温度传感器

英国约克传感器有限公司已研制出一种采用温度分布传感器检测温度和位置连续分布的技术。该系统在1991年《激光》中已作了介绍,它采用标准通信50/125μm多模光纤检测由于温度变化引起的光散射功率变化。用长达20km的单根光纤作敏感转换器元件,可进行1000多个地段的温度和位置测量。在距离、空间分辨率、温度分辨率和测量时间间要作折衷选择。在距离为1km,温度分辨率为±1℃,测量时间为5s时,可获得1m的空间分辨率。当距离为10km,空间分辨率为1m或距离为20km,空间分辨率为10m,测量时间为60s时,可获得±2.5℃的温度分辨率。     

595 nm激光抽运双钨酸钇钠晶体激光特性研究

利用脉冲调Q染料激光对掺钕双钨酸钇钠晶体（Nd:NYW)的短波长吸收带（595nm)进行抽运，实现了1．064μm激光运转，在抽运能量24．2mJ时，获得的激光输出能量为1．08mJ,阈值抽运能量小于5mJ。     

科学家研制出最长光纤激光

俄罗斯科学院西伯利亚分院自动化和测电学研究所与英国伯明翰阿斯顿大学合作，研制出全球最长的光纤激光，有300km． 学者们确认，要想让光纤在传输波长1．5μm的光波时损耗最少，300km已是极限．该研究所副所长、光缆实验室主任谢尔盖·巴宾解释说，激光就像是两个平面之间的加强型环境，“一旦长度超过300km，定波就无法形成，因为波形分散，无法抵达终点”．     

组合式激光干涉仪

LPT激光物理技术公司研制出测量距离及速度的组合式激光干涉仪。由于LOS系统在三轴坐标系中速度为Ims~(-1)时分辨率可达20m,所以,它可用于综合测量。在日常工作中,LOS是一个重要的测量工具,如机械工具的软件校正、微电子学、地震学和许多其它计量中的校准工件。单轴的最大测量距离为30m,三轴同时测量的最大距离为10m。稳频He-Ne激光器的功率为1mW。抽样时间在0.1ms和1000ms之间。该系统易于操作,并能工作在不同的大气环境     

100kW功率固体激光中继镜系统对1km高度目标作用效果模拟

分析了激光中继镜技术的概念及丁作过程,建立了中继镜系统模型,并在Hufnagel-Valley 5/7大气湍流模型条件下分别计算了100 kW功率,10 km高度,发射、接收、二次发射望远镜均为外径0.5 m、内径0.2 m望远镜的固体激光中继镜系统和100 kW功率,外径0.5 m、内径0.2 m发射望远镜的常规高能激光系统对1 km高度目标作用的极值功率密度与目标水平距离的关系曲线.由于中继镜系统对目标可作用时间长,根据相关资料确定常规激光系统和中继镜系统的极值功率密度破坏阈值标准分别为4000 W/cm2和800 W/cm2.分析结果得到常规高能激光系统对目标的最大可作用距离为1.38 km,中继镜系统的最大可作用距离为12.2 km.     

多用途温度传感器

York传感器公司发展了一种用分布温度传感器提供温度和位置连续分布的技术。此系统用标准远距离通信多模50/125μm光纤检测由于温度变化引起局部光散射功率的改变。长20km的单根光纤起传感元件的作用,可从10000个位置测量温度和位置。在距离、空间分辨率、温度分辨率和测量时间方面要作权衡。在5s、±1℃分辨率、1km距离范围,可达到1m的空间分辨率。在60s内1m空间分辨率和10km距离,或10m空间分辨率及20km情况下,可达到±2.5℃温度分辨率。     

用于LAGEOS测距的超短脉冲激光系统

本文报道一个Nd:YAG超短脉冲激光系统.该系统在1.06μm波长处的单脉冲输出能量大于100mJ.经倍频后获得0.53μm输出大于50mJ.该系统在上海天文台主镜为φ600mm的测距仪上使用,测到了激光地球动力卫星(LAGEOS),测距能力8000km,测距精度5cm左右.     

基于差频技术产生4μm波长光波混频系统的特性分析

介绍了一种基于差频技术产生4μm中红外激光输出的技术方案。将Nd：YAG激光器产生的1．06μm和1．44μm的激光直接注入LiNbO3晶体中进行差频，从而得到4μm的激光输出。导出了处理三波耦合的耦合波方程，并作了计算分析。结果表明，该方案在4．04μm波长处的激光输出可达40-50mJ。     

典型浅海温跃层内波对声场起伏的影响

本文描述了在夏季典型海区，温跃层内波起伏和不同距离声振幅起伏的实验测量结果。温度起伏记录时间48．96h，温跃层厚度约2－4m，温差达10-15℃。等温线内波垂直位移有5－6m，且主要受最低阶模式支配。测量获得的内波垂直空间频谱特性中，除潮周期占主要成分外，0．05-0．143cpm（7－20min）之间有明显的谱峰，谱衰减系数在－1．5-－1．7之间。数值计算表明内波相、群速度在低频段完全相同，均为0．329m／s；随频率增加，相、群速度从约0．03cpm（33．33min）开始分离，且群速度值下降更快。在不同距离接收点，声振幅信号起伏有8-10dB；随距离增加，起伏有加快的趋势，并伴有信号衰落现象。谱衰减系数在－1，45-－2之间。最后，用PE算法，模拟计算在内波起主导作用下的声振幅起伏。     

用红外激光脉冲触发半绝缘GaAs光电导开关的实验研究

 报道了用光子能量低于GaAs禁带宽度的红外激光脉冲，触发电极间隙为3mm和8mm的半绝缘GaAs光电导开关的实验结果。使用单脉冲能量为1.9mJ的1 064nm Nd:YAG激光触发开关， 在偏置电压分别为3kV和5kV条件下，光电导开关分别工作于线性和非线性模式。用900nm半导体激光器和1 530nm掺铒光纤激光器分别进行触发实验，得到了重复频率分别为5kHz和20MHz的电脉冲波形。结果表明，半绝缘GaAs光电导开关可以吸收大于本征吸收限波长红外激光脉冲。     

用光学记录速度干涉仪测量自由面速度

 建立了一套光学记录速度干涉仪系统(ORVIS),用于测量强激光产生的冲击波状态方程中的自由面速度。该光学记录速度干涉仪系统的时间分辨率为179 ps,可以测量自由面速度随时间变化的整个过程。在天光KrF高功率准分子激光装置上进行激光打靶实验,激光波长248.4 nm,脉冲宽度25 ns,最大输出能量158 J。在激光功率密度为6.24×10¹¹W·cm^-2的条件下,测得厚20 μm铁膜的自由面速度可达3.86 km/s;在激光功率密度为7.28×10¹¹W·cm^-2条件下,100 μm铝膜（靶前有100 μm的CH膜作为烧蚀层）的自由面速度可以达到2.87 km/s。     

用红外激光脉冲触发半绝缘GaAs光电导开关的实验研究

报道了用光子能量低于GaAs禁带宽度的红外激光脉冲，触发电极间隙为3mm和8mm的半绝缘GaAs光电导开关的实验结果。使用单脉冲能量为1.9mJ的1 064nm Nd:YAG激光触发开关， 在偏置电压分别为3kV和5kV条件下，光电导开关分别工作于线性和非线性模式。用900nm半导体激光器和1 530nm掺铒光纤激光器分别进行触发实验，得到了重复频率分别为5kHz和20MHz的电脉冲波形。结果表明，半绝缘GaAs光电导开关可以吸收大于本征吸收限波长红外激光脉冲。     

飞秒激光在铝膜中驱动冲击波的特性

为探索研究飞秒激光在材料中驱动冲击波的相关特性,采用激光脉冲频域干涉测试技术对脉冲宽度35fs、脉冲能量0.7mJ、功率密度1014W/cm2量级的飞秒激光脉冲在200nm厚铝膜中驱动冲击波的过程进行了实验测量。通过测量冲击波在铝膜中的渡越时间,获得激光脉冲在铝材料中驱动的冲击波平均速度约为6km/s;通过对不同时刻铝膜自由面频域干涉场测量结果的分析,获得铝材料自由表面速度达1km/s,根据平面冲击波的关系,推算其冲击压强达到9GPa。     

基于法布里-珀罗标准具四边缘技术的双频率多普勒激光雷达研究

对基于法布里-珀罗(F-P)标准具四边缘技术的双频率多普勒测风激光雷达进行研究。简要分析了F-P标准具四边缘双频率风速测量原理。详细介绍了基于F-P标准具四边缘双频率多普勒激光雷达系统结构。对发射激光双频率间隔、入射光束发散角、标准具有效口径和标准具干涉平板反射率等参数进行了详细的优化设计。根据选取的系统参数,对多普勒激光雷达系统的探测性能进行了仿真。仿真结果表明:晴天天气条件下,在±25m/s的径向风速测量动态范围内,在满足径向风速误差小于2m/s的情况下,当发射激光仰角为60°、距离和时间分辨率分别为60m和1min时,系统在晚间和白天的探测高度分别可达到8km和6.5km。系统在晚间的整体探测性能明显要优于基于F-P标准具双边缘技术的多普勒测风激光雷达系统。同时,系统的探测性能受天空背景噪声的影响较大,系统在白天工作时应采用窄带宽的滤光片以提高系统的探测性能。     

基于时间转换数字技术的激光测距仪设计

脉冲式激光测距仪通过测量激光脉冲的往返飞行时间来求得目标与测距系统之间的距离,而激光飞行时间的测量精度是影响测距精度的最关键因素;文章研究了激光回波信号处理电路,采用TDC_GP21(时间数字转换芯片)设计了时间间隔测量模块,详细介绍了TDC_GP21的测时原理与工作流程,设计的测距仪采用TMS320F2812作为主控芯片以提高系统的数据处理速度;实验结果表明,该激光测距仪结构简单,操作方便,测量范围为75 m~5 km,测量精度为±1 m,成本低,能够满足航空航天领域中对于空间目标的测距需求。     

飞秒激光-薄膜靶相互作用中超热电子产额和激光转化效率

 在激光能量130 mJ（靶面），脉宽60 fs，波长800 nm，对比度1∶10^-6，激光与靶法线成45°夹角，P偏振，靶面激光峰值功率密度约为7.0×10¹⁷ W·cm^-2，无预脉冲的条件下，采用电子谱仪与经γ标准源标定的LiF热释光探测器（TLD）相配合，测量了飞秒激光-薄膜靶相互作用中产生的超热电子能谱。根据所测的能谱，推算出超热电子的产额和激光能量转化为超热电子能量的效率，在靶法线方向分别为1.19×10¹⁰/sr和4.55%/sr，在激光反射方向分别为1.83×10⁹/sr和0.76%/sr。结果显示，不同方向的超热电子产额和激光转化效率有所不同，原因在于激光-等离子体相互作用产生的超热电子构成各向异性的分布。     

气压对吸气式激光推进冲量耦合系数的影响

保持CO2激光的单脉冲能量为61.4~64.6 J，采用高精度冲击摆系统进行了不同气压下吸气模式激光推进冲量耦合系数的实验测试，分析了对应的高度特性。结果表明:气压为2.8×104～1×105 Pa，即距离地面0～10 km时，冲量耦合系数大约3.5×10-4 N·s·J-1，上下波动幅度低于5%；气压低于2.8×104 Pa，即高度大于10 km时，冲量耦合系数呈二次曲线显著下降；当气压降至1×103 Pa，即距离地面约31 km高度时，耦合系数仅为9.7×10-5 N·s·J-1。     

激光、激光技术 激光器件 化学激光器

TN248.5 2006032017XeF2光解离波的空间传输对形成XeF(C-A)激光的影响=Formation of XeF(C-A) laser affected by XeF2photodisso-ciation wave[刊,中]/于力(西北核技术研究所.陕西,西安(710024)) ,刘晶儒…∥激光杂志.—2006 ,27(1) .—78-79利用XeF2光解离波图像,测量了现有激光实验条件下的解离波半径及传输速度,解离波厚度为5 ~8 mm,传输速度随泵浦时间的增加而减慢,平均速度约13 km/s。选择四种不同的腔轴位置,腔轴距泵浦源表面的距离d分别为10、13、16、20 mm。激光实验结果表明,XeF2光解离波的空间传输对XeF(C-A)激光的形…     

400mJ二极管泵浦Nd：YAG圆棒激光器

400mJ二极管泵浦Nd：YAG圆棒激光器采用主振荡器 放大器方式。谐振腔采用失调低灵敏度单横模设计，以减少外界环境干扰和机械振动，提高激光器的稳定性。谐振腔采用平凹腔，谐振腔腔长0．6m，Nd：YAG棒为φ2，谐振腔基模腰斑半径为0．5mm。泵浦模块采用5个二极管激光器环形对称泵浦，根据实验测得的泵浦模块热焦距f=0．53m，采用一对平凹负透镜进行补偿，补偿后的泵浦模块热焦距为2．0m，谐振腔全反射镜的曲率半径为1．02m，离泵浦模块中心的距离0．24m。     

封面说明

北京正负电子对撞机（BEPC）于1988建成后，成为τ-粲能区国际领先的对撞机，在1.89GeV的亮度为1．2×10^31cm^-2s^-1，取得了诸如τ轻子质量精确测量、R值测量和新粒子X（1835）的发现等举世瞩目的物理成果。为了争夺在τ-粲能区的物理成果，美国康奈尔大学于2000年提出了CESRc／CLEOc的计划，把束流能量从原来的5．6Gev降低到1．55-2．5GeV，在1．89GeV时的亮度达到6×10^-31cm^-2s^-1，超过了BEPC。