含剧烈振荡波函数积分J(n,X)的研究(I)

在天体物理与等离子体有关的大量原子过程中,需要精确计算大量含剧烈振荡波函数的积分.直接数值积分既笨拙又不能保证所需精度。为此,对不同波数的情形,采用Belling渐近展开法,提高了其中位相的精度;对相同波数的情形,则给出了J(n,X)的解析表达式。计算模拟结果表明有足够高的精度.     

金刚石（Ⅱa）光导X射线探测器

介绍一种新的软Ｘ射线探测器一天然金刚石（Ⅱａ型）光导探测器。金刚石光导探测器具有好的稳定性、对０．１～２．ＯｋｅＶＸ射线光谱具有平坦响应、暗流小（０．１ｎＡ）、对波长大于０；２２ｕｍ散射激光不灵敏等特点。应用这种探测器在“神光”装置打靶实验中测量Ｘ射线时，粗估灵敏度为３×１０￣（－４）Ｃ／Ｊ（偏压为１００Ｖ）．     

金刚石（Ⅱa）光导X射线探测器

介绍一种新的软Ｘ射线探测器一天然金刚石（Ⅱａ型）光导探测器。金刚石光导探测器具有好的稳定性、对０．１～２．ＯｋｅＶＸ射线光谱具有平坦响应、暗流小（０．１ｎＡ）、对波长大于０；２２ｕｍ散射激光不灵敏等特点。应用这种探测器在“神光”装置打靶实验中测量Ｘ射线时，粗估灵敏度为３×１０￣（－４）Ｃ／Ｊ（偏压为１００Ｖ）．     

j—j耦合中J（J=1）校正项

此文以第四族元素第一激发（ｎｐ）＾１［（ｎ＋１）ｓ］＾１为例，在（ＪＭＪ）表象中，建立新的单组态谱项能量表达式，添加α（Ｊ＋１）校正项后，显著地改善谱项理论值与实验值拟合程度。     

j－j耦合中J（J＝1）校正项

此文以第四族元素第一激发态（ｎｐ）￣１［（ｎ＋１）ｓ］￣１为例，在（ＪＭ＿Ｊ）表象中，建立新的单组态谱项能量表达式，添加ａ（Ｊ＋１）校正项后，显著地改善谱项理论值与实验值拟合程度。     

Ba（n，x）~（134）Cs，~（134）Ba（n，2n）~（133）Ba，

用中子活化法相对于５４Ｆｅ（ｎ，Ｐ）５４Ｍｎ反应，在１３．５０—１４．８０ＭｅＶ中子能区测量了Ｂａ（ｎ，ｘ）１３４Ｃｓ，１３４Ｂａ（ｎ，２ｎ）１３３Ｂａ，１４０Ｃｅ（ｎ，２ｎ）１３９Ｃｅ，１４２Ｃｅ（ｎ，２ｎ）１４１Ｃｅ和２３Ｎａ（ｎ，２ｎ）２２Ｎａ的反应截面．并将所测的结果和其他作者的结果进行了比较，中子能量是用９０Ｚｒ（ｎ，２ｎ）８９ｍ＋ｇＺｒ反应和９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ）９２ｍＮｂ反应截面比法测定的。     

入射能量为5．1MeV中子~（58）Ni（n，α）~（55）Fe反应截面和出射

用屏栅电离室测量了入射中子能量为５．１ＭｅＶ的５８Ｎｉ（ｎ，α）５５Ｆｅ核反应的α粒子角分布，２３８Ｕ裂变电离室作中子注量率的测量，测得该能点５８Ｎｉ（ｎ，α）５５Ｆｅ的总截面为（４７．４±５．０）ｍｂ．用中国核数据中心推荐的理论计算程序ＵＮＦ计算了在１—８ＭｅＶ能区５８Ｎｉ（ｎ，ｐ）５８Ｃｏ，５８Ｎｉ（ｎ，α）５５Ｆｅ的反应截面和入射中子能量为５．１ＭｅＶ的５８Ｎｉ（ｎ，α）反应角分布．理论和测量数据的比较说明，用复合核模型来描写该能点的角分布是可行的．     

［NaXY」_2W_nMo_（6－n）O_（19）的~1HNMR和IR研究

本文对二种具有新奇结构的［ＮａＸＹ］２ＷｎＭｏ６－ｎＯ１９（Ⅰ．Ｘ＝ＤＢ１８Ｃ６，Ｙ＝ＣＨ３ＯＨ，ｎ＝４；Ⅱ．Ｘ＝ＤＢ２４Ｃ８，ｎ＝１）冠醚钼钨杂多酸超分子配合物进行了核磁共振和红外光谱测定，判定了谱图的归属并考察了结构与谱学参数之间的关系。     

过程e~＋e~－→J／ψ→V＋X（J~（PC）），X→3P的矩分析

用推广的矩分析方法对过程ｅ＋ｅ－→Ｊ／ψ→Ｖ＋Ｘ（ＪＰＣ），Ｘ（ＪＰＣ）→３Ｐ进行了研究，着重讨论了多态耦合的共振峰复杂结构，并由此得到了一些矩的关系式．利用这些关系式，可以通过对实验数据的分析来确定宽共振峰的耦合模式，进而确定它们的质量，宽度，自旋等重要性质。     

对过程e~＋e~－→J／ψ→γ＋X（J~（PC），X→BB（重子，反重子）的角分布和共振态X的自旋－宇称分析

用螺旋度角分布方法对过程ｅ＋ｅ－～Ｊ／ψ→γ＋Ｘ（ＪＰＣ）→ＢＢ（重子，反重子）进行了分析，得到了Ｘ具有不同自旋─—宇称时角分布及投影角分布的形式，从而可以通过对实验数据的分析来确定共振态Ｘ的自旋性质．     

有机锡化合物的光电子能谱（XPS）和质谱（MS）研究Ⅱ

本文报道了７种新合成的（Ｚ）－１－（２－（三芳基锡）乙烯基）－１－环庚醇有机锡化合物的ＸＰＳ和ＭＳ结果，通过ＸＰＳ讨论了化合物中不同取代基的存在，对锡内层电子的影响及取在对Ｏｈ结合能化学位移的作用，结果表明，卤素在这里起着得要的作用，通过ＭＳ和ＸＰＳ讨论了不同取代基对Ｏ→Ｓｎ键的影响。     

一个可能的新共振态──J／ψ→X＋f_0（975）过程中玻色共振态X的自旋－宇称分析

在Ｊ／ψ强子衰变过程中，伴随ｆ０（９７５）产生的玻色共振态Ｘ，若衰变为一对正反赝标介子，它的自旋－宇称只能是产ＪＰＣ＝（奇）－－．这里给出了过程的角分布螺旋度形式，并就如何确认Ｘ为１－－或３－－介子作了讨论．认为北京谱仪在Ｋ＋Ｋ－π＋π－四叉道中见到的反冲ｆ０（９７５）的共振态Ｘ１（１５７３）是一个可能的新共振态．     

N（4Su）＋CH）（a^4Σ^—）体系的分子反应动力学研究

用轨线法对Ｎ（＾４Ｓｕ）＋ＣＨ（０,０）→ＣＮ（ｖ＇,Ｊ＾＇）＋Ｈ（Ｓｇ）和Ｎ（＾４Ｓｕ）＋ＣＨ（０,０）→ＮＨ（ｖ＇,Ｊ＇）＋Ｃ（＾３Ｐｇ）反应进行计算,研究了上反应的阈能、反应截面、产物散射分析和微观反应机理。     

六角形燃料组件内精细核密度分布计算

介绍一种可用于六角形燃料组件的精细计算方法，在理论模型上编制了精细计算程序ＪＸＪＳ：ＪＸＪＳ计算结果与用文（１）提供的方程计算出的结果进行了比较。并对结果进行了误差分析。     

测量不确定度与测量误差（续二）

测量不确定度与测量误差（续二）·沙定国（北京理工大学光电工程系，北京１０００８１）三、测量不确定度的评定方法（一）标准不确定度的Ａ类评定１．一组独立重复测量￣［１］设被测量Ｘ的ｎ次独立重复观测ｘ＿ｉ，则有Ｘ的最佳估计为上式说明在等权独立测量条件下，取...     

氢原子在Pd（n（100）×（111））—（011）台阶面上的吸附和扩散

采用氢－钯表面的５参数Ｍｏｒｓｅ势，用对势方法研究了氢原子在Ｐｄ（ｎ（１００）×（１１１））－（０１１）台阶面上的吸附和扩散，获得了氢原子在该台阶面上的吸附位，吸附几何，结合能和本征振能，并给出氢原子在台阶下四重位的吸附优先于台阶面上的三重位吸附，计算结果与实验结果符合很好，理论分析给出台阶对氢原子表面扩散的影响。     

粲夸克偶素P波态χ_（c0）宽度测量

利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的３５０万（２Ｓ）事例，通过（２Ｓ）→γπ－和γＫ＋Ｋ－反应道测量了Ｘｃ０的总宽度．由ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ模拟给出的质量分辨函数，利用拟合Ｘｃ２谱形得到的质量分辨作标定后，用于Ｘｃ０宽度的拟合，得到Ｘｃ０的宽度为（１５．０）ＭｅＶ．同时定出了ＸｃＪ（Ｊ＝０，２）到π＋π＝和Ｋ＋Ｋ－的衰变分支比．结果为Ｂ（Ｘｃ０→π＋π－）＝（４．２７±０．２３±Ｏ．６０）×１０－３；Ｂ（Ｘｃ０→Ｋ＋Ｋ－）＝（３．４４±０．２１±０．４７×１０－３；Ｂ（Ｘｃ２→π＋π－）＝（１．５２±０．１７±０．２９）×１０－３和Ｂ（Ｘｃ２→Ｋ＋Ｋ－）＝（５．２±１．１±１．８）×１０－４，其中第一项误差为统计误差，第二项为系统误差。     

用推广的矩分析方法确定J／ψ→X十f_0（980）中玻色共振态X的自旋─宇称

用推广的矩分析方法讨论了过程Ｊ／ψ→Ｘ＋ｆ０（９８０），Ｘ→Ｋ＋Ｋ－，ｆ０（９８０）→π＋π－。利用得到的矩表达式，可以确定玻色共振态Ｘ的自旋－宇称．     

铍团簇Bem（n—2—55）的基态能量,结构及其拓扑性质

采用一种第一性原理多体势来描述团簇Ｂｅｎ中原子之间的相互作用,用模拟自然界生物进化方法系统地优化计算了Ｂｅｎ团簇（ｎ＝２－５５）的基态能量和几何结构,分析了其拓扑性质,总结了能量和结构随原子数目的变化规律,并将得到Ｂｅｎ的结果和长程Ｍｏｒｓｅ势所获这的金属团簇Ｍｎ,以及Ｌｅｎｎａｒｄ－Ｊｏｎｅｓ势所描述的惰性气体团簇ＬＪｎ进行了比较     

二氧化钛超微粉末的热分析及结构转变

本文通过热分析（ＴＧ－ＤＴＡ）研究了非极性溶剂中ｓｏｌ－ｇｅｌ法制备的二氧化钛超微粉，在动态空气或氩气氛中的热稳定性及晶化过程，按照Ａｖｒａｍｉ模型计算晶化反应的活化能，ＥＡｉｒ＝１３５ｋＪ／ｍｏｌ，ＥＡｒ＝１７８ｋＪ／ｍｏｌ；采用Ｘ射线粉末衍射（ＸＲＤ）和透射电镜（ＴＥＭ）为实验手段，分别测定在氧气氛中不同温度热处理后纳米锐钛矿晶粒或颗粒大小，结合晶粒大小与热处理温度的关系，计算晶粒生长活化能，