关于光激射器的线宽

本文从描述光激射器工作的基本方程出发,讨论了光激射器光束线宽的“短期”(short-time)部分。通常都以下式描写这部分线宽:△v_s=(8πhv(△v′)²)/P,(1)其中△v′是谐振腔电磁模的半宽度;v为光束频率;P为输出功率。我们的主要结论可以归结为以下三点:(1)线宽主要是由与电磁模耦合的耗散体系引起的,与分子耦合的耗散体系的贡献是可以忽略的;(2)在单模近似下,只要分子的线宽比电磁模的线宽大得多,则(1)式是正确的;(3)如果多模谐振腔中激发模与其他模之间的相互作用是强的,则式(1)将被推广为 △v_s=(8πhv(△v′)²)/P+(4hv(△v′))/P somefromn=(λ′≠λ)(r_λλ′²/(rλ′),(2) 其中r_λλ′是相关弛豫系数;r_λ′是模λ′的线宽。在某些情况下,式(2)中第二项可以比其第一项还大。所以,这可能是目前关于线宽的实验结果与由式(1)计算结果不相符合的原因之一。     

原子激射器

 20世纪60年代诞生了近代光学与电子学的结合之子---激光器,它的出现使科学技术研究的手段,内容更加丰富多彩。激光器也称为激射器,它是在光波段利用光的干涉、衍射、偏振等光学特性实现同一相干态光的放大而制成的,由德布罗意对称假设知道,任何实物粒子都具有波动性,那么就完全可利用实物粒子的波动性,在粒子处于高度简并、相干的同一量子态下制成物质波激射器。原子激射器正是这一思想的产物,1997年诺贝尔物理学奖获得者菲立普领导的小组,成功地研制了世界上第一台物质波激射器---原子激射器。     

关于半导体光激射器工作电流范围的分析

本文直接利用阈值电流随温度变化的实验关系,通过解热传导方程,得到了连续及脉冲工作状态下起始工作电流、最大工作电流及临界阈值电流的定量结果,供研制参考。其中全面地考虑了结内及体内发热的贡献,后者可用一归一化等效体内发热电阻r来表征。连续工作状态的分析表明,体内发热的影响不可忽略。对脉冲工作状态的分析,分别考虑了脉冲宽度和重复频率的影响。指出:在兼顾功率和重复频率的情况下,脉冲工作比以取0.03左右为宜。当实际应用中对重复频率要求不高时,为了提高功率,取重复周期比二极管热弛豫时间约大3倍比较合适。如果要求重复频率很高,则器件性能主要由脉冲工作比决定。文中利用所得结果结合实例进行了讨论,并讨论了脉冲工作情况由于结温变化所导致的发射频谱展宽效应。     

用微波超声使光激射器的输出移频

当平行光束与声行波(声子束)成Bragg角时,有一部分光被衍射或散射为次级光束。次级光束的频率向上或向下移动v_1,v_1为声的频率。Cummins等曾将本效应用于光的单边带调制及移频,用的是液体中30兆赫的声波。     

氢激射器的氢气快速提纯

氢激射器在正常运转时要求氢气纯度极高,极微量的杂质都会严重影响其性能。 若贮存泡中含有分压力为10托的O2,就完全能使激射器停振而一般工业氢却含有大量杂质,如水蒸气,CO,CO2,O2和N2等,必须经过提纯才能适用.化学提纯程序复杂且纯度不高.本文介绍的用■银管提纯的方法程序简     

ZnO薄膜的光抽运紫外激射

采用等离子体增强MOCVD方法生长出高质量的ZnO薄膜,并观察到了ZnO薄膜的光抽运紫外激射现象。在不同激发强度下进行了光荧光谱测量,发现紫外发光强度随着激发光强度的增加呈直线增强,证明此紫外发光峰来源于带边自由激子辐射复合。激发的激光器为3倍频YAG激光器,脉宽15ps,每秒10个脉冲。抽运光达到样品的光斑直径约为25μm,激射阈值为0．28μJ,利用光纤连接到CCD来探测接收激射光。在385～390nm之间的激射峰,其半峰全宽为0．03nm。所观察到的激射没有固定的方向,也就是说是往各个方向发射的。对于ZnO薄膜,由于我们并没有制作通常激光器的谐振腔,激射是通过晶粒强烈的散射导致的自形成谐振腔所产生的。     

原子激射器：相干原子束发生器

扼要介绍了原子激射器的原理、理论模型和首次实验报道，比较了原子激射器和光激射器的相似与不同，并评述了有关研究的前景和可能应用     

激光抽运铯束贮存泡激射器

本文提出一种铯原子束激射器的建议,其中利用了双束激光抽运选态技术和原子贮存泡方法。用密度矩阵理论分析了振荡条件,给出了激射器的振荡功率和进泡的原子束流之间的关系式。在使用TE₀₂₁模腔和石腊作涂层的环状石英泡的情况下,计算了激射器的振荡功率、线宽和腔的填充因子,对激射器的短稳亦作了相应的估计。还给出了双原子束双隔离泡的此类激射器的设想。     

单模光纤中Raman光放大

本文报道在单模光纤中，背向受激拉曼散射（ＢＳＲＳ）对通信光的光放大研究。所用泵浦源为声光０开关Ｎｄ￣（＋３）：ＹＡＧ激光器，工作波长１．０６４μｍ。信号源为ＩｎＧａＡｓＰ半导体激光器，工作波长１．３０μｍ。在１．３０μｍ处实现了Ｒａｍａｎ光放大，增益达１９．４ｄＢ以上，增益系数为２．３×１０￣（－１２）ｃｍ／ｗ。     

原子激射器的空间有效增益范围

求出了γ维空间中理想玻色气体的态密度,采用Thomas-Fermi近似,导出了γ维广义幂律势阱中粒子数密度的空间分布.在此基础上,求出了原子激射器的空间有效增益范围(即γ维势阱中玻色-爱因斯坦凝聚的空间有效范围),并对其产生影响的相关因素进行了讨论.     

Raman自由电子激光的半经典理论

采用Ｔｈｏｍａｓ-Ｆｅｒｍｉ近似势，将多电子系统简化为单电子问题，并用微扰论求解了Ｋｌｅｉｎ-Ｇｏｒｄｏｎ方程．由电子的零级波函数求得了电荷密度和电流密度的零级表达式．通过适当简化Ｋｌｅｉｎ-Ｇｏｒｄｏｎ方程，用分离变量和ＷＫＢ近似，求得了电子波函数及相应的电荷密度与电流密度的表达式 关键词：     

拉曼散射在有线电视传输中的应用

本文叙述了拉曼散射的原理,结合拉曼散射理论,讨论了光纤拉曼放大器的优缺点,并根据现阶段有线电视的传输方式和将来的发展趋势,论证了光纤拉曼放大器用于CATV的重要性和不可或缺性.     

分子在失调腔中的辐射行为及双腔Maser的振荡现象

本文用量子力学的方法处理了分子在失调腔中的辐射行为。解释了Higa在双腔Maser实验中发现的现象:当第一个腔的频率失调达到某一临界值时,在第二个腔中发生按分子中心频率的突发振荡。求出产生这种突发振荡现象的临界失调公式。也考虑了合作效应的影响。并定性地解释了Страховский等的分子在第二腔中的辐射功率与第一腔频率失调程度的相关性的实验。     

ZYA系统的拉曼光谱研究

测试了６０ｗｔ％ＺｒＯ２（２．２５ｍｏｌ％Ｙ２Ｏ３）－４０ｗｔ％αＡｌ２Ｏ３（ＺＹＡ）粉末样品受高压前后的拉曼光谱，并由此证明了四方相ＺｒＯ２陶瓷基质的相变增韧机制。     

分子间相互作用对联合散射谱带强度的影响

测量了苯在八种溶液中不同浓度下联合散射谱带992厘米^-1的积分强度及溶液折射率。研究了谱带强度、浓度、折射率与苯在这些溶液中吸收频率之间的相互关系。结果表明,谱带强度随浓度的偏离系与溶液折射率与苯折射率之差成正比。在不同溶液中的谱带强度与其折射率成直线关系,即强度与溶液的性质无关,只与折射率有关。谱带强度与苯在这些溶液中的吸收频率共振因子成正比关系,从介质对电子吸收谱带的扰动观点以共振联合散射效应讨论了实验结果。     

Y-Ba-Cu-O掺Ce体系的激光喇曼光谱

利用激光喇曼光谱分析了名义组分为(Y_1-xCe_x)Ba₂Cu₃O_7-δ(x=0,0.05,0.1,0.3,0.55,1.0)的系列样品的相组成,发现随着Ce的掺入,样品中除生成正交Y(123)相材料以外,还生成BaCeO₃和BaCuO₂等杂相。结果表明,Ce很可能根本没有替代Y生成Ce(123)相,而是和Ba生成了BaCeO₃杂质相 关键词：     

THEORY OF RAMAN SCATTERING FROM CHARGE DENSITY-WAVE SUPERCONDUCTORS

A theory is developed for the Raman scattering of light from a charge-density-wave (CDW) superconductor on the basis of a modified Balseiro-Falicov interactibn pro.posed by the authors and including renormalization of both the Coulomb interaction at the small q limit, and the residual coupling between electrons. Both the electron-photon and electron-phonon vertices are taken into account. It is shown that there always exist poles at frequency ω=2Δ (Δ is superconducting gap) in the effective electron polarization and in the phonon self-energy, and these poles survive the Coulomb screening and the renormalization of the residual electron interactions if the coupling parameter g₂(k) is anisotropic, in contrast with an isotropic electron gas. The effect of the Littlewood-Varma interaction in a coexistent CDW-siiperconductcr is also discussed.     

利用光纤传输测量拉曼光谱的研究

采用多模熔石英光纤对磷酸铕玻璃和铒的磷酸盐烧结体样品进行了光纤传输拉曼光谱测量，并与直接测量样品的拉曼光谱进行对比，两者的结果基本符合，从而证实了光纤传输拉曼光谱对样品检测的可行性，达到扩展拉曼光谱仪的应用领域，为特定条件下研究材料性能提供了良好的途径。由此还可发现和研制出新的光电产品材料。     

论弹性体力学与受范性体力学中的一般变分原理

In this paper, some general variational principles in the theory of elasticity and the theory of plasticity are established. Consider an elastic body in equilibrium with small displacement. By regarding u, v, w, e_x, e_y, e_z, y_yz, y_xz, y_xy, σ_{x,σy, σz,τyz,τxz,τxy as fifteen independent functions, and letting their variations be free from any restriction, we establish two variational principles, called the principle of generalized complementary energy and the principle of generalized potential energy. Each principle is equivalent to the four sets o?fundamental equations of the theory of elasticity, namely, the equations of equilibrium, the stress strain relations, the strain displacement relations and the appropriate boundary conditions. Special cases of these principles are examined. These principles are next expressed in other forms, where u, v, w, σx,σy, σz,τyz,τxz,τxy are regarded as nine independent functions with their variations free from any restrictions. Next we consider the bending of a thin elastic plate with supported edges under large deflection. By regarding Mx, My, Mxy, Nx, Ny, Nxy, u, v, w as nine independent functions with the restriction that w should vanish along the contour of the plate, we establish a variational principle, called the principle of generalized potential energy, which is equivalent to the three sets of fundamental equations in the theory of bending of thin plate, namely, the equations of equilibrium, the displacement stress relations (strain stress relations) and the appropriate boundary conditions. This principle is next expressed in another form which is more convenient for application. As an illustration, von Kármán's equations for the large deflection of thin plate are derived from this principle. In von Kármán's equations, one unknown is the deflection and the other unknown is the membrane stress function. Therefore it is impossible to derive von Karman's equations either from the principle of minimum potential energy or from the principle of complementary energy. Finally we consider the equilibrium of a plastic body with small displacement. In the case of the deformation type of stress strain relations, we establish two variational principles, each of which is equivalent to the equations of equilibrium, a certain type of stress strain relations and the appropriate boundary conditions. In these variational principles, u, v, w and their variations are free from any restriction, and σx,σy, σz,τyz,τxz,τxy and their variations satisfy a certain yield condition. In the case of the flow type of stress strain relations, we get two similar variational principles, in which u, v, w and their variations are free from any restriction, σx,σy, σz, τyz,τxz,τxy and their variations satisfy a certain yield condition and σx,σy, σz, τyz,τxz,τxy have no variations.}     

关於展开子

本文讨论展开子的一些性质。将展开子A_nrst变换至ξ表示,定义为〈ξ|〉=∑ξ₀^-n-1ξ₁^rξ₂^sξ₃^tA_nrst,立即可以看出〈ξ|〉在洛伦兹变换中的变换,正如标准表示中的变换。由此可以立即证明,在标志洛伦兹群的各种不可约表示的两个量J=-1/2I_klI^kl,I=1/2ε^klmnI_klI_mn中,对於展开子而言,I一定等於零。我们也证明了如果我们要求J的本徵函数〈ξ|〉在各处行为正常,便获得J<0,亦即展开子表示为么正的条件。对於在展开子空间(J,0)及其他空间(I′,J′)中作用的矢量算符,我们作出了计算。选择定则为(i)I′=0,J′=1+J±2(1+J)^1/2;(ii)I′=±(1+J)^1/2i,J′=1+J。我们又证明了ξ^vξ_v?/(?ξ^μ)/(ξ^μ)-(1±(1+J)^1/2)ξ_μ将(J,0)空间变为(1+J±2(1+J)^1/2,0)空间。利用上式中取“-”符号的算符,我们可以构成一个像(-ir_μp^μ+k)ψ=0的波动方程,其中ψ只在两个展开子空间中。