层子模型中重子的半轻子衰变和高能中微子反应

本文从层子模型的结构观点出发,应用文献[1]中的层子与轻子的弱相互作用等效哈密顿量和文献[2]中给出的(1/2)⁺重子波函数及文献[3]中定出的参数,对(1/2)⁺重子的半轻子衰变和高能中微子的弹性和准弹性反应进行了讨论。文中得到的(1/2)⁺重子的半轻子衰变的理论结果与实验符合较好;得到的ΔS=0过程的轴矢形状因子和ν_μ+n→p+μ^-过程的截面在误差范围内均与实验相符合;得到的ΔS=1过程的轴矢形状因子和ν_μ+p→Λ+μ⁺过程的截面与目前实验给出的粗略结果也是符合的。特别需要指出的是,本文在讨论反应问题时,理论中所包含的参数全部从电磁过程定出,在给出的轴矢形状因子和截面公式中没有引进新的参数。     

层子模型和高能电子深度非弹性散射

本文用层子模型的观点探讨了高能电子深度非弹现象,只要层子有点电荷,就得到了和光锥代数相一致的结果。同时指出,为了解决理论和实验之间的矛盾,需要进一步发展新的理论。     

层子模型中高能中微子产生△(1236)的过程

层子模型取得了许多与实验相符合的结果。在文献[3,4]中,利用文献[2]中给出的重子波函数,讨论了1~ /2重子的电磁性质和1~ /2重子的中微子产生过程,取得了较好的结果。本文用文献[2]给出的1~ /2和3~ /2重子波函数对反应νp→△~( )(1236)μ~-进行讨论,值得指出的是,在讨论这个反应中所需要的一些参量在文献[3,4]中都已定出,无需     

高能强子散射截面的参数化公式

本文概述了多种高能强了散射截面数，潜ＣＥＲＮ－ＨＥＲＡ截面数据库，并在此基础上推荐了一套高能强子散射截面的计算公式。     

高能γγ→γγ散射截面数值计算

利用先前得到的γγ→γγ散射振幅的解析形式,计算了费米子圈,W圈以及它们之和对高能γ→γ散射截面的贡献.这些贡献在未来的光子对撞机上是可以观测到的,而且已可以用来检验标准模型.     

量子凝聚体的量子关联与微分散射截面之间的关系

研究量子系统的量子关联和导致量子关联形成的基本的动力学过程.讨论凝聚的出现与非对角长程序的形成的相互联系.讨论作为显示这样一个序的一个初级表示形式的单粒子密度矩阵.并在最低阶导出直接和反转过程的散射截面的一个表示.由此,关于量子关联的重要信息能够直接地从这些过程的微分散射截面导出.     

轻子和层子的复合模型

本文评述了近年中关于轻子和层子复合模型的工作,讨论了其中理论方面和唯象方面的问题并介绍了一些有代表性的模型。     

轻子和层子的复合模型

本文评述了近年中关于轻子和层子复合模型的工作,讨论了其中理论方面和唯象方面的问题并介绍了一些有代表性的模型。     

重层子模型中介子的衰变过程

本文利用重层子模型^[1]中得到的介子B-S波涵数讨论介子的轻子型弱衰变、电磁衰变和各种二体强衰变过程. 除了解释f_π≈f_K, 1^－→l⁺l^－等过程外, 计算得到的各种强衰变宽度也都同实验基本符合.     

我记忆中的层子模型

1965年9月~1966年6月,北京基本粒子理论组首先提出了相对论性强子结构的层子模型,1966年7月在北京国际暑期物理讨论会上报告了层子模型理论成果。层子模型理论是基于物质结构的层次性,认为基本粒子并不基本,强子是由下一层次的层子组成的,层子模型具体计算中以夸克作为层子的一种方案构造相对论性强子结构模型。半个多世纪前的事仍然历历在目,我将分三部分回顾这一科学成果的来龙去脉。     

层子模型里重子的分类

按照层子模型,所有的强子都是由层子和反层子组成的束缚态.提出这个模型是由于实验发现强子之间存在着SU(3)对称性.这种对称性表明这些强子是由性质非常接近的三种更微观的粒子所组成的结合态.当结合态中一种组成的粒子换成另一种组成的粒子时,结合态的性质基本上保持不变.组成各种强子的这三种更微观的粒子称为层子.目前实验上尚未看到自由的层子,因而,层子是否客观存在,自然就成为强子结构理论经常被提出的问题.     

一种层子和轻子的结构模型

提出了一种亚层子模型. 层子和轻子是由rishon T和V组成的. T和V是SU_H(3)×SU_C(3)×SU_G(2)×U(1)群的多重态. 由这些多重态可以自然地得到三代层子和轻子. 在此模型中质子衰变为μ^－e⁺e⁺或e^－μ⁺μ⁺.     

层子模型里介子的分类

在前一工作中我们应用层子模型基本上解释了所有已观察到的较肯定的稳定和不稳定的介子,指出这些介子都可看作是一对层子和反层子在赝标型简谐振子位阶中J~P=0~-和1~-的态以及这两个态的轨道角动量l=1和2的激发态。在这篇短文中,我们将较详细的给出这个结论在实验上的主要依据。     

核内核子与△粒子的散射截面

在自洽的相对论BUU方程框架内研究了核内N(核子)△弹性和非弹性散射截面的介质效应,结果表明,在SIS能区有效截面与Cugnon参数化相差很大而必须加以考虑.     

核内核子与△粒子的散射截面

在自洽的相对论ＢＵＵ方程框架内研究了核内Ｎ（核子）△弹性和非弹性散射截面的介质效应，结果表明，在ＳＩＳ能区有效截面与Ｃｕｇｎｏｎ参数化相差很大而必须加以考虑．     

奇异粒子的非轻子衰变和层子模型

本文从层子模型出发,分析了奇异粒子的非轻子衰变,引出导致衰变的各种动力学机理,指出在结构模型和流流耦合的概念下,不能用矢介子极点处理超子的S波和k-2π衰变。证明了超子非轻子衰变的S波和P波幅可通过两个代表结构效应(反映层子在强子中的几率)的参数完全表示出来,适当地选取两参数的值就可较好地解释超子非轻子衰变及其他实验。根据结构模型导出k-2π衰变振幅的一些关系,和流代数的结果一致。全文就层子遵循玻色和费米两种统计情形分别进行了讨论,所得结果相同。     

基本粒子的质量关系和层子相互作用

本文利用重子和介子的SU(6)波函数,讨论强子内部的层子作用,分析各个质量关系的动力学根源,建立重子和介子质量的联系,并求得了几个联系二者的新关系:(ρ-π)/(K^*-K)=(△-N)/(Σ^*-Σ), 4(∧-N)=3(K^*-ρ)+(K-π), (ρ-π)/(△-N)=((φ-ρ)-2(K-π))/(2(Ω-△)-3/2(K-π)-9/4(φ-ρ)).研究了它们的成立与层子-层子力和层子-反层子力的对称性的联系。     

层子模型中准二体反应的共振衰变角分布

本文利用层子模型研究了高能强子准二体反应的共振衰变角分布和角关联,得到了同一 个反应的各个统计张量之间的若干关系,这些关系与实验符合得较好．在理论上没有非相对 论“夸克”模型在自旋参考系方面的困难．     

相对论性层子模型中的介子结构波函数

本文讨论了旋量的层子-反层子束缚态的Bethe-Salpeter方程(以下简称B-S方程),假定层子反层子之间只有标量耦合的相互作用,这作用为相对论协变的ν势所描述。介子结构波函数按O(4)群展开后保留最低次分波,进行了数值求解,然后计算了计入高次分波的影响。计算了介子的均方半径。计算结果表明在紧束缚态情况下,低次分波大分量近似是合理的、好的近似。作为对比,对松束缚态也进行了讨论。     

高能重离子碰撞中的反常子

高能重离子碰撞通常用旁观体－反应区模型来近似地描述,如图１所示．炮弹和靶核两者相互瞄准的部分形成反应区,其以外的部分在碰撞过程中只经受相对轻微的相互作用,可分别看作是炮弹的和靶核的旁观体．通过炮弹和靶核中心并沿入射束流方向的两条平行线间的距离称为瞄准距离或碰撞参数,其分布是随机的．旁观体和反应区的相对大小因碰撞参数的不同而异．炮弹旁观体基本上保持原来束流的速度朝前飞开,因碰撞过程中受到的作用?...