稀土金属低温电阻与s—f交换作用

本文考虑４ｆ壳层未填满的稀土金属的ｓ－ｆ交换作用，利用Ｆｅｙｎｍａｎ图方法，讨论了传统的电子－声子耦合与ｓ－ｆ交换作用的影响，并定量地估计了ｓ－ｆ交换作用与电子－电子交换作用对声子电阻的影响。     

e—Ne和e—Ar弹性散射的等效势理论计算

本文根据文献1、中导出的e-Li等效交换势,推广到具有更多电子轨道的Ne原子和Ar原子,结合以前计算中采用的极化势,用分波法计算了0.1～50eV入射能量范围内的弹性散射截面,获得了与实验相符合的结果,并与含参数交换势计算结果进行了比较。     

N—N相互作用中自旋轨道耦合力的夸克模型

在夸克-夸克相互作用中考虑了单胶子交换的自旋轨道耦合力、由禁闭势导出的自旋轨道耦合力、由手征场σ交换提供的自旋轨道耦合力以及由双胶子交换提供的自旋轨道耦合力,从而可以统一地解释重子谱中的自旋轨道耦合效应及N-N散射中的各个分波的相移.     

N—N相互作用中自旋轨道耦合力的夸克模型

在夸克－夸克相互作用中考虑了单胶子交换的自旋轨道耦合力、由禁闭势导出的自旋轨道耦合力、由手征场σ交换提供的自旋轨道耦合力以及由双胶子交换提供的自旋轨道耦合力，从而可以统一地解释重子谱中的自旋轨道耦合效应及Ｎ－Ｎ散射中的各个分波的相移．     

相对论夸克模型和N—△能量劈裂

基于相对论夸克模型，在夸克层次上研究了N-△的质量和二者的能量劈裂，通过引入了赝标量π介子云效应，得到了π和核子宰的耦合常数gxNN，以及单胶子交换势和单π介子交换势分别对N-△能量劈裂的贡献，计算结果较好地与实验值得到了吻合。另外我们还比较了相对论与非对论夸克模型在处理上的不同。     

相对论效应对电子—原子弹性散射的影响

本文用出现在薛定谔方程中的一个“等效势”体现相对论效应,结合我们以前得到的交换势,计算了低能电子(0.1-30eV)被Ar、Kr、Xe、Rn弹性散射的截面。结果表明,相对论效应的影响随原子序数的增加而加大。考虑相对论效应后计算结果与实验符合得很好,这也同时表明我们所用的交换势是较成功的。     

等离了体源离子注入球靶的蒙特—卡罗模拟

建立了在球形靶鞘层中蒙特－卡罗模拟模型，考虑了离子与中性粒子的电荷交换碰撞和弹性散射，以及精确依赖于入射离子能量的电荷交换碰撞截面和动量输运截面。模拟了不同气压下，在鞘层扩展过程中，氮离子Ｎ＾＋２到达靶表面的能量分布和入射分布，研究了它们的变化规律。     

Cu,Me—ZSM—5分子筛中共交换双阳离子的作用

研究了双阳离子共交换Ｃｕ，Ｍｅ－ＺＳＭ－５分子筛里第二种金属离子对ＮＯ催化分解的影响，并用ＸＲＤ、ＥＸＡＦＳ、和Ｏ２－ＴＰＤ－ＭＳ多种手段催化剂加以表征。分子筛中铜化学环境因为共交换阳离子的存在发生了明显变化，并对应于分子筛氧脱附性能的变化，这种变化因不同的阳离子而异：Ｍｇ＾２＋，Ｃｏ＾２＋等增强铜催化分解ＮＯ活性的共存阳离子使铜氧配位数增加，配位距离变大，从而使氧的脱附能力大幅度增强，而Ｋ＾＋Ｔ     

N—甲基异靛蓝在不同溶剂中的^1H—NMR研究

用选择照射方法研究了N-甲基异靛蓝(isoindigatin)在(CD_3)_2CO、CDCl_3、DMSO-d_6溶剂中及重水交换后的~1H NMR谱。得到了化学环境极为类似的两芳环质子在不同溶剂中的NMR谱线归属和偶合常数。     

6.8GeV/cπ~-—N非弹性作用的继续研究

本文继续文献[1],总共积累了493个非弹性作用事例。在ω=1.5GeV附近的峯仍然明显地突出于单π交换近似理论曲线以外,物理解释同文献[1]。镜象系质子非弹性系数Kz值的实验分布也在丰度较大的统计基础上与上述单π交换理论作了比较。利用鉴定了的π介子在实验室系的动量谱对未鉴定的粒子中应有的质子数作了估计。     

s—d系统的统一模型与稀磁合金低温杂质电阻的特性

本文基于ｓｄ混合效应与ｓｄ交换效应（包括ＲＫＫＹ关联效应）的统一模型，利用格林函数方法，研究了稀磁合金低温杂质电阻的特性，合理地解释了ｓｄ系统中，ｓｄ混合模型、ｓｄ交换模型及ＲＫＫＹ关联模型各单一的物理效应     

重水提氚工艺关键技术—催化交换单元演示实验

在建立的组合电解催化交换一色谱系统（CECE—GC）上进行了含氘水的浓集与分离演示实验。通过演示实验达到以下了目的：     

混合价锰氧化物的金属—绝缘体转变和特大磁电阻理论

提出了一个包括双交换自旋无序和非磁无序的局域化模型，解释了锰氧化物的异常磁性和输运性质．     

电子—原子,分子散射过程中的势模型

总结讨论了反映电子－原子散射过程中交换、关联极化、吸收（非弹性散射）和相对论效应的势模型及其在电子被原子、分子散射截面计算中的应用     

6.8GeV/cπ-—N非弹性作用的继续研究

本文继续文献[1],总共积累了493个非弹性作用事例。在ω=1.5GeV附近的峯仍然明显地突出于单π交换近似理论曲线以外,物理解释同文献[1]。镜象系质子非弹性系数K_z值的实验分布也在丰度较大的统计基础上与上述单π交换理论作了比较。利用鉴定了的π介子在实验室系的动量谱对未鉴定的粒子中应有的质子数作了估计。     

HL—1M中性束注入期间离子温度的变化

在ＭＬ－１Ｍ中性束注入期间,我们用电荷交换中性普子能谱仪测量了等离子体离子温度的。结果表明,加热效果比较好时,离子温度可提高１倍左右。     

f0(400—1200)物理本质的探讨

对f₀(400—1200)的物理本质进行了探讨,将其分解为三部分:t道ρ介子和f₂(1270)介子交换部分以及一个很宽的s道共振态f₀(X).在ππ不变质量1.2GeV以下,用t道ρ介子交换就可以很好地解释同位旋为2的ππS波散射实验数据.但是,在能量高于1.2GeV时,t道f₂(1270)介子交换的贡献必须计入.利用同位旋为2的ππS波散射过程对t道ρ介子和f₂(1270)介子交换中的形状因子进行约束,通过重新拟合CERN-Munich(CM)实验数据来获得f₀(X)的参数.结果表明,确实需要引入一个在1.6—1.7GeV附近具有极点的较宽的0⁺⁺的共振态,其极点是(1.69–0.26i)GeV.     

HL—1M中的聚变中子产额

本文概算了在欧姆加热、波加热和中性束注入条件下，ＨＬ－１Ｍ托卡马克等离子体的聚变中子变额中子通量，以及相关的电离率，电交换率及快离子的空间分布。计算结果为发展下一代聚变中子探测系统和进行中子辐射的环境评估提供了依据。     

用电子—原子碰撞研究

本文回顾了原子碰撞方面的研究工作,评述了近年来这一领域中的若干进展。目前原子碰撞的研究成果已被广泛应用到化学动力学、气体激光器、激光同位素分离、重离子加速器等方面。本文讨论了慢电子被原子散射的物理模型。考虑到在入射电子作用下靶原子的极化效应,入射电子与靶原子的电子间的交换作用和入射电子波的畸变,得到了入射电子与靶原子相互作用的解析势能函数,并讨论了氦、氩、锂、钠等原子对慢电子散射的最近研究成果。     

慢电子—原子碰撞研究

本文回顾了原子碰撞方面的研究工作,评述了近年来这一领域中的若干进展。目前原子碰撞的研究成果已被广泛应用到化学动力学、气体激光器、激光同位素分离、重离子加速器等方面。本文讨论了慢电子被原子散射的物理模型。考虑到在入射电子作用下靶原子的极化效应,入射电子与靶原子的电子间的交换作用和入射电子波的畸变,得到了入射电子与靶原子相互作用的解析势能函数,并讨论了氦、氩、锂、钠等原子对慢电子散射的最近研究成果。