用3+1维理论计算强子的1—0衰变过程

本文在Krapchev's L₀近似下, 用3+1维理论讨论强子的1—0衰变过程, 计算了耦合常数f_π, 电磁衰变宽度ΓV→l⁺l^－等. 在计算过程中, 不象文献[1]那样引入唯象因子Vbag, 但所得结果较好地符合于实验.     

层子模型中的不具有SU6对称的波函数及其应用

本文在层子模型的基础上,用[2]中给出的基态介子、重子波函数的一般形式,在一些假定下,构造了不具有 SU₆对称性的介子、重子波函数;用这些波函数去解释介子、重子的电磁、弱作用性质,得到许多与实验相符合的结果.这种不具有 SU₆对称性的（（1⁺）/2）重子波函数可以给出质子的反常磁矩,而不需要在层子的等效电磁作用哈密顿量中引入层子反常磁矩项,也可以较好地解释中子的磁矩.     

袋模型中强子结构函数的雷吉修正与标度破坏

本文利用文献[1]给出的方法计算了介子结构函数. 在另级近似下对于π介子有: W^π₁(x)~(1-x). 接着引入共振-雷吉修正的近似式, 得到在整个区间0≤x≤1与实验相符的核子、π介子价夸克分布函数. 我们还推测了标度破坏对旁观夸克数及有效袋半径的可能影响. 最后指出海夸克的分布函数也可用相似的玻密修正估算.     

立方晶体超声物态方程弹性参数的高压测量

 用超声脉冲回波重合技术（PEO），在0.1~500 MPa流体静压力范围，测量了立方晶体Si和Bi₁₂GeO₂₀中沿[100]、[110]和[111]方向传播的纯纵波和切变波自然声速值随压力的变化。根据有限形变理论，由声速与压力关系的实验结果。确定了立方晶体Si和Bi₁₂GeO₂₀超声物态方程的弹性参数（含三阶和四阶弹性常数）。     

Levinson定理及其在相对论量子力学中的推广

本文先用 Green 函数方法证明非相对论量子力学中的 Levinson 定理有如下形式:n_l=1/π[δ_l（0）—δ_l（∞）]—（（—1）^l）/2 sin²δ_l（0）,然后导出了它在 Dirac 方程中的推广形式为:n_k⁺—n_k^-=1/π[δ_k（m）—δ_k（∞）+δ_k（—∞）—δ_k（—m）]—（k/（|k|））（（—1）^x/2）[sin²δ_k（m）+sin²δ_k（—m）].对于 Klein-Gordon 方程,则可以有两种形式:n_l⁺±n_l^-=1/π{δ_l（m）—δ_l（∞）±[δ_l（—m）—δ_l（—∞）]}—（（—1）^l/2）[sin²δ_l（m）±sin²δ_l（—m）].文中对此定理的含义、应用范围及有关问题作了讨论,并就方势阱的 s 态问题,检验了这些公式。     

激子模型中复杂粒子出射几率公式的一个修改

本文采取区分中子质子的态密度公式, 给出了复杂粒子出射几率W_αβ和纯组合几率R_αβ修正公式的一个推导. 计算结果与实验的拟合, 比文献[1][2]有较明显的改善.     

CW激光对铝合金薄板的热应力破坏的模拟计算

 用有限元法模拟计算了连续激光对受预载荷作用的铝合金薄板产生的热应力破坏，得到了破坏阈值与预载荷、激光功率密度及激光波长的关系。计算中考虑了材料的物性参数如表面耦合系数、屈服强度、膨胀系数等随温度变化而改变。所得结论与文献[1]对铝合金材料的实验结果在量级上相符。     

压缩CO2中聚合物玻璃化转变温度的实验研究

 玻璃化转变温度（T_g）是聚合物重要的特性参数，压缩CO₂环境中聚合物的玻璃化转变温度的测定，更是超临界流体技术在聚合物科学领域中成功应用的前提条件。根据蠕变柔量实验原理，自建一套测定高压环境下玻璃化转变温度的实验装置。利用该装置对聚对苯二甲酸乙二醇酯（PET）、聚苯乙烯（PS）、聚氯乙烯（PVC）以及聚甲基丙烯酸甲酯（PMMA）在大气中及压缩CO₂环境中的T_g进行了测定。设定实验的平衡吸附温度为室温，平衡吸附压力范围分别为：PET，0~3.5 MPa；PS，0~11.0 MPa；PVC，0~9.0 MPa；PMMA，0~4.5 MPa。在大气中测定的结果与文献中的结果相吻合，表明所设计的实验方法及实验装置是可靠并有效的，可用于高压环境下聚合物的玻璃化转变温度的测定。从压缩CO₂中的聚合物T_g测定结果可以看出，CO₂对聚合物具有较明显的溶胀、增塑作用，可显著降低聚合物的T_g。     

三重子系统SU(6)“么正能带”结构

本文在文章[1-3]的基础上,进一步讨论三重子系统的SU（6）么正对称性。认为质子、中子和A超子组成SU（3）群的基础粒子,考虑自旋后组成SU（6）群的基础粒子。文中得到了三重子系统具有“么正能带”,并且作了系统的讨论。利用T₃³破坏的质量公式,对SU（6）给出了同类奇异相似态不同自旋的能级间的联系。最后,利用质量公式作了简单的计算,结果与实验没有矛盾。     

原子核的单粒位阱（Ⅲ）——非厄米位阱uαβ=Mαβ（εβ）的本征值

本文证明了以下结果:虽然单粒位阱 u_αβ=M_αβ（εβ）[或 u_αβ=M_αβ（εα）,M_αβ（ω）为质量算符]是非厄米的,但由它所确定的断续本征值ε_γ却一定是实的,而且严格满足以下关系:ε_γ,=±[E_nγ（N±1）—E₀（N）]其中 E₀（N）与 E_nγ（N±1）分别表示满壳核（核子数为 N）基态与（N±1）核的严格能量本征值.此外,为了判断任一单粒位阱的本征值是否也可能满足上述关系,文中给出了一个计算其判据的简便方法.应用这方法还可很容易地算出单粒格林函数的振幅修正.     

关于单粒子位阱理论的一点注记

对应于（N±1）核的断续（d）与连续（c）能谱,单粒子格林函数的Lehmann表示G_αβ（ω）可以分为两部分之和: G_αβ（ω）=G_αβ^d（ω）+G_αβ^c（ω）。虽然G_αβ^d（ω）为半纯函数,但G_αβ^c（ω）却含有支点割线。在前几文关于非厄米单粒子位阱u_αβ=M_αβ（ε_β）[M_αβ（ω）为质量算符]的讨论中,我们只明显地考虑了G_αβ^d（ω）。这相当于引进了切断近似。本文进一步讨论了G_αβ^c（ω）的影响。文中证明了,由此除可多得少许新结论外,以前所得结果均依然正确。     

高压下纳米尺寸Sr2FeMoO6粉末的结构稳定性和电学特性的研究

 采用高分子网络凝胶法，通过控制其化学反应过程，合成了高纯的多晶纳米级粉末Sr₂FeMoO₆样品A（50 nm）和样品B（100 nm）。对其在高压下的结构稳定性和电学性质进行了研究，并将样品A和样品B的实验结果与已报道的粒度达微米级的块状Sr₂FeMoO₆样品C的实验结果进行了对比。在实验测量范围内，样品A（50 nm）呈现出最大的体弹模量B₀，并在电阻-压力曲线中，电阻下降区域表现出相对较缓的变化率，晶界效应可以用来很好地解释此结果。电学性质测量实验表明，样品在高压下发生了电子结构相变。     

一种多孔铁的冲击压缩性

 用二级轻气炮作为动态加载装置,用电探针技术和阻滞法在80～160 GPa压力范围内测量了平均初始密度为6.904 g/cm³的多孔铁的冲击压缩性。实验结果表明,其冲击压缩线可以用D=2.977+1.603u_p的线性关系描述（D,u_p分别是冲击波速度和粒子速度,单位km/s）,这一结果与国外的实验结果和Wu-Jing模型的预测结果相符。     

原子核的单粒位阱(Ⅱ)非厄米选择

应用格林函数方法本文较仔细地研究了单粒位阱的非厄米选择u_αβ=M_αβ（ε_β）[或M_αβ（ε_α）],其中M_αβ（ω）=M_αβ^on（ω）+M_αβ^off（ω）表示质量算符.文中从另一个角度给出了M_αβ^on（ω）与M_αβ^off（ω）的定义并指出,质量算符插图可以分为三类项之和: （1）由M_αβ^off（ω）的极点贡献的项.这类项不可分离,只有它们需要另行处理; （2）可以由上述非厄米选择完全抵销的项,这提供了选择u_αβ的一个依据; （3）剩余项.这部分项可以简单地求和并且可以解释为单粒格林函数的振幅修正. 作为应用举例,文中讨论了粒子-空穴格林函数的重整化无规位相近似（RRPA）,给出了有关的计算公式.在RRPA中不仅顾及了G矩阵的偏离能壳性,而且还计及了单粒传播子的重整化,后者除M_αβ^off（ω）所含极点的贡献外考虑了所有其它效应.     

介子束缚态方程及其解的进一步探讨

在资料[1]讨论过的一种可能的介子束缚态方程的基础上,着重在位阱形状参量v值较大（v=10²～10³）的情形下,对方程的解作了进一步的探讨.结果指出,特征值λ和有关物理量对位阱参量v、E的依赖关系大致仍有资料[1]所述的规律性,但介子束缚态平均半径的数值当v较大时,并不随v的继续增大而不断增加.对应于每一个参量v值,存在一个最大的介子平均半径,当v>10²时,所有的约为12.6M^-1（M为层子质量）,尚小于π介子的物理半径.若考虑到层子与反层子之间的超强相互作用除这种吸引势外还存在另一排斥势,并引入和资料[1]中位势V_v（r）相应的差型V_v（r）势进行计算,可使介子束缚态半径与实验值接近的程度有较大改进.     

袋的整体运动与核子结构函数

利用具有平移不变性的口袋-夸克波函数以及引入一个洛仑兹不变的有效拉氏函数,我们计算了核子深度非弹结构函数。在我们的计算中,4-动刃守恒自动满足,得到的结构函数正定且在ξ>1时为零。进一步利用渐近自由假设,我们获得了显示的Bjorken标度性及近似表达式F₁（ξ≈1）∝（1一ξ）⁴,顺便还得到一个新的计数法则。上机运算给出的F₂（ξ）曲线看来在区间0.4?ξ≤1内与实验数据相符。     

三维内肋管内流态的划分及过渡流判据的实验研究

1前言三维内肋管（见图1）已在许多文献中进行了研究[1～7]。其中文献[7]首次提出了三维内肋管的流态划分问题，指出应按人工粗糙管的流态模式合理地划分为层流区、临界区、过渡流区和旺盛湍流区，且其相邻两区的转换雷诺数都应与肋的几何结构有关。文献[7]主要研究了该管达旺盛湍流时的雷诺判据。本文将着重研究该管达过渡流的雷诺判据。2实验装置与实验方法实验装置如图2所示。实验管几何结构见表1。1．鼓风机2．滤网3LWQ－15型气体涡轮流量变送器（或LZJ－15型玻璃转子流量计）4．XSF－40流量指示积算仪5．调压变压器6．直管段7．UJ…     

平移不变口袋模型和质子寿命

本文考虑了强子结构对SU（5）大统一模型中由重子数破坏的有效四费米子相互作用所引起的质子衰变寿命的影响,利用一种改进的口袋模型——平移不变口袋模型计算了质子寿命,适当地处理了过程的反冲效应,克服了流行的袋模型计算中所普遍存在的“过高估计波函数重迭”和手加“高动量抑制形状因子”的问题,得到了与现行实验相容,能接受进一步实验检验的结果.取M_x=4.2×10¹⁴GeV,求得质子寿命τ_p=1.39×10³¹yr。     

红宝石能谱的理论研究

 本文用限制Hartree-Fock自洽场方法对红宝石进行了计算，得到了单电子分子轨道，在此基础上利用不可约张量方法求解红宝石价电子体系多体Schrodinger方程，得到了与实验相符的红宝石d－d跃迁能谱，标准误差为九百波数。进一步计算了在不同压力下红宝石d－d跃迁能谱。结果表明，能谱中R₁线（⁴A₁→²E）随压力增大产生红移，与实验定性一致。     

径向湍流旋转射流的计算研究

本文对径向湍流旋转射流作了计算研究,考察了边界条件的不同取法对计算结果的影响,并与过去国外学者发表的实验结果作了比较讨论,再次证明边界条件的适当改变,对射流的渐近扩张速率有明显的影响,也有助于流场其它参数（如雷诺应力,脉动速度）预测的改善。同时我们也看到:（1）由于实验数据的误差;（2）也由于流场上游的边界条件不是实验测量的,除了湍流结构系数Y12F是作者凭经验估计的以外都是用的文献[2]的计算结果; （3）由于平均流动定常的假定;湍流应力的预测,特别是左边半幅和uw,还不理想。