复杂粒子出射几率中聚合几率γ_β的能量依赖

复杂粒子出射几率中聚合几率γ_β是一个复杂的函数.我们假设γ_β=γ_β(A,E)[ε_β/MeV]~x研究与能量的依赖关系.X=0.425对18个反应的微分能谱(dσ/dε)都有最佳拟合.由此提取γ_β(A,E),对同一复合系统的γ_β(A,E)值很接近,随着复合系统质量数A的增加,γ_β(A,E)也增加,特别是对于α衰变核~(210)Po,γ_β(A,E)明显地大于其它复合系统.     

激子模型中复杂粒子出射几率公式的一个修改

本文采取区分中子质子的态密度公式, 给出了复杂粒子出射几率W_αβ和纯组合几率R_αβ修正公式的一个推导. 计算结果与实验的拟合, 比文献[1][2]有较明显的改善.     

SU4SU′3模型和γ族新粒子

本文根据 SU₄SU′₃模型,讨论了γ族新粒子填充色空间 SU′₃维表示的可能性.     

Photoinduced Resistance Change in an Oxygen-Deficient La 0.9 Sr 0.1 MnO 3-δ Thin Film

Photoinduced resistance change （ △ R/R） in an oxygen-deficient La0.9Sr0.1MnO3-δ thin film is studied. At room temperature, the resistance change of about 30% and response time of about 75 ns are observed under the illumination with a 532nm laser pulse of 7ns and light power of 750mW. It is also found that △ R/R changes with the light power. The phenomena are explained in terms of the photoinduced hole carriers and localized insulator-to-metal transition, which may have potential applications in optoelectronic devices.     

(Fe0.03Ni0.97)8(Si0.79P0.21)3的等温状态方程研究

 采用固态高温烧结反应方法,成功合成出了陨硅镍铁石样品(Fe_0.03Ni_0.97)₈(Si_0.79P_0.21)₃。X射线衍射结果表明,合成样品的结构为R3'c,对应的晶胞参数为a=b=0.663 8(1) nm,c=3.789 2(2) nm,V=1.446 15(6) nm³。在室温下,对样品进行原位高压X射线衍射研究,实验最高压力达到21.3 GPa,随着压力的升高,晶胞体积逐渐减小,但并没有观察到结构相变。利用Birch-Murnaghan状态方程对体积与压力的关系进行拟合,获得常温常压下的体积V₀=1.441 4(24) nm³,体积模量K₀=220(7) GPa。晶轴与压力的关系利用Murnaghan状态方程拟合,获得a轴和c轴的模量分别为K_a=257(9)和K_c=165(4),c轴较a轴容易压缩。     

Nd∶KY(WO4)2和Nd∶KG(WO4)2晶体吸收光谱性能分析

通过研究分析钨酸盐晶体Nd∶KY(WO₄)₂和Nd∶KG(WO₄)₂在室温下的吸收光谱，发现这2种晶体具有作为激光晶体的优良特性。根据Judd-Ofelt理论和测试所得的吸收光谱及数据，用VC++编程计算出晶体的谱线强度、振子强度、吸收截面等，拟合得Nd³⁺离子的3个晶场调节参数Ω_λ(λ=2，4，6)的值，并从理论上计算了自发跃迁几率、能级寿命、荧光分支比和积分发射截面。从计算得出的荧光分支比β可以看出，Nd∶KY(WO₄)₂(β_1060nm=0.4380)和Nd∶KG(WO₄)₂(β_1060nm=0.4618)晶体荧光分支比都较大，计算了该晶体的X=Ω₄/Ω₆，并将其X值与其他晶体的X值加以比较，Nd∶KY(WO₄)₂和Nd∶KG(WO₄)₂均易于实现1.06μm激光输出，适合作为LD泵浦的钨酸盐晶体激光器。     

相对论下二体反应出射粒子的能量

利用洛伦兹变换，画出了相对论下二体反应实验室系和动心系出射粒子动量的关系图，并利用关系图，对不同情况下的出射粒子能量分布作了讨论，最后导出相对论下的Ｑ方程出出射粒子动能表达式。     

记忆粒子模型中包含复杂粒子炮弹与出射粒子的预平衡发射研究

本文讨论了记忆粒子模型中复杂粒子发射几率及复杂炮弹入射引起的初值问题;提出了m-r系合作发射机制;计算结果与实验符合良好.     

记忆粒子模型中包含复杂粒子炮弹与出射粒子的预平衡发射研究

本文讨论了记忆粒子模型中复杂粒子发射几率及复杂炮弹入射引起的初值问题;提出了m-r系合作发射机制;计算结果与实验符合良好.     

闪光灯泵浦的Nd:KGd(WO4)2激光器

报道了用闪光灯泵浦的掺钕的钨酸钆镓(Nd³⁺:KGd(WO₄)₂激光器.在重复频率1Hz,脉宽120μs的灯泵下,测量了不同透过率下激光输出能量,获得最大输出能量384mJ,斜率效率1.0%,外推阈值0.54J.在调Q运行时,Nd:KGW晶体的斜率效率为0.16%,最大输出能量46mJ.     

Ca9R(VO4)7 : Eu3+ 发光粉的发光特性

采用高温固相法制备了Eu³⁺离子激活的Ca₉R(VO₄)₇(R = Y, La, Gd)红色发光粉,并利用荧光光谱对发光粉的特性进行研究。激发光谱中,Ca₉Y(VO₄)₇ : Eu³⁺ , Ca₉La(VO₄)₇ : Eu³⁺和Ca₉Gd(VO₄)₇ : Eu³⁺都有两个宽的VO^3-₄激发带和Eu³⁺的特征激发峰。发射光谱中,在Ca₉Y(VO₄)₇ : Eu³⁺ 和Ca₉La(VO₄)₇ : Eu³⁺中的350~550 nm范围内出现VO^3-₄的发射带,而在Ca₉Gd(VO₄)₇ : Eu³⁺中却没有观察到VO^3-₄的发射。在这三种发光粉中,Ca₉Gd(VO₄)₇ : Eu³⁺的发光强度远远高于其它两种,这是由于Gd³⁺的存在有效地使能量通过Gd³⁺ →VO^3-₄ → Eu³⁺及Gd³⁺ → Eu³⁺的两种方式进行能量传递,从而提高了Eu³⁺发光效率。     

原子核的单粒位阱（Ⅲ）——非厄米位阱uαβ=Mαβ（εβ）的本征值

本文证明了以下结果:虽然单粒位阱 u_αβ=M_αβ（εβ）[或 u_αβ=M_αβ（εα）,M_αβ（ω）为质量算符]是非厄米的,但由它所确定的断续本征值ε_γ却一定是实的,而且严格满足以下关系:ε_γ,=±[E_nγ（N±1）—E₀（N）]其中 E₀（N）与 E_nγ（N±1）分别表示满壳核（核子数为 N）基态与（N±1）核的严格能量本征值.此外,为了判断任一单粒位阱的本征值是否也可能满足上述关系,文中给出了一个计算其判据的简便方法.应用这方法还可很容易地算出单粒格林函数的振幅修正.     

在Δ33准门口态模型中π-12C的弹性散射

本文在Δ₃₃准门口态模型^[1]近似下, 计算了(3.3)共振区的π-¹²C弹性散射的T矩阵, 着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响. 这些参数反映了π^－核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质, 理论结果与实验材料符合是满意的. 特别有兴趣的是: 为了符合实验材料, 尤其是解分布, 发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度V_ΔLS必须是正的, 不同于核子的负值.     

LED用红色发光材料 Li3Ba2Ln3-xEux(MoO4)8的制备及性能

采用溶胶-凝胶法合成了发光二极管(LED)用的系列红色荧光粉Li₃Ba₂Ln_3-xEu_x(MoO₄)₈ (Ln=La, Gd, Y)。利用差热-热重(TG-DTA)分析和粉末X 射线衍射(XRD)测定了其最佳合成温度和不同温度下所得样品的结构,发现所有样品均具有单斜结构;采用荧光光谱对所得荧光粉发光性能进行了表征,发现在相同条件下所得样品的发光强度顺序为:Li₃Ba₂Y_2.8Eu_0.2(MoO₄)₈＞Li₃Ba₂Gd_2.8Eu_0.2(MoO₄)₈＞Li₃Ba₂La_2.8Eu_0.2-(MoO₄)₈。它们在395 nm和465 nm的激发光源激发时均有强的吸收,与LED芯片发射波长相匹配。同时分析了柠檬酸及分散剂聚乙二醇(PEG-10000)的用量、Eu³⁺离子的浓度以及焙烧温度等因素对荧光粉发光性能的影响。     

静高压下非晶(Fe0.99,Mo0.01)78Si9B13合金晶化过程的热力学研究

 在600~930 K，常压到7 GPa的范围内，对非晶(Fe_0.99,Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃合金等温等压退火30 min。实验表明：其晶化产物α-Fe(Mo, Si)、Fe₃B和Fe₂B相的析出与所加压力密切相关。压力使非晶(Fe_0.99,Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃合金的晶化温度和亚稳Fe₃B相的析出温度下降，在一定的压力和温度下，亚稳Fe₃B相将向稳定Fe₂B相转变，其转变温度随压力而变化。还对非晶(Fe_0.99,Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃合金的晶化和亚稳Fe₃B到稳定Fe₂B转变的热力学机制进行了讨论，并给出Fe₃B向Fe₂B的相转变方程。     

β-FeSi2的高压研究

 对β-FeSi₂晶体进行了原位X射线衍射高压研究。利用同步辐射X射线衍射原位研究了β-FeSi₂的高压相演化，发现压力在4.3 GPa时出现相变，在25.8 GPa时相变完成。指标化结果表明：经高压处理后得到的产物具有四方结构，其晶格常数为：a=b=1.004 9 nm，c=0.339 4 nm。     

与Al发生扩散反应的非晶(Fe0.99Mo0.01)78Si9B13晶化

 高压下与Al发生扩散反应的非晶(Fe_0.99Mo_0.01)₇₈Si₉B₁₃（FMSB）的晶化产物与纯FMSB的不同。与Al反应的FMSB非晶在3.0~5.0 GPa、780~900 K热处理时,晶化为α-Fe(Al)和次亚稳非晶合金;在这一压力范围以外,720~900 K热处理时,晶化为α-Fe(Si)、Fe₃B或Fe₂B。与Al发生反应的FMSB非晶可能通过与Al的扩散反应在Al/FMSB界面开始晶化。压力和温度对晶化过程的影响主要是由于α-Fe固溶体的Gibbs自由能随压力、温度和Al含量的变化。     

Fe78B13Si9、(Fe0.99Mo0.01)78B13Si9非晶合金的激波晶化实验研究

 研究了Fe₇₈B₁₃Si₉、(Fe_0.99Mo_0.01)₇₈B₁₃Si₉非晶合金的激波晶化行为。激波是由氢-氧爆炸产生的。实验结果表明：激波能使非晶合金在微秒时间内晶化,晶化主相为α-Fe基固溶体,次晶化相为Fe₃Si,且观察到α-Fe基因溶体晶格常数变小。用DTA分析进一步证实：激波晶化是比较完全的,晶化相相当稳定。     

入射能量为5.1MeV中子58Ni(n,α)55Fe反应截面和出射粒子角分布测量

用屏栅电离室测量了入射中子能量为5.1MeV的⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe核反应的α粒子角分布,²³⁸U裂变电离室作中子注量率的测量,测得该能点⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe的总截面为(47.4±5.0)mb.用中国核数据中心推荐的理论计算程序UNF计算了在1—8MeV能区⁵⁸Ni(n,p)⁵⁸Co,⁵⁸Ni(n,α)⁵⁵Fe的反应截面和入射中子能量为5.1MeV的⁵⁸Ni(n,α)反应角分布.理论和测量数据的比较说明,用复合核模型来描写该能点的角分布是可行的.     

在Δ33准门口态模型中相干的π0光产生

把先前用于描述π^－核散射的准门口态模型^[1]用来研究光子引起的原子核的Δ-空穴态的激发, 并对π^－核弹性散射和光生过程的统一特征作了简单的讨论, 将我们的结果与W. Weise的微观粒子-空穴模型及平面波冲量近似的计算作了对比研究, 结果由¹⁶O(γ, π⁰)¹⁶O和¹²C(γ, π⁰)¹²C过程给出, 并和实验数据作了比较, 与冲量近似的结果相比有显著的压低.