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莫尔条纹常用于工程技术上的精密测量.本文则从一个新的角度出发,对它的一种新的应用做了探讨.通过对叠合光栅的莫尔条纹和叠加静电场等势线的数学表达式分别进行总结,探寻并指出了二者的相似关系和内在联系.进而给出了一种针对给定静电场设计相应的光栅、并利用光栅产生的莫尔条纹模拟该场的普遍方法.文中相应地给出若干实例作为详细说明和... 相似文献
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上一期《关键是场》一文已从总的方面阐述了学习《电磁学》应注意的问题和应培养的能力.以后我们将逐章具体说明各章学习时应注意的问题,以期能够帮助自学者较好地掌握课程的基本内容, 第一章静电场 第一章的核心问题是建立静电场的描述,阐述静电场的基本性质.当我们接触到一个新的研究对象时,我们应该注意如何去描述它,它有些什么性质.在解决具体问题时,我们又应该注意些什么.一、静电场的基本概念和规律 静止电荷周围空间存在着静电场,电荷之间的相互作用是通过电场进行的.库仑定律是这种相互作用伪一条基本规律,另一条基本规律是场强叠加… 相似文献
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静电场中电介质的极化能 总被引：1，自引：0，他引：1
本文通过处于理想平板电容器中的一种电介质原子的极化模型，在经典物理范围内讨论了与电介质中静电场能量有关的问题．特别是关于静电场中电介质的极化能，说明它作为介质中静电场能量的组成部分在微观上的意义． 相似文献
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静电场电位零点的选择 总被引：1，自引：0，他引：1
静电场作为保守场或位场,可以引进电位来描述.定义电位差后,为了确定静电场中任一点的电位,需要选定参考点.从原则上说,参考点的位置及其电位值可以任选,一经选定,静电场各点的电位值就唯一确定了.通常,选取无穷远点或选取地球或同时选取无穷远点和地球两者为电位零点.本文说明这些选择的理由和条件,有无矛盾,是否方便.一、为什么选择U∞=0 不难想像,在几乎一切实际静电场问题中,尽管带电体系的电量不同,分布各异,但电量和分布范围均有限.因此,根据问题所要求的精度,在离带电体系足够远而(在物理上)可称为无穷远点的广大空间是具有零场强和… 相似文献
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给出应用高斯定理由直接积分法求解静电场问题时的可解性条件,用反例说明常见教科书中对此问题的表述是不完备的. 相似文献
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通过对几个具体的典型的复杂静电场、静磁场边界条件的求解,论述了求解复杂静电场、静磁场边界条件的一般方法.并就目前一些电动力学教科书上一些相关静电场、静磁场边界条件的结论进行了分析与讨论. 相似文献
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“近场强远场弱”是静电场的普遍特点,宏观带电体的静电场是点电荷电场叠加的结果.本文以静电场中两个实际的电场强度问题为例,用相对数值比较了电荷分布对电场强度的贡献,阐述电场强度“近场强远场弱”的数值意义. 相似文献
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文献[1]已对静电场中场强的量值与等位面曲率的关系作过研究,并对所得到的微分方程的近似解作了初步的讨论.本文进一步研究了这个问题的近似解,并对其应用作了更具体的说明. 一、静电场中场强与等位面曲 率的关系式的近似解 已知静电场中等位面曲率与场强沿电力线方向的变化率之间的关系式为 dE/dn 2H(n)E=0.(1)在条件E｜n=0=E0下求解,可得到沿电力线场强量值的大小.其中,E是沿电力线通过等位面S的交点处场强的大小,而E0是在参考等位面S0上的电力线出发点的电场量值,如图1所示.H是等位面S在计算量值E处的平均曲率.(1)式的一般解是 我们… 相似文献
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探讨了针对应用静电场高斯定理求解场强的一般条件、存在的误区以及对求解范围的扩展等问题,总结出高斯定理在静电场中应用的方法. 相似文献
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《电磁学》自学辅导材料(二) 总被引：1，自引：0，他引：1
第二章静电场中的导体和电介质 在第一章里,建立了静电场的描述,讨论了静电场的基本性质和规律.只要电荷是静止的,电场就是静电场,这些性质和规律都普遍适用。在那里,没有涉及到电荷是如何获得的,而且在空间除了电荷之外.不存在任何物质.在本章将进一步涉及到携带电荷的物质,即考虑空间存在导体和电介质的情形,这就需要进一步考虑电场与导体和电介质的相互作用问题.由于本章仍然限于讨论静电情形,第一章静电场的基本性质和规律都适用,因此本章内容是第一章的深入和发展.此外,这一章还讨论了静电场的能量问题. 下面分三个方面来研究本章的主… 相似文献
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