受迫振动的能量共振

通过对受迫振动系统的功能，势能和总能量的分析，推证了受迫振动系统能量共振的频率，并对其结果进行了分析讨论。     

离子回旋共振加热的离子加热

本文在直住几何位形下用线性化动力论得到了离子能量吸收及吸收特征长度的解析表示式，离子能量吸收的主要物理机制是回旋阻尼，波与离子的共振吸收条件是ω－ｌωｃｉ＝ｋⅡνⅡ，其中ω和ωｃｉ分别是波的频率和离子回旋频率，ｋⅡ和ｖⅡ是平行于主磁场方向的波矢和离子速度的分量，ｌ为整数。在等离子体参量慢变化的假定下，也得到了能量吸收半宽度的表示式。结合托卡马克的各种具体情况分别讨论了各种离子回旋共振加热模式的...     

电子离子碰撞过程中的共振激发双自电离

利用相对论修正扭曲波玻恩近似, 计算了类钠离子Ti11+ 和Cr13+ 的电子碰撞直接电离, 激发自电离和共振激发双自电离截面. 理论数据与实验结果在整个能区内很好符合. 共振激发双自电离截面对总截面的贡献约为20%-30%, 对速率系数的影响较大, 不可忽略.     

离子能量分析器测量特性的仿真研究

针对空间等离子体及其模拟环境、空间原子氧及其模拟环境对离子能谱测量的需要,利用仿真软件COMSOL,对离子能量分析器的低能离子测量特性进行了仿真研究。介绍了离子能量分析器的工作原理,对离子能谱测量过程进行了公式推导。通过对三种待选仪器设计方案进行离子透过率仿真分析,确定了一种较优的仪器设计方案。多种离子温度下的误差分析结果也表明,该设计方案能够较为准确地测量离子能量分布。分析了电场畸变、等离子鞘层、栅网对齐方式和离子温度对测量结果的影响,根据仿真结果对一些仿真实验现象做出了合理的解释。     

类镍钨离子共振激发速率系数

本文利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法,细致研究了类镍钨离子从基态到3l^-14l＇（l=s,p,d;l’=0—3）各组态共106条单激发态能级,通过类铜双激发态3l^174l’n＇l＂和3l^175l’n＂l＂的电子碰撞共振激发速率系数．本工作的结果与R矩阵计算值相比较存在较大差别,     

MeV能量离子在生物样品中的能量损失与能量离散

为了研究 MeV能量离子在生物样品中的能量损失与能量离散, 分别使用1.0, 1.8和2.8 MeV质子和4.5 MeV氦离子分别辐照不同质量厚度的洋葱内表皮膜。 当质子穿过该生物样品后, 可以利用透射能谱测量透射离子的能量损失和能量离散。 实验结果显示, 在以上的生物样品中, MeV能量离子的能量损失值和TRIM程序模拟的结果相吻合, 但是透射离子的能量离散值却与TRIM程序模拟结果有很大的不同。 结合生物样品的结构不均匀的特性, 对Bohr能量离散理论进行了修正, 并发现修正后的Bohr能量离散理论计算结果与实验值符合得很好。     

振镜法测量等离子体离子温度

离子温度是托卡马克等离子体一个重要参数,介绍了一套振镜扫描装置,该装置主要由0.5m单色仪和安装在出射狭缝前的振动的石英镜片组成,时间分辨率小于10ms,系统测量误差小于20eV。测量了HT-6M托卡马克CV(227.1nm)谱线的线形,并由谱线的多普勒展宽得出欧姆加热和离子回旋共振加热（ICRH）下的离子温度,结果表明ICRH期间离子温度由200eV升高到300eV。这套装置广泛应用在中小型托卡马克上。     

振镜法测量等离子体离子温度

 离子温度是托卡马克等离子体一个重要参数,介绍了一套振镜扫描装置,该装置主要由0.5m单色仪和安装在出射狭缝前的振动的石英镜片组成,时间分辨率小于10ms,系统测量误差小于20eV。测量了HT-6M托卡马克CV(227.1nm)谱线的线形,并由谱线的多普勒展宽得出欧姆加热和离子回旋共振加热（ICRH）下的离子温度,结果表明ICRH期间离子温度由200eV升高到300eV。这套装置广泛应用在中小型托卡马克上。     

类镍钨离子共振激发速率系数

本文利用基于相对论组态混合的扭曲波近似方法,细致研究了类镍钨离子从基态到3l-14l'(l=s,p,d;l'=0-3)各组态共106条单激发态能级,通过类铜双激发态3l174l'n\"l\"和3l175l'n\"l\"的电子碰撞共振激发速率系数.本工作的结果与R矩阵计算值相比较存在较大差别.     

双稳系统随机共振的能量输入机理

从布朗粒子运动所遵循的Langevin方程出发,分析了周期性外力提供给布朗粒子的瞬时功率和平均功率．揭示了双稳系统随机共振的能量输入机理．理论分析与数值仿真结果表明,布朗粒子吸收的瞬时功率随时间作周期性变化,其变化的频率是周期性外力的2倍,而其幅值和均值的大小都受控于噪声强度．改变布朗粒子所处热环境的参数,能有效地控制周期性外力的能量输入形式．