E0(N)] 相似文献
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本文用DWBA方法对两种入射能量Eα=31和和43MeV的64Zn(α, α′)64Zn*非弹性散射中可能的四极-八极双声子激发进行了研究. 考虑了核力势和库仑势, 零级近似核力势取为Woods-Saxon势, 由靶核振动引起的核力势的非球对称部分V1作为微扰. 在计算中, V1取到核表面集体坐标αλν的二级项, 总初态波函数Ψ(+)i取到V1的一级项,目在扭曲波格林函数中略去了作为中间态的吸收道. 此外在双声子激发机制中, 假设直接双声子激发的贡献是主要的, 相继双声子激发的贡献是次要的. 所得的理论角分布与实验符合得相当好. 由这样符合可推知64Zn的3.72和4.19MeV能级是四极-八极双声子激发能级, 其角动量和宇称分别为3-和5-. 相似文献