共查询到20条相似文献,搜索用时 15 毫秒
1.
在QCD光锥求和规则(LCSR)框架内应用具有手征流关联函数计算B(B_c)→Dl■衰变过程的弱形状因子.所获得的形状因子的表达式仅依赖于D介子的主导级分布振幅(DA).应用了三类D介子的分布振幅计算了形状因子F_(B→D)(0)和F_(B_c→D)(0).在速度迁移1.14相似文献
2.
在QCD光锥求和规则(LCSR)框架内应用具有手征流关联函数计算B(Bc)→Dlν衰变过程的弱形状因子. 所获得的形状因子的表达式仅依赖于D介子的主导级分布振幅(DA). 应用了三类D介子的分布振幅计算了形状因子FB→D(0)和FBc→D(0). 在速度迁移1.142=0附近算符乘积展开(OPE)得以有效的情况下所计算的形状因子行为在误差范围内与B(Bc)→Dlν过程实验数据相一致. 在大反冲区域1.35B→D(0)是与微扰QCD(pQCD)结果相一致的. 所以本文的计算在联接格点QCD, 重夸克对称性和pQCD之间起桥梁作用,有助于进一步对B(Bc)→Dlν跃迁过程的理解. 计算
使用了在端点具有指数压低的分布振幅行为, 对FBc→D(0)的预言与其他方法获得的结果是可比的, 有利于具有库仑修正的三点求和规则(3PSR)方法所得的结果. 相似文献
3.
本文指出应用无穷大动量坐标系的编时微扰理论,或其等效形式,一般坐标系的光锥微扰理论处理轻子原子核深度非弹散射时,脉冲近似的适用条件成立并可忽略末态相互作用的贡献.为此,本文把光锥量子场论应用于强子-介子场,引入一个原子核的相对论性复合粒子模型,然后在此模型中应用脉冲近似来讨论轻子原子核深度非弹散射. 相似文献
4.
本文计算了π介子单电荷交换机制对传递重中微子的0νββ衰变振幅的贡献,并与以前的π介子双电荷交换机制下的计算结果进行了比较,我们发现:对此衰变有重要贡献的π介子自由度只是π介子双电荷交换机制. 相似文献
5.
本文在QCD求和规则的基础上,通过分析π介子相关的遍举过程对QCD的检验情况,讨论了π介子分布振幅的行为,用一种尝试的分布振幅计算了Fπ(Q2)和Br(χ→2π),得到的Fπ(Q2)与实验数据相符合,Br(χ→2π)与实验数据在数量级上相符合. 相似文献
6.
用Chapman-Enskog方法计算了相对论性重离子碰撞快度中心区产生的π介子物质的输运系数,并建立了相应的粘滞流体力学方程,进而讨论了粘滞对π介子物质演化过程的影响.结果表明,粘滞将减缓快度中心区π介子物质的冷却速度. 相似文献
7.
本文本用Tamm-Dancoff方法导出γ→3π和K→3π过程所满足的积分方程。这些过程的共振性质由两个π介子的散射振幅来决定。 相似文献
8.
9.
10.
提出和发展了一种基于大数值孔径环形光锥照明的远场超分辨光学显微成像新方法, 采用将发光二极管(LED)面光源、窄带滤光和环形光锥照明相结合的特种照明方式, 实现超分辨显微成像. 建立了大数值孔径环形光锥照明成像的物理模型, 根据标量衍射理论, 在不同环形光锥照明时, 推导出光学显微系统像面衍射斑光强分布的理论计算公式; 通过Matlab求解和绘图, 得到衍射斑光强的分布图样, 从理论上证明这一成像方法可以有效提高光学显微镜的分辨率; 建立了相应的显微成像系统, 通过实验验证了该方法可有效改善显微镜的成像质量, 显著提高分辨率; 在中心波长450 nm、环形光锥数值孔径1.125—1.25时, 实验获得的分辨率至少优于150 nm, 与理论研究结果相符合, 从而证明了这一方法的可行性. 相似文献
11.
12.
13.
14.
利用联合原子核研究所24立升丙烷气泡室照片,对动量为6.8GeV/cπ~- 介子与核子非弹性作用产生π~0介子的问题进行了研究。扫描了约2700对立体照片。在宽度为29.3厘米的有效范围内得到了1275个π~--N非弹性作用事例。在936个π~--p事例和339个π~--n事例中,观察到正电子、负电子对数目分别为240和89。考虑了气泡室对γ光子的探测效率,我们得到每个事例产生的平均π~0介子数_π~0=1.00±0.06。γ光子的平均横动量为_⊥γ=173MeV/c。此外,着重研究了γ光子的能量分布。在γ光子全部是由π~0介子衰变产生以及π~0介子和π~±介子具有相同能谱的假设下,利用在相同入射粒子能量的π~--N作用中所产生的次级π~±介子能量分布变换成γ光子的能量分布;将本实验所得的γ光子能量分布和变换得到的分布进行比较,这两个分布在实验误差范围内完全符合。 相似文献
15.
在因子化方法的基础上,发展和应用了微扰QCD的方法来计算B介子的非轻子衰变. 通过应用Sudakov形状因子的压低效应和介子的光锥波函数,可以计算B介子衰变的因子化图的贡献以及非因子化和湮没图的贡献. 许多衰变道的分支比与实验非常符合. 作者也作出了它们的CP破坏大小的预言,有待于实验的检验. 相似文献
16.
本文用QCD求和规则计算了π介子和K介子的两个twist-3分布振幅的归一化常数m_{0π}^p和m_{0K}^p. 与运动方程的要求不同, 我们的计算结果表明(把求和规则微扰部分的αs修正考虑之后), m_{0π}^p=1.00±0.17GeV,m_{0K}^p=1.46±0.23GeV. 应该指出的是, 它们与运动方程给出的结果相比要小不少.
比如π介子的情形, QCD求和规则给出的上述结果约是运动方程要求的值的50%左右.在exclusive的一些过程中, 人们发现, 一直到Q2较大(2—40GeV2)的区域,本应受到抑止的非首要的(比如, non-leading twist的贡献)贡献还可以跟首要的贡献(比如, leading twist的贡献)相比, 甚至可以超过. 这是难以相信的. 而较小的归一化常数将有助于弱化这个矛盾.
我们的计算结果支持这一点. 相似文献
17.
1.近年来已发现了(不稳定的)向量介子(V)的八重态 (ρ~+,ρ~-,ρ~0,K~*+,K ~*0,K ~*0,ω~0) (1)它们衰变到赝标量介子(S)及光子的各种辐射衰变振幅是其中向量介子V的极化向量是e~V,赝标量介子S的动量是P,光子γ的动量是q,极化向量是e~γ。衰变宽度是本文中我们采用方h=C=m_n的单位系统。 2.Okubo由么正对称模型得出上述各种振幅间的关系式由此不难得出各种耦合常数间的关系式:我们只需由某种方法定出其中一个耦合常数,例如gp~0π~0r,即可得出(3)式中的各种宽度。 3.现在来考虑衰变 相似文献
18.
19.