共查询到11条相似文献,搜索用时 78 毫秒
1.
真空中的“位移电流”和传导电流以同样规律激发磁场吗? 总被引:3,自引:2,他引:1
本文认为“位移电流’和传导电流按相同规律激发磁场”的说法欠妥。所谓“传导电流激发磁场”和“位移电流’激发磁场”应是同一磁场产生的两种不同的描述:前老是指产生磁场的“源”,后老是指电磁作用的传播过程;而不是传导电流和“位移电流”各自激发了一个磁场. 相似文献
2.
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Z*j}〉q以及多模虚相干态|{iZj}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)5〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)5〉q中广义磁场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2p且p=2m(m=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位φj(j=1,2,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3)以及受各模的初始相位φj调制的各单模相干态光场的平均光子数之和∑qj=1(R2jcos2φj)等分别满足一定的取值条件,则态|ψ(3)5〉q的广义磁场分量就可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次4m次方Y压缩效应. 相似文献
3.
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)3〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数R2j之和qj=1R2j分别满足各自的取值条件,态|ψ(3)3〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应. 相似文献
4.
第Ⅰ类多模叠加态|ψ1(3)〉q中广义磁场的高次和压缩 总被引:1,自引:0,他引:1
构造了由多模相干态|{Zj} > q、多模真空态|{Oj} >q和多模相干态的相反态|{-Zj} > q三者的线性叠加所组成的第Ⅰ类三态叠加多模叠加态光场|ψ1(3) > q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ1(3) > q中广义磁场分量的等幂次高次和压缩效应.结果发现:态|ψ1(3) > q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当各模的初始相位和 满足一定的取值条件、并且态|ψ1(3)〉q中任意两态的态间初始相位差(θpq(R)-θ0q(0))、(θnq(R)-θ0q(0))和(θpq(R)-θnq(R))等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ1(3) > q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈现出周期性变化的、等幂次的奇数模-偶数次、偶数模-奇数次、偶数模-偶数次或者奇数模-奇数次的高次和压缩效应. 相似文献
5.
构造了由多模复共轭相干态|{Zj*}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Zj*}〉q以及多模虚相干态|{iZj*}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ5(3)〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ5(3)〉q中广义磁场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2p且p=2m(m=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位φj(j=1,2,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3)以及受各模的初始相位φj调制的各单模相干态光场的平均光子数之和 等分别满足一定的取值条件,则态|ψ5(3)〉q的广义磁场分量就可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次4m次方Y压缩效应. 相似文献
6.
构造了由多模复共轭相干态|{Zj*}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZj*}〉q和多模真空态|{Qj} 〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ3(3)〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ3(3)〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数Rj2之和 分别满足各自的取值条件,态|ψ3(3)〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应. 相似文献
7.
8.
9.
"真空中的位移电流与真实电流同等地激发磁场”的传统提法并没有错 总被引:5,自引:1,他引:4
阐述了场论中矢量场的标量源密度和矢量源密度的概念,区分了达朗贝尔方程的“源”与上述“源”的不同含义。结论是:“真空中的位移电源与真实电源同等地激发磁场”的传统提法并没有错。 相似文献
10.
分析两种均匀磁介质分界面上有长载流导线的场和电流分布,指出磁感应强度B=B(r)φ径向对称分布是由径向对称分布的总电流j=j(r)ez(包括传导电流和磁化电流)所激发,探讨了传导电流的分布与磁感应强度B、磁场强度H和磁化电流的分布的关系。 相似文献
11.
利用复数坐标系z上的施瓦茨-克利斯多菲变换和镜像法,计算由铁磁质限定的无限深槽内线电流的磁场,给出磁矢势的分布和磁感线方程,并利用数学工具软件MATLAB绘制出其磁感线分布图. 相似文献