非晶态超导合金Zr87.7Si12.3中结构弛豫和结晶化对超导

对非易态超导合金Zr_87.7Si_12.3,在适当的温度下进行了lh等时退火处理.测量了其结构、超导临界参量T_c,H_(C2)及其转变宽度ΔT_c,ΔH_c2等的变化.发现些与金属-金属型非晶态合金不同的变化规律,并结合在结构弛豫过程中所发生的拓扑短程有序化和化学短程有序化,以及相应的结晶化机制,对实验结果作了讨论. 关键词：     

非晶态Fe_(90-x)Cu_xZr_(10)合金的电子输运特性和结构弛豫

对非晶态Fe_9(1-x)Cu_xZr_10(x=0,4,6,8,10,15,20)合金的低温电阻率、热电势率、高温电阻率和循环退火过程中的电阻率进行测量,结果表明:样品低温电阻率在T_c.附近出现极小值,可用相干交换散射模型说明,热电势率在77—380K间为负值,可用Motts-d散射模型解释:高温电阻率与温度关系和Ziman理论不一致,是相分离的结果;可逆和不可逆结构弛豫分别与CSRO和TSRO有关 关键词：     

金属型非晶态InSb结构弛豫的霍耳效应研究

提出了利用霍耳效应测量研究非晶态材料结构弛豫的方法。第一次实验研究了金属型非晶态InSb的结构弛豫,结果表明,霍耳效应测量是研究非晶材料结构弛豫的有效方法,并能直接判断出发生结构弛豫的物理机制。     

非晶态TM—Zr合金的磁性

本文详细地介绍了这类非晶态合金在磁性质、临界行为、自旋波激发、混磁性及吸氢对磁结构影响等方面的研究进展．     

非晶Zr—Co的超导转变

测量了非晶态过渡族 Zr_(100-x)Co_x(x=20—41)合金的超导转变温度 T_c、上临界场 B_(c2)(T)和临界电流密度 J_c(H,T).T_c 随着 Co 含量 x 增加而线性地降低.上临界场 B_(c2)(T)的测量数值符合标准的 WHH 理论.电子状态密度和电子比热系数都随着 Co 含量 x 增加而降低.临界电流密度 J_c(H,T)和磁通钉扎力 F_p,相当弱,可以归因于在相干长度尺度上的结构均匀性.     

强氧化条件下非晶态Ni—Zr合金的表面结构及组成表征

用ＸＰＳ，ＵＰＳ，ＩＳＳ，ＳＥＭ方法分别对Ｎｉ２４Ｚｒ７６和Ｎｉ３６Ｚｒ６４两种组份的非晶态合在氧气压强为５×１０＾４Ｐａ温度为２５０℃～３００℃，的强氧化条件下，氧化前后表面的形貌及化学组成分析，结果表明，表面优化氧化Ｚｒ，并形成ＺｒＯ２物种，在非晶态Ｎｉ２４Ｚｒ７６合金中没有发现Ｎｉ的氧化，而Ｎｉ３６Ｚｒ６４组份的合金中Ｎｉ被氧化生成了ＮｉＯｘ（１〈ｘ〈１．５），氧化后表面富Ｚｒ将氧化后的Ｎｉ     

成分和过渡金属对FeZr基非晶态合金晶化温度的影响

本文系统研究了Fe_100-xZr_x,(Fe_1-xZr_x)₈₄B₁₆和Fe_90-xM_xZr₁₀(M=V,Cr,Mn,Co,Ni,Si,B)非晶态合金的晶化温度与成分的关系。主要结果有:用Zr替代Fe使晶化温度明显提高;在FeMZr非晶态合金系列中,晶化温度依M=Mn,Cr,V元素的顺序和M含量x的增大而提高,而依 关键词：     

尺寸效应对非晶态TM100-xMx合金结构的影响

本文通过对非晶态合金结构的计算机模拟,研究非晶态TM_100-xM_x合金在成分基本相同条件下,M原子与TM原子尺寸比的变化对合金结构的影响。为此,分别模拟了Fe₈₀P₂₀,Co₈₁P₁₉和Fe₈₀B₂₀等非晶态合金的结构,并从径向分布函数、拓扑短程序、结构的稳定性和电子迁移引起的原子尺寸变化等方面讨论了原子尺寸的变化对非晶态合金结构的 关键词：     

块体非晶合金 Zr55Cu30Al10Ni5 结构弛豫的研究

应用同步辐射小角x射线散射和差示扫描量热分析对块体非晶合金Zr55Cu30Al10Ni5结构弛豫进行了研究.实验结果表明:经340℃、不同时间退火后的非晶内部的电子密度涨落随退火时间的延长先增大而后减小;玻璃转变温度附近焓弛豫峰的表观激活能则随退火时间的延长先减小而后增大.结果反映了随退火时间的延长,块体非晶合金内部类液体区不断减少及类固体区不断增加的过程.     

Zr70Cu30非晶合金退火时结构弛豫过程的压力效应

 本文研究了Zr₇₀Cu₃₀非晶合金在压力下低于玻璃化温度退火时，表征结构中几何短程有序化过程的超导转变温度（T_c）的弛豫行为。结果表明，结构弛豫使T_c下降。压力退火则阻碍T_c的热弛豫下降趋势，但过程的动力学仍保持和常压弛豫相似的对数特征。作者应用压力促使非晶结构中局域张应力减小的观点来解释上述现象。     

Cu60Zr30Ti10非晶合金弛豫和晶化过程的小角X射线散射研究

应用小角X射线散射技术研究了Cu60Zr30Ti10非晶合金从300到813 K之间微结构的演化情况.发现在淬火状态下Cu60Zr30Ti10非晶合金中存在直径30 nm左右的富Cu区.非晶的结构弛豫包括573 K之前的低温结构弛豫和573 K到玻璃转变温度的高温结构弛豫,弛豫的结果是产生含有有序原子团簇的富Cu区,这些有序原子团簇的富Cu区是随后晶化过程中晶核产生的基础.Porod曲线分析表明,晶化生成的纳米体心立方CuZr相和基体之间有明锐的界面.     

铁基非晶稀土合金的结构转变和结构弛豫

通过对铁基非晶稀土合金结构转变和结构弛豫过程特征的研究，讨论了该材料的稳定性；认为稀土成份是影响合金品质和应用前景的关键因素。     

氧化处理对非晶态Ni65Nb35合金表面结构和化学组成的影响

用ＳＥＭ及ＸＰＳ方法对非晶态Ｎｉ６５Ｎｂ３５合金氧化处理以后表面的结构及化学组成进行分析。结果表明,弱氧化条件下,Ｎｂ以及Ｎｂ２Ｏ５的形式在表面偏析：强氧化条件下,Ｎｉ妈金属Ｎｉ及ＮｉＯ的形式在表面偏析,金属原子与氧的亲和力可能是上述偏析过程的主要驱动力。     

非晶态NbNi合金的电性和磁性

对非晶态 Nb_(100-x)Ni_x(x=65,59.8,56.4)合金电阻随温度的变化及超导转变进行了测量,结果表明:电阻温度系数随 Ni 含量 x 的变化不是单调的,而是 x=59.8的电阻温度系数最小.定性分析表明:这是由于 x=59.8时,合金中巡游电子数目相对比较多的缘故.低温超导性的测量结果表明:x=59.8和56.4的两个样品低温下还具有超导性.     

Co-P非晶态合金电子性质和局域结构的理论研究

根据Co P非晶态合金结构的短程有序和结构中可能存在P -P相互作用的实验事实 ,选择了单磷原子簇模型ConP(n =1～ 5 )和双磷原子簇模型ConP2 (n =1～ 4 ) ,用密度泛函理论方法对其进行计算 .结果表明 ,在单磷Co2 P( 2 ) 、Co3 P( 1) 及Co4P( 2 ) 模型体系中 ,Co原子供给P原子电子 ,与电负性规则一致 ,同时Co和P之间具较强化学作用 ,可以形成稳定的原子簇 ;而在双磷和单磷原子簇Co5P( 1) 模型体系中 ,形成的原子簇不稳定 ,采用单磷Co2 P( 2 ) 、Co3 P( 1) 及Co4P( 2 ) 模型能较好地反映Co P非晶态合金的结构特点 .     

非晶态InSb和亚稳中间相的输运性质及其与超导电性的关系

低温凝聚 InSb 膜底板温度的改变可以诱导金属-半导体转变.金属型非晶 InSb 以电子导电为主,半导体型非晶 InSb 则以空穴导电为主;金属型非晶 InSb,在液 N_2温度和1kG磁场下呈现出电子-电子相互作用行为;金属型非晶 InSb 的结构弛豫,不仅可以导致近程有序度的提高,而且可能导致电子结构的变化;第一电导跃变主要起源于电子迁移率的大幅度增加,系统由类液非晶态弛豫到类点阵非晶态;金属型非晶 InSb 中,不同的结晶相变类型表现出不同的输运行为;金属型非晶 InSb 和亚稳中间相是载流浓度(n_o～10~(81)cm~(-3))最低的超导体系之一.且亚稳中间相的超导 Tc 与态密度有关,高的 Tc 值对应于高的态密度;准二维的层状结构对超导电性有利.     

化学沉积非晶态合金的热学分析

用ＤＴＡ法分析表明沉积法获得的非晶态Ｎｉ－Ｐ合金各特征温度的晶化激活能明显低于激冷法获得的非晶合金。在同一升温速率下，脉冲化学沉积层的初始晶化激活能和晶化起始温度Ｔｏｎ都高于化学沉积层，说明脉冲化学沉积层的热稳定性优于化学沉积层。     

中子辐照对Pd80Si20与Pd77.5Cu6Si16.5非晶态合金结构的影响

本工作用X射线衍射技术示差扫描量热法(DSC)和内耗测量等手段研究金属-类金属非晶态合金Pd₈₀Si₂₀和Pd_77.5Cu₆Si_16.5中子辐照前后的微观结构变化。结果表明,辐照在两种样品的对关联函数g(r)以及径向分布函数RDF(r)上都引起明显的变化;辐照后样品的晶化温度和晶化热有所提高,结构变得更加无序,Pd₈₀Si₂₀非晶态合金的内耗在T关键词：