压电晶体表面高速声学模式

由于超高频声表面波器件的广泛应用,导致人们去寻求表面高速声学模式.根据表面瞬态激发理论,在压电晶体表面存在表面高速声学头波(SHVHW)模式,这种模式以沿表面纵波的群速度传播,而且与表面是自由的或者是金属化的没有关系,即不存在所谓Δv/v效应.另外一方面,有人却认为它是一种高速伪表面波(HVPSAW)模式或表面纵漏波模式,它们的传播速度接近表面纵体波的速度,且它们在表面自由和金属化时,其传播速度有差异, 即存在所谓Δv/v效应.对一些常用晶体进行了实验研究.结果表明所存在的表面高速模式是表面高速头波,而不是高速伪表面波.     

反铁磁晶体表面上的非线性电磁波

研究了反铁磁晶体与电介质交界面上非线性TM电磁波的传播特性 .给出了Ex Hy 和Ez Hy 的相图 ,描述了表面波电磁场三分量之间的制约变化关系 .分析了导波的色散特性和磁场峰值位置随传播功率变化的特点 .分析表明 ,反铁磁晶体表面上的TM电磁波存在频率通带和禁带 ,其带宽是功率的函数 ,通过调节导波的功率可以有效地实现通带和禁带之间的转换 .揭示了在一定条件下 ,反铁磁晶体表面支持的非线性TM波是反向表面波 ,其群速度与相速度反向 .     

有限局部环Z/2\+kZ上斜对称矩阵标准形和伪辛群的阶

设R=Z/2\+kZ(k>1)是\{2\}[TX-]为非单位的有限局部环. 该文首先确定了R上斜对称矩阵标准形. 设G\+m\-p(R,H)={P∈GL\-m(R)|PHP′=H}是由矩阵H确定的伪辛群,其中H=[JB((][HL(2]0[]I\+\{(v)\}\=-I\+\{(v)\}[]0[HL)][JB))]Δ，Δ=[JB((][HL(2]\{2\}[TX-]\+\{k-1\}[]\{1\}[TX-]\=-\{1\}[TX-][]0[HL)][JB))]. 其次,计算了伪辛群G\+m\-P(R,H)的阶|G\+m\-P(R,H)|.     

五阶双色双向海洋表面波理论

将经典的"纯波动的三阶单色单向Stokes波理论"提升至"可包含环境均匀流效应的有限水深五阶双色双向海洋表面波理论".亦即,在已有三阶双色双波理论的基础上得到了自由表面位移、速度势和非线性振幅色散关系的第四阶、第五阶显式表达式.从中,将居于核心地位的"双色双向波的第五阶非线性振幅色散关系"又推广到"无穷多波中任意两两不同频率不同振幅相互作用波的非线性振幅色散关系".针对双色双向短峰波的典型特性,以若干个图表详加示之.     

反铁磁体表面空间磁孤子的频率特性 *

计及反铁磁晶体的非线性磁化效应,研究了反铁磁晶体中非线性TM表面波的传播特性.理论分析表明,在反铁磁界面上非线性TM表面波以空间磁孤子的形式传播,具有激发阈值.其场强峰值位置取决于材料与包层的相对折射率和导波的强度.表面空间磁孤子具有频率通带和禁带,带宽取决于导波频率、场强、晶体与包层的介电常数.通过调节表面波的功率可以实现通带和禁带的转换,预示了一种新型的非线性微波功率开关器件.     

多孔弹性层的刚性边界对扭转表面波传播的影响

根据介质的力学性能,正如Cowin及Nunziato一样,导出多孔弹性层覆盖在多孔弹性半空间上时,研究其刚性边界对扭转表面波传播的影响.导出了速度方程并对其结果进行了讨论.发现介质中可能存在两类扭转表面波阵面,而Dey等(Tamkang Journal of Science and Engineering,2003,6(4):241-249.)给出的没有刚性边界面时,存在3类扭转表面波阵面.研究还揭示,多孔弹性层中Love波也可能随同扭转表面波一起存在.值得注意的是,刚性边界面多孔弹性层中Love波的相速度,不同于自由边界面多孔弹性层中的相速度.实际观察到扭转波的色散性,以及速度随着振荡频率的增大而减小.     

参数激励下的内波孤立子和扭结 *

在不相容、不等密度的双层液体的参数激励下的Faraday实验中,观察到了非传播界面波孤立子和扭结以及稳定的双孤立子等现象.总体上看,界面波现象和已有的表面波现象基本上一致,只是由于上层液体的存在,使得界面波的模式振动频率明显红移、波形变矮变宽、其稳定性也不如表面波.在理论上,对流体力学方程组及其相应的边界和界面条件进行了约化,得到了一个有阻尼、带驱动的非线性Schr(?)dinger方程.从而,令人满意地同时解释了界面孤立子波和扭结波.无论从实验现象上,还是从理论上看,自由表面波只是界面波的一个特例.     

一维带PML的Helmholtz方程的新的无污染有限差分法

1引 言 考虑一维Helmholtz方程: d2u/dx2+k2u(x)=g(x),x ∈(-∞,+∞),(1) 其中k:=ω/v为波数,ω:=2πf为角频率,f为频率,v为波的传播速度,g为源项. Helmholtz方程描述了许多领域产生的波传播和散射现象,例如在航空学,海洋技术,地球物理学和光学等问题中,研究其高效...     

点度和面度的最小值是3的连通平图

称一个连通平图是k||δ_(v,f~-)平图,若其顶点的最小度δ_v和面的最小度δ_f的最小值δ_(v,f)是k.本文研究3||δ_(v,f~-)平图.通过一个图运算构造证明链环分支数等于1的3||δ_(v,f~-)平图的存在性,并证明在相等意义下链环分支数不小于基圈数的3||δ_(v,f~-)平图是唯一的.然后证明在相等意义下,边数等于6,8的3||δ_(v,f~-)平图都是唯一的,边数等于9的3||δ_(v,f~-)平图有且只有两个且它们是互为对偶的.接着研究连通平图与其中间图在相等意义下的相互关系.作为运用,证明了无弓形链环图的三个唯一性结论.     

压电晶体表面任意源分布所产生的弹性波场

不久前,我们研究过在压电晶体表面一维源分布激发所产生的弹性波场。本文将推广到具有更普遍意义的二维任意源分布的激发问题。此时广义弹性波场是等于广义Green函数张量和广义力的双重点乘卷积。广义Green函数可以分别写成对应表面波、体波和静电效应三部分之和。利用二重积分的稳相方法,求得在远场的表面波和体波的渐近解,最后,举例进行了数值计算。     

初应力下功能梯度磁电弹材料的Love波传播

研究初应力下含磁电弹覆盖层的半无限大功能梯度磁电弹介质中Love波的传播问题.在电磁学开路和短路的边界条件下,基于初应力下功能梯度磁电弹材料的运动方程,应力自由的表面条件和连续的界面条件得到了Love波的波速方程,为功能梯度磁电弹材料表面波器件的发展提供了理论依据.     

哈密尔顿连通的有向线图（英文）

设D是一个有向伪图,如果对于任意两个点u和v,D有一条生成(u,v)-路或一条生成(v,u)-路,则D是弱哈密尔顿连通的;若既存在一条生成(u,v)-路又存在一条生成(v,u)-路,则D是强哈密尔顿连通的.一个有向伪图D的线图L(D)是D的弧集作为其点集,对于任意两个点a,b∈A(D),(a,b)是L(D)的弧当且仅当存在D中的点u,v,w满足a=(u,v)并且b=(v,w).本文刻画了两类有向伪图T及T’,使得L(D)是弱哈密尔顿连通的当且仅当D∈T,并且L(D)是强哈密尔顿连通的当且仅当D∈T’.     

经典风险模型破产概率及其局部渐近解

本文首先研究了分布族S(v)(v≥0)和分布族S*(v)(v≥0)的一些相关性质,然后研究了经典风险模型在调节系数不存在而且索赔分布F∈S*(v)(v>0)的情况下破产概率的-个渐近结果以及破产概率局部解的渐近结果.     

固体中声波在平面上的反射及其和散射时沿腔壁爬行的联系

为了了解固体内圆柱形空腔上爬波形成的机理,本文研究了基本而简单的现象,即平面纵波或平面横波在半无限固体平自由表面上的反射,着重研究纵波或横波掠入射以及横波以临界角或大于临界角入射的情况。 我们采用的分析方法,是已有的分析声表面波方法的推广,是以直接满足波动方程和边界条件为依据的.分析结果,在掠入射情况下,得出与常引的结论不同的解,在其它情况下则与已有结果一致。我们用光弹实验做了对照,说明我们的理论结果大体上是符合实情的,又把这些理论结果联系了圆柱形空腔界面的爬波实验,也说明两者大体上相符,同时定性地明确了实验中爬波的性质。但是,没有得出横波掠入射时的解答,是否存在某种波组,还有待进一步探讨。     

微极热弹性无限板的轴对称自由振动

研究了在应力自由和刚性固定边界条件下,无能量耗散的均匀、各向同性微极热弹性无限板的轴对称自由振动波的传播,导出了相应的对称和斜对称模态波传播的闭合式特征方程和不同区域的特征方程.对短波的情况,应力自由热绝缘和等温板中对称和斜对称模态波传播的特征方程退化为Rayleigh表面波频率方程.根据导出的特征方程得到了热弹性、微极弹性和弹性板的结果.在对称和斜对称运动中计算了板的位移分量幅值、微转动幅值和温度分布,给出了对称和斜对称模式的频散曲线,并示出了位移分量和微转动幅值和温度分布的曲线.能够发现理论分析和数值结论是非常一致的.     

一类完全三部图的K1,3-因子大集

令G是一个有限图,H是G的一个子图.若V(H)=V(G),则称H为G的生成子图.图G的一个λ重F-因子,记为Sλ(F,G),是G的一个生成子图且可分拆为若干与F同构的子图(称为F-区组)的并,使得V(G)中的每一个顶点恰出现在λ个F-区组中.一个图G的λ重F-因子大集,记为LSλ(F G),是G中所有与F同构的子图的一个分拆{B_i}_i,使得每个B_i均构成一个Sλ(F,G).当λ=1时,λ可省略不写.本文中,我们证明了当v≡4 mod 24时,存在LS(K1,3,Kv,v,v).     

两非线性波方程真圈解的存在性和破缺性质

对于某些非线性波方程,动力系统方法的分析说明所谓的圈孤子解和反圈孤子解实际上是人为的现象.所谓的圈孤子解由3个解合成,不是1个真解.是否存在非线性波方程,使得该方程的行波系统存在真正的1个圈解?若这样的解存在,它们有怎样的精确参数表示?该文回答这些问题.     

弹性波在应变梯度固体界面上的反射与透射

研究了弹性波在应变梯度固体界面上的反射和透射.首先,通过应变能密度推导出应变梯度固体中的运动方程和界面条件.然后,根据非传统界面条件推导出弹性波反射和透射的振幅比.最后,用法向能量守恒验证了数值计算结果,根据数值计算结果,讨论了微结构参数对弹性波反射和透射的影响.结果发现,应变梯度固体中不仅存在体波而且还存在表面波,尤其是入射波波长越接近材料微结构的特征长度,微结构效应就会越显著.     

阶数极大的临界全控制图

称一个没有孤立点的图G 为临界全控制图, 如果G 满足对于任何一个不与悬挂点相邻的顶点v, G - v 的全控制数都小于G 的全控制数. 如果G 的全控制数记为γ_t, 则称这样的临界全控制图G 为γ_t- 临界的. 如果G 是γ_t- 临界的, 且阶数为n, 则n ≤ Δ(G)(γ_t(G)- 1) + 1, 其中Δ(G) 是G 的最大度. 本文将证明对γ_t = 3, 这个阶数的上界是紧的, 并给出所有满足n = Δ(G)(γ_t(G)- 1) + 1 的3-γ_t- 临界图.     

自由星号语言及其关于左(右)酉星号语言的自由积分解

本文涉及两类星号语言,它们是星号语言类的一个子类,所谓自由星号语言类,以及后者的一个子类,所谓左(右)酉星号语言类.给出了非单位星号语言成自由星号语言和非单位星号语言成左(右)酉星号语言的一些充要条件;并且建立了自由星号语言关于左(右)酉星号语言的自由积分解.