傍轴光束在自由空间中传输的几何行为研究

通过引入一个空间变换复数曲率ρ_s构造了一个复数空间(Riemann空间),利用它与光束的波面曲率ρ_w相耦合所得的新的复数曲率ρ_c,研究了Gauss光束在Riemann空间中的传输情况,结果表明,自由空间中传输的Gauss光束在Riemann空间中按直线传输。该结果推广到任意傍轴光束传输时也成立。     

Mandelbrot集及其广义情况的整体解析特性

本文利用作者自己提出的代数分析法研究了一维复映射Z_n+1=Z_n^m+C的周期轨道的整体特性。严格给出了计算任意周期N的周期轨道个数H_N的一般公式。并通过周期轨道稳定性的分析,严格证明了Mandelbort集及其广义情况的复杂结构是由无穷多个不同周期轨道的稳定区域共同组成的。明确揭示了周期N轨道稳定区域个数I_N与轨道数H_N的关系是从分析上精确地给出了这些复杂图形的每个元素的边界曲线代数方程,尖点和中心位置。从而进一步阐明了这些复杂图形无穷嵌套结构的原因。     

C60和C70薄膜光吸收谱研究 *

用透射光谱法和光热偏转谱法测得了C₆₀和C₇₀薄膜在宽能量范围(0.6到6.5 eV)的光谱,并计算了吸收系数.根据分子轨道模型分析了C₆₀和C₇₀薄膜的光跃迁行为.Fuller烯薄膜的弱吸收光谱与非晶硅的类似.用Tauc公式确定了C₆₀和C₇₀薄膜的光学带隙分别为1.75和1.65eV.Urbach吸收边和亚隙吸收表明Fuller烯薄膜中存在无序状态,导致带尾态和缺陷态,这虽非C₆₀或C₇₀薄膜所固有,但无序的存在给准确测定Fuller烯薄膜的禁带宽度带来障碍.讨论了偏转介质与衬底对Fuller烯薄膜的弱吸收光谱的影响.     

磁单极主丛的U2■SU2×U1不变性

本文指出,U₁规范场磁单极的主丛——Hopf丛S³/Z_D^[2]具有保持丛结构的U₂SU₂×U₁不变性.由此,证明了在主丛上的U₂ SU₂×U₁变换中,SU₂生成元自然诱导出磁单极周围空间转动的角动量算子,其中包含—Zegr/r项:同时,U₁生成元给出电荷算子.因此,磁单极主丛及其U₂ SU₂×U₁不变性,不仅刻划了磁单极周围空间转动的特征,而且给出了角动量算子和电荷算子的统一性。利用这种不变性,文中又导出了磁单极周围的球谐函数,并将这些结果表为类比于陀螺角动量及波函数的形式. 由于保持丛结构的子群SU₂是通常的空间转动群SO₃的双值覆盖,具有旋量表示,因此,本文的结果表明,磁单极及其主丛的U₂ SU₂×U₁不变性,可以对半整数自旋粒子的存在,提供一种从大范围观点看来是合理的解释。     

分次环的Smash积A#G*与单位分量Ae理想间的对应

本文对任意群G上的任意分次环A,建立了Smash积A#G^*和单位分量A_e理想间的对应关系,并运用所建立的对应关系研究分次环的Smash积A#G^*和A_e的半素性,素性和单性.     

188Pb形状共存的研究

用角动量投影壳模型研究了¹⁸⁸Pb核素的形状共存 .实验数据经过计算结果的分析 ,指出¹⁸⁸Pb的低位激发态中存在着对应于不同内部粒子组态的球形基态、扁椭球和长椭球 3种形状的共存 ;预言了质子h_9/2 两粒子 两空穴扁椭球带 ;指出长椭球带是两种多粒子 空穴组态的混合 ,推导出了混合系数 .根据这些系数 ,说明中子i_13/2 对破裂引起的顺排对长椭球带的影响是一个渐进过程 ,指出了长椭球带 2 ⁺ 态的能量范围为 80 4～ 880keV     

Siegel模形式的一个注记

给出了任意同余子群上的Siegel模形式的特征描述和Siegel模形式空间维数的一些估计 .对于小权k ,也给出了J⁰_k ,1(Γ_n)和S^k_n(Γ_n)的一个比较关系     

实验观察压缩量为10db的非经典强度相关光场

本文用负反馈半导体激光器产生非经典强度相关光场,用准平衡检测器测量具有非经典强度相关的两个光束之间强度差的量子涨落.实验观察到强度差(I₂—I₁)的量子噪声被降低到标准量子极限SQL(即散弹噪声极限)以下90％(10db),这种量子噪声的压缩,在0.2—3.0MHz频带内均可观察到.本文还对实验方法进行了量子理论分析.     

C15化合物ZrZn2和ZrV2的磁性和超导性的自洽电子结构研究

本文介绍了新发展的体能带全电子完整势线性缀加平面波(FLAPW)方法,在计算立方Laves相C15化合物ZrZn₂和ZrV₂电子结构的首次应用.这两种材料的磁性和超导性,己用能带结构的结果进行了计算和讨论.计算分两种情况:(1)扭曲Muffin-tin(MT)势的自洽计算,(2)应用二次变分的完整势处理.上述计算都在达到自洽后将自旋轨道耦合效应包括进去.在MT球内的非球对称项对本征值的影响约为1mRy量级.但是,由于在Fermi能级附近存在着平坦的能带,它可能对E_F处的态密度产生值得注意的影响.分波态密度的仔细分析表明:ZrZn₂和ZrV₂之间最主要的差别是原子Zr和V产生的d带的位置不同. 本文通过计算广义Stoner因子,研究了这些材料的磁性.结果发现,ZrZn₂存在着磁反常而ZrV₂是非磁性的.这一结果同实验观察一致.理论预言ZrV₂的超导转变温度T_c～15K,而ZrZn₂约为4K.同以前的各种计算比较,本文结果有大幅度的改进.     

d.r.e.度中钻石格的嵌入

本文证明了在d.r.e.度中,对任意高的递归可枚举度h,存在非零的d₁,d₂,使得d₁∪d₂=h,d₁∩d₂=0,即0,d₁,d₂,h构成钻石格.     

Bi2Sr2Ca1-xYxCu2O8+y的晶体结构、电子结构和超导电性

本文研究了Y替代Ca对Bi₂Sr₂Ca_1-xY_xCu₂O_8+y,超导体晶体结构和电子状态的影响,发现:Y替代Ca后至少使得Bi-O双层中所夹的一层额外的氧原子发生了变化,沿b轴方向的无公度超格子的调制周期从4.7b连续减小到大约为4.0b;并发现当Y完全替代Ca时,则同时存在大约为4b和8b的调制周期.用XPS进一步研究其电子状态变化的结果表明,超导电性的变化不是由于晶体结构的微小变化引起的,而主要是由CuO₂层中O2p轨道空穴的逐步填充所致.结果明确表明,对于该替代体系依然是当Cu离子3d轨道存在一个空穴时(3d⁹态)对应于强关联的反铁磁绝缘体,而当CuO₂层中氧离子2p轨道存在额外的空穴时(即3d⁹L态)对应于超导体.     

交换p-群的子群格的强Sperner性质

设n和k是任意正整数 ,p是素数 ,L_(kⁿ) (p)是交换p 群 (Z/p^kZ)ⁿ 的子群格 ,则存在正整数N(n ,k) ,使得当p >N(n ,k)时 ,L(_{kⁿ) (p)}具有强Sperner性质 .     

满足?A0∈PA(VA0、V(A-A0)∈B→GA0=φ)的可数无穷非原子布尔代数的相对结构以及对可数无穷非原子布尔代数结构的探讨

本文讨论了满足?A₀∈PA(VA₀、V(A-A₀)∈B→G_A0=φ)的可数无穷非原子布尔代数与原子、无原子布尔代数在结构上的关系,给出了任意两个这种类型的布尔代数同构的充要条件,并且对可数无穷非原子布尔代数的结构进行了探讨。     

高波数Helmholtz 方程的内罚有限元方法

本文考虑二维和三维区域上高波数Helmholtz 散射问题的线性内罚有限元方法. 该散射问题的边界条件取为一阶吸收边界条件. 本文证明了, 如果加罚参数γ-γ_r+iγ_i 的虚部 γ_i 大于零, 那么内罚有限元方法是绝对稳定的, 即对任意k,h,R > 0 都存在唯一解. 这里k 是波数, h 为网格尺寸, R是区域的直径. 进一步地, 如果|γ_r|≤γ_i≤1, 那么存在与k,h,γ,R 无关的常数C₀;C₁;C₂, 使得当k³h²R ≤ C₀ 时, 该方法的H¹ 误差界为(C₁kh + C₂k³h²R)RM(f, g), 当k³h²R > C₀ 且kh 有界时,H¹ 误差界为(C₁kh + C₂/γ_i)RM(f, g), 其中M(f, g) := (‖f‖_L²(Ω) + R^-1/2‖g‖_L²(Γ)) + R^-1|g|_H^1/2(Γ). 另外, 本文还推导了L² 误差估计. 注意到γ = 0 时内罚有限元方法就是经典的有限元方法, 通过取加罚参数为iγ_>i 并令γ_i 趋于0+, 本文还在k³h²R ≤ C₀ 的条件下, 得到了有限元方法的稳定性和误差估计.作者以前的工作只考虑了加罚参数为纯虚数的情形并且没有考虑对R 的依赖关系.     

线性回归模型参数的联立经验Bayes估计的收敛速度

本文考虑了线性模型中回归系数β=(β₁,…,β_p)′和误差方差σ²的联立经验Bayes(EB)估计.在二次损失下,利用密度函数及其编导数的核估计构造出参数θ=(β₁,…,β_p,σ²)的联立EB估计,在一定条件下证明了θ的联立EB估计的收敛速度任意接近于1.最后、给出了一个实例.     

关于亚纯代数体函数的奇异方向

设T(r, w)满足:lim_{r →∞}lg T(r, w)/lg r =0,lim_r→∞lg T(r, w)/lg lg r =+ ∞, 则一定存在一条方向arg z=θ₀ ,使对任意给定N>0,任意复数 a (至多有2 v个例外值), 有∑_i1/(lg|z_i(a;?(θ₀,δ))|)^N=∞.设T(r, w)满足:lim_r→∞T(r, w)/lg^Kr =+∞,lim_r→+∞lg T(r, w) /lg lg r =M, 则一定存在一条方向argz=θ₀ ,对任意复数a (至多有2 v个例外值),有∑_i1/lg|z_i(a;?(θ₀,δ))|)^σ=∞(σ = M-2或σ = M-2-ε.即使在亚纯函数,这些奇异方向也未见研究.     

太阳耀斑核块中的电流

本文利用1980年4月6日AR2372活动区中1B/M1级耀斑的高分辨H_α偏带单色像和真正同时性观测的向量磁场资料,研究了耀斑核块在闪相期间的发展及其与磁图和纵向电流图中特征的关系,得到了如下主要结论: 1.发生于20:53UT的耀斑开始由5个核块组成,这些核块不断增亮,于21:00UT同时达到极大,然而它们的寿命并不相同(图2). 2.耀斑起始核块处在磁场中性线附近,对应于Hagyard等所定义和计算的最大剪切区域(图3). 3.耀斑起始核块的位置与Krall等所计算的纵向电流密度极大位置一致(图4). 4.耀斑前夕和耀斑期间的活动区磁场是高度剪切的.自开始至耀斑极大期间,纵向磁场B_∥和横向磁场B_⊥均未发生实质性变化. 5.1980年4月6—7日,AR2372活动区中至少存在10个联结不同磁极性的H_α环系(图5).其中4个位于比较活动的南部区域.这4个H_α环系的位形与Machado等从X光观测推测出的环系一致.     

关于贝尔*1、达布函数线性运算的不封闭性

R.J.O＇Mallcy曾做了不少工作[1][2],但是在“贝尔^*1、达布函数的插值”一文[1]所得到的结果却是不真的.文[1]定理2指出:“设f,g是贝尔l、达布函数,如果对于任意的x₀,ε>0.δ>0,集{x||f(x)-f(x₀)│<ε,|g(x)-g(x₀)<ε|∩U(f,g)∩(x₀+x₀+δ)≠?,且对x₀的左半邻域相应陈述同样成立，其中U(     

大偶数的一个表示法中2的方幂的个数(II)

证明了下述结果 :对任意的整数k≥ 54 000 ,存在只依赖于k的常数N_k>0 ,使得每个不小于N_k 的偶数都可表为两个奇素数及k个2的方幂之和.     

58Co核拉长态性质的实验研究

利用△E-E望远镜及北京Q3D磁谱仪系统.在HI-13串列加速器提供的35MeVα离子轰击下,测量了⁵⁶Fe(аd)⁵⁸Co核反应的精细能谱和微分截面角分布.借助全微观DEBA理论分析,相应于核反应俘获的p-n核子对具有(lg_9/2)²组态,观测到迄今所能看到的最高拉长态(lg_9/2,lg_9/2)_9.还对6.4 MeV高激发能级核反应截面的反常增强,而p-n核子对耦合成最小角动量的实验证据进行了讨论,并且确认了6.4MeV能级为非自然宇称态,自旋字称值J^л=1⁺.