kagome晶格中无序和自旋交换作用对量子霍尔电导率的影响

数值计算了kagome晶格中无序和海森堡交换相互作用下的量子霍尔效应, 其中无序包括非磁性杂质和磁性杂质, 相互作用包括近邻的铁磁和反铁磁海森堡交换相互作用. 计算结果表明, 非磁性和磁性无序增强将导致量子化的霍尔电导平台从高朗道能级到低朗道能级逐步被破坏. 除了破坏霍尔电导平台, 磁性杂质还可以解除自旋简并, 使系统发生从非常规量子霍尔效应到常规量子霍尔效应的转变. 对于自旋交换作用影响下的霍尔电导, 铁磁相互作用同样会使系统发生从非常规量子霍尔效应到常规量子霍尔效应的转变, 而反铁磁相互作用却对系统的量子霍尔电导没有影响. 这暗示着在S=1/2的反铁磁kagome体系中形成的量子自旋液体仍然保有零能隙的特征.     

运动电子和磁单极的电磁场的角动量

本文导出了电子在磁单极场中以任意方向的匀速■运动时电子和磁单极的电磁场的角动量的计算式子,并据此算出角动量为eg c方向在电子与磁单极的连线上,指向磁单极。     

SnTiO_3:Mn~(4+)晶体中荷移激发态对EPRg和零场分裂D贡献的研究

构建了四方八面体(MnO6)8-络离子g因子和零场分裂D的完全高阶微扰公式.在这些公式中,除了中心离子Mn4+和配体离子O2-自旋-轨道耦合对g因子和D的贡献(双SO耦合参数模型)外,也考虑了荷移激发态(与电荷转移谱有关)与基态混合对EPR参量的贡献.用此公式算得SnTiO3:Mn4+的g因子和D与实验值较一致.而单SO耦合参数模型和双SO耦合参数模型获得的g因子和D较大地偏离了实验值.这说明SnTiO3:Mn4+晶体g因子的计算中荷移激发态与基态的相互作用不能被忽略.     

利用能级交叉和二聚化算符表征海森堡反铁磁系统的量子相变

用逆迭代计算阻挫自旋1/2海森堡反铁磁J₁-J₂方格子的基态和低激发态及相应的本征能量。在总自旋量子数的子空间中利用精确对角化和正交化波算符方法,得到哈密顿量H、总自旋量子数S、总自旋z分量量子数S_T^z的共同本征态。利用能级交叉和二聚化算符,分析了中间相量子相变点,讨论了自旋液态存在的区域。计算结果表明,按照无量纲参数g=J₂/J₁,无序相分布在g=0.41～0.71,其两侧g=0.00～0.40和g=0.72～0.99分别为Neel相和条纹相。低激发自旋单态S=0和自旋三重态S=1的能级交叉将中间相分隔成g=0.41～0.49和g=0.50～0.71两个区域。在g=0.50～0.52的区域显示有低激发态二度简并的自旋单态存在,通过二聚化算符分析其自旋液态特征。     

移动力作用下考虑自由振动与阻尼影响的简支梁桥动力响应理论解

对于移动力作用下简支梁的振动,推导了考虑阻尼和自由振动影响的动力学方程用以研究简支梁桥在车辆荷载作用下的动态挠度响应,并通过动力学有限元方法验证了该理论解的可靠性.利用该理论解探讨了影响车辆荷载冲击系数的主要因素,包括车辆的速度、桥梁的自振频率、结构材料类型和阻尼等,所得结论可为桥梁结构的减振降噪提供参考.     

弱量子代数wUq(g)上的弱Hopf代数结构和模

定义了一个关于有限维半单李代数g的弱量子代数wUq(g),证明它是一个弱Hopf代数,并构造了它的一组基,同时讨论了wUq(g)上的最高权模和Verma模.     

喹诺酮模型化合物:2-吡酮酸和4-吡酮酸分子的ab initio理论研究

本文采用 HF /6-31G**基组 ,对 2-吡酮酸和 4-吡酮酸分子的平衡几何构型分别进行了气相和溶液下的优化计算. 在气相中还考虑了电子相关效应对能量的校正. 溶液中的计算采用 Onsager自洽场反应模型. 结果表明,优化几何结构与单晶X衍射实验结果吻合得较好. 同时对构效关系也进行了初步的探讨.     

电磁对偶的经典电动力学与电荷量子化

讨论了双四维矢势电磁对偶的麦克斯韦方程组,提出了一种电荷量子化方法;由鞍点近似下的经典作用量,导出了荷电粒子的运动方程,并计算了体系的总角动量.