一种新的偶奇非线性相干态中测量相位算符的压缩效应

利用Bamett和pegg提出的测量相位算符讨论了一种新的偶奇非线性相干态的压缩效应。结果表明，在这种偶奇非线性相干态中测量相位算符不存在CN和SN类压缩，只存在CS类压缩。利用数值计算方法研究了CS类压缩效应，结果表明与通常的偶奇相干态的不同的是，偶非线性相干态在大区域内出现压缩效应而奇非线性相干态在小区域内才出现压缩效应。     

偶奇qs相干态的非经典特性

利用数值计算方法研究了ｑ和ｓ畸变对双参数形变偶奇ｑｓ相干态量子统计特性的委现偶奇ｑｓ相干态与通常的偶奇相干态有着显著不同的量子统计性质，压缩效应和反聚束效应均可在一定条件下的两种双参数畸变态中出现，偶奇ｑｓ相干态和通常偶奇相干态的差异随ｑ值偏离１越大和ｓ的取值越小而越大。     

推导粒子数态波函数的厄米多项式算符法

引入厄米多项式算符并用其正规乘积展开式推导出了粒子数态|n〉在坐标表象和动量表象下的波函数,并由此得出了坐标和动量本征态的福克(Fock)表示形式,这是一个简洁而全新的推导方法.     

Kerr偶奇相干态及其非经典性

本文对Ker偶奇相干态及其非经典性质进行了研究。结果表明:Kerr偶相干态可呈现周期性的二阶压缩效应,Kerr奇相干态则不存在这种压缩效应;但两者均可呈现周期性的振幅平方压缩效应,这与通常偶奇相干态的情形有所不同。     

偶奇q相干态的振幅立方压缩性质

研究结果表明,偶q相干态呈现振幅立方压缩性质;奇q相干态不呈现振幅立方压缩性质。     

由奇偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oe , 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(4)oe , 〉q的等阶N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数为偶数时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q始终不呈现等阶 N次方Y压缩效应 .a)当压缩阶数 N=4m(m=1 ,2 ,3 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q恒处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)当 N=4m′+2 (m′=0 ,1 ,2 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 ;2 )当压缩阶数为奇数时 ,在不同的条件下 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可分别呈现以下几种状态 :a)第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;b)第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 .     

压缩偶相干态的制备及其非经典特性

通过保持非耗散介观LC电路的固有频率不变，而使电路参数作阶跃函数变化，就可将介观LC电路由初始的偶相干态制备到压缩偶相干态；在压缩偶相干态下，介观电路系统不仅有非经典的量子压缩效应，而且有非经典的反聚束效应. 关键词： 介观LC电路 单位阶跃函数 压缩算符 压缩偶相干态     

动力学压缩真空与原子间偶极-偶极力

利用Milonni源理论方法研究了动力学压缩真空中两原子间偶极-偶极(d-d)相互作用力的性质与真空压缩的关系.结果发现:由于真空压缩的存在,两原子间d-d吸引力将受到削弱.当压缩系数为零时,得到通常文献中所熟知的结果.     

导出双粒子纠缠态表象的新途径

对于量子光学的双粒子纠缠态表象,我们给出一个新途径以分析其在福克空间中的表达式.此分析自然导致双变数厄密多项式的引入,它截然不同于单变数厄密多项式.     

偶奇q相干态的振幅k次方(k>3)压缩性质

研究结果表明,只有当以k>3)为奇数时,偶q相干态呈现振幅k次方压缩性质;无论k为偶数还是奇数,奇q相干态均不呈现压缩性质。     

由奇偶相干态组成的第ⅣV种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(4)oe,Ⅳ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现1)当压缩阶数为偶数时,态|(4)oe,Ⅳ〉q始终不呈现等阶N次方Y压缩效应.a)当压缩阶数N=4m(m=1,2,3,……)时,态|ψ(4)oe,Ⅳ〉q恒处于等阶N-Y最小测不准态;b)当N=4m'+2(m'=0,1,2,……)时,态| ψ(4)oe,Ⅳ〉q可呈现"半相干态"效应;2)当压缩阶数为奇数时,在不同的条件下,态|ψ(4)oe,Ⅳ〉q可分别呈现以下几种状态a)第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b)第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c)态|ψ(4)oe,Ⅳ>q可呈现"半相干态"效应.     

耦合双原子与单模压缩相干态光场的相互作用

利用全量子理论,在相互作用绘景中研究了两个耦合二能级原子与单模压缩相干态光场相互作用系统粒子布居几率的时间演化规律;分别讨论了光场的相干振幅分量模平方｜α｜２、光场的压缩因子γ、原子间的耦合系数g和原子-场的耦合系数λ对系统粒子布居几率的影响.     

两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应     

热噪声的相干态和压缩态中的高阶涨落

利用热场动力学的方法研究了具有热噪声的相干态和压缩态中场正交分量的高阶涨落和高阶压缩.利用测量相位算符讨论了这些热化态中相位的高阶涨落.从而得到在有限温度下这些态的低阶及高阶涨落与温度的关系和压缩特性与温度的关系.由于实际的场态总是在一有限的温度下，所以讨论温度对涨落和压缩的影响是很有意义的. 关键词：     

偶、奇相干态的光子湮灭态

最近 ,Zong ZhengXin等研究了玻色产生算符a∧ + 重复作用k次下通常偶、奇相干态 |α〉e,o的光子激发态 |α ,+k >～a∧ +k|α >o ,e的非经典特性 [3]。本文讨论 |α >e ,o在玻色产生算符的逆算符a∧+ -1的重复作用k次下的光子湮灭态 |α ,-k >～a∧+ -k|α >o,e的量子统计特性。     

量子光学理论中双模厄米多项式的新应用

强调双模厄米多项式在量子光学理论中的地位,认为它是研究连续变量纠缠态和压缩态的必要函数,具有明确的物理意义。利用双模厄米多项式,结合有序算符内的积分技术,给出了若干新的算符恒等式和互逆的积分变换公式,证明了压缩双模粒子数态恰好是双变量厄米多项式激发压缩真空态。     

四态叠加多模叠加态光场|Ψ_e~((4)),Ⅲ〉_q的等阶N次方Y压缩

根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 N-Y最小测不准态 ;2 )当压缩阶数 N =4m′+2 ,( m′=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态|Ψ(4)e , 〉q可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应与“半相干态”效应 ;3 )当压缩阶数 N为奇数时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应     

四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)e,Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩

根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场态|Ψ(4)e,Ⅲ〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1) 当压缩阶数N=4m,(m=1,2,3,…)时,态|Ψ(4)e,Ⅲ〉q恒处于等阶数N-Y最小测不准态;2) 当压缩阶数N=4m′+2,(m′=0,1,2,…)时,在(θ1-θ2),q,Rj,r1,r2等取不同的组合定值下,态|Ψ(4)e,Ⅲ〉q可分别呈现出等阶N次方Y压缩效应与"半相干态"效应;3) 当压缩阶数N为奇数时,在(θ1-θ2),q,Rj,r1,r2等取不同的组合定值下,态|Ψ(4)e,Ⅲ〉q可呈现出等阶N次方Y压缩效应.