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单轴晶体中光轴任意取向时寻常光与非常光间的离散 总被引:19,自引:4,他引:15
晶体器件(特别是非线性光学器件)的性能与晶体内o光与e光的离散有很大的关系。详细讨论了光在晶体表面折射时,对于任意光轴取向、任意入射角情况,如何确定o光与e光的离散。借助于转动晶体的方法,形象地描绘出e光相对o光的离散曲线。当入射角较大时,离散曲线的形状 随光轴取向变化很大:从简单的圆或椭圆到复杂的双闭合曲线。理论计算与实验结果很好地吻合。 相似文献
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椭圆偏振光与部分偏振光的实验验证 总被引:1,自引:0,他引:1
文献[1-2]指出,椭圆偏振光经偏振片后透射光强的平方根√I对于空间方向角的分布曲√I-θ不是椭圆,只有经适当的数据处理才能给出光振动矢量的空间椭圆轨迹.作为椭圆偏振光的验证性实验,已达到了我们的实验目的.然而,部分偏振光与椭圆偏振光在一定条件下经偏振片后的透射光强可以具有完全相同的空间分布.也就是说,我们不能仅用一个偏振片来鉴别部分偏振光与椭圆偏振光.本文在分析了椭圆偏振光与部分偏振光经偏振片后透射光强的基础上,进一步研究了椭圆偏振光与部分偏振光经1/4波片和偏振片后的透射光强,加深了对椭圆偏振光与部分偏振光偏振特性的理解,指出对偏振光的理解中存在的一些模糊认识,这有利于教学内容的深化. 相似文献
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目前在大学物理课程中讲授偏振光干涉时,都少不了要随堂演示色偏振实验.但基本上都以改变晶片厚度来形成干涉彩色图象.本文采用改变晶片折射率的方法来演示色偏振现象,这一方面可开拓,学生研究问题的思路,另一方面使物理实验和实际应用能紧密结合起来.一、平行的平面编振光的色偏振原理偏振光干涉实验装置如图1所示.当二块平行放置的偏振片M和N互相正交,且未引入晶片C时,没有光能通过偏振片N,当引入一个光轴平行于晶面的晶片C后,则在偏振片N后的视场中可见到光.若光源为白光,且为平行光,则对一定厚度的晶片C,出射的光呈… 相似文献
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高效可集成太赫兹波片和偏振片是重要的太赫兹光学元器件.由传统的石英晶体及液晶等材料制作的太赫兹波片和偏振片由于其对太赫兹光响应度低并难于集成而难以应用于太赫兹集成光学领域.为了寻找用以制备高效可集成太赫兹偏振元件的材料,本工作应用太赫兹焦平面成像方法研究了晶向的氧化镁晶体对太赫兹波段圆偏振光偏振态的影响.通过实验观察到氧化镁晶体可以使入射的圆偏振光转化成为线偏振光.为了进一步验证氧化镁晶体对太赫兹光相位的影响,还应用透射式太赫兹时域光谱系统测量了氧化镁晶体在太赫兹波段的寻常光和非寻常光的折射率.通过对比氧化镁晶体中寻常光和非寻常光的位相差,证明氧化镁晶体在太赫兹焦平面成像实验中起到了1/4波片的作用.这一结果表明氧化镁晶体是一种制备太赫兹频段可集成波片及其相关偏振器件的重要材料. 相似文献
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二倍频晶体温升分布对输出光场分布的影响 总被引:1,自引:1,他引:0
利用分步快速傅里叶变换和四阶龙格-库塔法,对具有一定温升分布的倍频晶体的二次谐波转换过程进行了研究。综合考虑了谐波转换过程中的离散、衍射、二阶、三阶非线性等效应,着重讨论了倍频晶体吸收光能后,晶体内温升分布对晶体内o光和e光的折射率分布的影响,定量分析了温度分布引起的相位失配量、输出光场分布、二次谐波转换效率随倍频晶体温度分布变化的规律。结果表明:在高功率倍频系统中,倍频晶体温升分布引起基频光、倍频光的相位失配,相位失配导致输出光场光强分布的变化以及谐波转换效率的降低。 相似文献
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利用CdS单晶体,一块约厚0.1毫米,另一块约厚0.05毫米,观察它们在天然光及偏振光下的吸收光谱。在室温及液态空气温度下,天然光的吸收指示CdS晶体长波吸收边波长随厚度及温度而改变。在光谱仪狭缝前放一偏振片观察到长波吸收边波长随晶体C轴与偏振光电矢量间介角的改变。 在液态空气温度下观察CdS晶体对偏振光的吸收情况,发现在晶体本徵吸收边出现由七条强而锐的谱线组成的一个类氢光谱系。 测量结果发现每条谱线的波数满足下列公式: v_k=20270-11754/k~2(厘米)~(-1),式内k=3,4,5,…9;k=2的线未在光谱中发现。从此式推出的CdS晶体能级的系限加以温度较正为2.41电子伏,与前人用其他方法所得2.42电子伏是很相近的。激子的等价质量与电子质量之比为4.3。 CdS晶体与ZnS晶体结构相似,常数数值相近,由此可以猜测CdS晶体能级的满带可能是属于S-离子。所观察到的激子光谱类氢系可能是S-离子的激发态。 相似文献
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采用第一性原理密度泛函理论研究了六角层状晶体 WSe2 的电子结构和各向异性光学性质. 结果表明:WSe2 为间接带隙半导体, 带隙值为1 .44 eV, 略小于实验值(1 .51 eV) ; 价带和导带均主要由 W-5d 和Se-4p 电子构成, 在价带顶(0~2eV) 及导带底(1 .5 ~3.5 eV) , W-5d 和 Se-4p 电子杂化明显, 形成共价键. 介电函数的虚部和实部均表现出明显的各向异性,εi (xx ) 有一个明显的介电吸收峰, 而εi (zz ) 却有两个明显的介电吸收峰; WSe2 晶体对zz 光的低频透明区的能量范围几乎是xx 光的2 倍, 应用 WSe2 晶体的这一特性可以制备不同要求的偏振片. 相似文献
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研究了利用低功率近红外光辐照In:Fe:LiNbO3晶体时写入光束的偏振方向对光致折射率变化(Δn)的影响.分别采用正常偏振(o光)和非常偏振(e光)的近红外细激光束,在In:Fe:LiNbO3晶体中进行了光折变实验.研究表明,两种偏振方向引起晶体的Δn实测曲线相似,但变化规律恰好相反,o光引起的折射率变化量约是e光的3倍左右.近红外光写入下两种偏振光束引起晶体的Δn分布规律都不同于可见光,尤其是e光辐照区域中心晶体的折射率升高.因此,通过选择不同偏振方向的近红外光可以在光折变晶体中制作不同折射率分布的非线性光学器件. 相似文献
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为了便于了解双折射中两束偏振光的特性,引入了晶体的主截面和光线的主平面这两个重要概念. 目前流行的光学教材中,对主截面和主平面的概念的引人说法不一,归纳起来有下面三种: 其一[1,2],把主截面和主平面统一起来写道:包含光轴和光线的平面称为晶体的主截面.O光的光矢量的振动方向垂直于主截面,e光的光矢量的振动方向平行于主截面. 其二[3],根本不提主平面的概念而只提出晶体的主截面.写道:通过光轴并与任一晶面正交的平面叫晶体的主截面.o.光和e光都是线偏振光,但振动方向不同,o光垂直于晶体的主截面,e光平行于晶体的主截面. 其三*,5],… 相似文献
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《光学学报》2016,(7)
采用Nd∶YAG与Nd∶YVO4晶体组合应用的方案,将具有优良导热和光电性能的Nd∶YAG晶体作为抽运光的前端吸收晶体,其后端放置具有较宽吸收谱的Nd∶YVO4晶体,用来吸收由于谱宽不匹配而没有被Nd∶YAG晶体吸收的抽运光能量成分。两种晶体在波长1064nm处的发射谱相互重叠,其吸收的抽运光能量可以转化成共同波长的振荡激光,提高了抽运光的利用效率。这种组合应用的方式还可以有效抑制振荡光功率随抽运源工作温度变化而产生的波动。实验证明,采用这种激光晶体的组合应用方案,相对于单一Nd∶YAG晶体方案,激光器的光光转换效率可提升22.9%,输出功率对温度的敏感度由7%降到1%以内。 相似文献
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光在光轴取向任意条件下的晶体表面透射率 总被引:2,自引:0,他引:2
为了分析一束光在晶体表面的能量损失以及两束折射光的能量比,给出了一种求解反射率和透射率的方法。讨论了光从各向同性介质入射到单轴晶体表面时的折射和反射,注意到了e光线与e光波方向的不同,e光折射率与e光波法线折射率的不同,得出了在界面处应该满足的边界方程。在晶体光轴取向任意的条件下,给出了表明各光束间能量关系的折射率和反射率的理论表达式,为晶体器件特性的研究提供了有力的理论工具。数值模拟表明:得到的结果满足能量守恒;反射到各向同性介质中的光的电场(或磁场)与原入射光的电场(或磁场)不再平行;光轴的取向和入射角的大小对折射的o光、e光的能量比有很大的影响。 相似文献