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从教材中一个常见例题的结论出发,首先导出了载流直导线磁场的x、y、z分量表达式.然后,利用这一表达式,采取分段计算然后叠加的方法,对任意形状的四边形载流线圈的磁场进行了计算,并对矩形线圈和方形线圈的特殊情况进行了讨论. 相似文献
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分析矩形、圆形线圈在无限长载流直导线磁场中的运动,求解线圈运动的感应电流和安培力,建立运动学微分方程,得到线圈在无限长载流直导线磁场中存在逃逸速度.线圈能从磁场中逃逸的最小初速度与线圈尺寸、电阻、初始位置、长直导线电流均有关,该模型为教师教学提供理论分析. 相似文献
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关于真空中磁场的安培环路定律常常“只给出无限长直导线情形的证明,并把闭合积分环路L限制在与导线垂直的平面里”[1],接着就把这个定律推广到任意形状的空间闭合回路和任意形状的电流中去应用,这使初学者往往产生某些疑虑.为此,建议作两点补充:一、直圆柱面上任意闭合回路的B的环流 假设有一无限长载流直导线,流过的电流为1,今作一个底面垂直直导线,半径为r的直圆柱面(图一).根据毕奥-萨伐尔定律,圆柱面上各点的B的大小为方向为该点所在圆周的切线方向.因此,沿圆周闭合回路的B的环流为今统直圆柱面一周,任意作一闭合回路abca,则记ds—C… 相似文献
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在研究稳恒电流的磁场时,我们通常所碰到的是其电流分布为直线和圆,或者是二者的组合,很少接触到其它类型的电流分布.实际上载流线为二次曲线型也是一种典型的电流分布.当然要求出其在空间任意点的磁场分布,同求圆电流的任意点磁场分布一样,要牵涉到较深的数学知识.但是对其中的一些特殊点,如焦点的磁场,只要采取适当的方法,可以求得简单结果. 我们知道在直角坐标系下抛物线,椭圆,双曲线的标准方程分别为:其中p是抛物线焦点到准线的距离.a,b对于椭圆即为长、短半轴;对于双曲线即为实、虚半轴.现在我们以抛物线为例来研究真空中载流二次曲线… 相似文献
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《大学物理》2021,40(6)
采用毕奥-萨伐尔定律,应用矢量叠加原理,具体讨论了长度为L=200 mm的螺线管的磁场分布.首先推导了单个圆形载流线圈的磁场在空间分布的积分公式,然后,利用Python软件求解绘制出了磁感应线,与经典物理教材进行了对比,验证了理论公式和数值计算的正确性.基于单个圆形载流线圈的结果,得到了有限长载流螺线管磁场全空间分布的理论公式,绘制了相应的磁感应线分布图,详细讨论了线圈匝数密度、螺线管长度对磁场空间分布均匀性的影响.发现匝数密度大于1000 m~(-1)时,螺线管在-74 mm≤z≤74 mm范围内的磁场可视为均匀磁场.本文的结果为大学物理和大学物理实验教学提供了可靠、直观清晰的素材. 相似文献
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圆环电荷在轴线上的电场和圆环电流在轴线上的磁场有着相似的简洁表达.本文分别推导出均匀带电/载流圆环在中心轴上任意一点的电/磁场的简洁紧凑的三角函数表达式,并略述其应用. 相似文献
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正三角形载流线圈的空间磁场分布 总被引:1,自引:0,他引:1
利用一段载流直导线在空间某点的磁场,对正三角形载流线圈进行分段计算,然后根据场强叠加原理,求出正三角形载流线圈的空间磁场分布,并讨论了线圈平面上和中心轴线上的磁场分布情况。 相似文献
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冷原子的双阱微磁表面囚禁 总被引:2,自引:0,他引:2
提出了两种新颖的采用载流导线的双阱微磁表面囚禁方案(即双U形与双Z形导线囚禁)。通过改变囚禁方案中直导线中的电流方向,即可将双U形导线囚禁改变为双Z形导线囚禁;如果逐渐减小直导线中的电流大小,即可将一个双阱微磁囚禁连续地合并为一个单阱微磁囚禁,反之亦然。详细计算和分析了上述两种载流导线囚禁方案的磁场及其梯度的空间分布。研究发现在导线中通以较小的电流,即可在导线表面附近产生很大的磁场梯度及其曲率。例如当电流为O.2A时,其磁场梯度和曲率可分别达到0.2T/cm和10T/cm2以上。由于双U形导线囚禁中存在磁场零点,而双Z形导线囚禁中仅存在磁场最小值,所以双U形导线囚禁仅适用于制备双样品磁光囚禁(MOT)或研究中性原子的冷碰撞,而双Z形导线囚禁除了可用于研究原子的冷碰撞之外,还可以用于制备双样品玻色-爱因斯坦凝聚(BEC)或实验研究双阱玻色-爱因斯坦凝聚的性质等。 相似文献
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方形载流线圈的空间磁场计算 总被引:7,自引:0,他引:7
利用教材中一个常见例题的结论,将方形载流线圈视为四段载流导线,采取分段计算然后叠加的方法,导出了方形载流线圈空间磁场分布的普遍表达式,并讨论了线圈平面上的磁场分布情况. 相似文献
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均匀磁场对载流导线作用力的简单计算方法 总被引:2,自引:0,他引:2
用安培定律求解均匀磁场对有限长非直的载流导线的作用力,通常要计算积分∫ Idl× B,对各种形状的载流导线,一般是较繁琐的,有些甚至是很困难的.本文介绍一种简单的计算方法,并从理论上证明其正确性. 相似文献