SiO2-GeO2薄膜电场极化后倍频效率与极化电压的超平方关系

采用溶胶-凝胶方法制备了SiO₂-GeO₂薄膜.通过对薄膜样品平板电极极化和电晕极化后二次谐波产生信号的研究,发现样品中有效偶极子数目随平板电极极化电压的增加而逐渐增大.提出了有效偶极子释放模型,解释了样品倍频效率与极化电压之间的超平方关系. 关键词：     

共振Q~2相关的极化结构函数性质的研究

在组分夸克模型基础上，极化质子、中子结构函数随Ｑ~２演化关系得到了研究．同时理论对总的光吸收截面也给出了相应的预言．计算结果与实验数据相一致．     

固体中的极化子与双极化子

离子晶体通常具有较高的介电常数,带电粒子在晶体中会引起介电极化,其作用相当于一个可以束缚粒子的势阱.若粒子在势阱中的状态是稳定的,就有可能形成所谓的极化子与双极化子.本文采用一种简化的处理方法,将晶体材料当作各向同性的均匀介质,主要利用经典物理图像和三维量子谐振子模型,分别计算了介质中极化子与双极化子的基态能量,并进行了简要的理论分析.     

BEPC束流极化与极化仪的研究

简要介绍了在北京正负电子对撞机(BEPC)上实现束流极化的必要性与可能性,以及束流极化度测量的原理与方法,还简要描述了利用一条同步辐射管道测量BEPC电子束流极化度的测试系统方案设计以及正在开展的实验工作.     

BEPC束流极化与极化仪的研究

简要介绍了在北京正负电子对撞机（ＢＥＰＣ）上实现束流极化的必要性与可能性，以及束流极化度测量的原理与方法，还简要描述了利用一条同步辐射管道测量ＢＥＰＣ电子束流极化度的测试系统方案设计以及正在开展的实验工作。     

极化子单激发态的反向极化研究

通过对有机高分子中极化子的单激发态进行研究，发现该态在外电场下呈现反向极化特征，极化规律与双激子态类似.在强电场下，反向极化消失，极化子单激发态解离为一个单极化子和一个双极化子态. 关键词： 极化子态 激子态 反向极化     

原子极化率计算中的核实极化效果

本文引入核实极化势考虑了价电子与核实电子之间的关联效应,从而对Hatree—Fork微扰方程进行了修正。应用此方法,我们计算了碱土原子Be到Ba以及稀土原子Yb的极化率.得到了与实验符合的结果。这些结果是6.07,11.14,24.02,30.54,45.32和30.15A(?)。其中,Yb的结果,是本文首次报告的。原子和分子的偶极极化率是一个重要的物理参量。它在原子碰撞中(尤其是低能碰撞)起决定性作用。它也是决定量子亏损,核屏蔽效应的重要物理参量。所以精确地计算原子的极化率是非常必要的。我们在耦合的Hatree-Fock微扰论的基础之上,引入核实极化这一物理效应,建立了一种较简捷而有效的引入关联的微扰方法,计算了Be、Mg Ca、Sr、Ba及Yb原子的偶极极化率,取得了与实验数据相符的结果。与其他作者的结果相比较,有显著的改进。其中,对原子Yb,我们首次报告了较精确的结果.     

用极化晶体谱仪探测X射线极化度

为了研究等离子体各向异性及确定高温等离子体中电子束的存在,研制了X射线极化晶体谱仪,探讨了极化光谱学的理论,推演了X射线极化度的计算方法.谱仪能够在两个相互垂直的方向分别对X射线进行探测,垂直方向晶体分析器使用云母球面晶体,水平方向为PET平面晶体,摄谱元件采用成像板.在激光聚变研究中心2×10 J激光装置上进行了摄谱实验.实验结果表明,PET晶体分光效果理想,获得了铝的类He共振线(w)、磁四级M2跃迁x线、互组合跃迁y线以及禁戒谱线z线,适合于研究X射线极化光谱学;云母晶体得到铝的类He共振线,其伴线光谱不明显.分析了谱仪垂直方向信号微弱的原因,提出了改进极化晶体谱仪的方案.     

混合卤化物中的极化子与双极化子

应用紧束缚双带模型对混合卤化物的电荷掺杂性质进行了计算,发现单电荷掺杂在混合卤化物中形成极化子,双电荷掺杂则形成稳定的双极化子;单体的长度和界面耦合都对极化子和双极化子的产生和稳定性有影响.混合卤化物的单体对掺杂电荷具有选择性;电子-电子相互作用并不能使形成双极化子的两个同号电荷相互排斥而形成两个单极化子.在具有电荷自发转移的材料中,混合卤化物单体对掺杂电荷没有像其他混合卤化物一样的选择性,掺杂电荷的定域位置取决于两种单体对该电荷的束缚能力. 关键词： 混合卤化物 极化子 电荷约束     

极化离子束核反应

前言本文讨论了几个关于用极化离子束研究核反应的问题。正像作者将要指出的,甚至用自旋大于1/2的极化束所完成的像弹性散射那样简单的测量都会获得某些令人感兴趣的结果。本文叙述了最近对于~6Li 和~7Li 被重靶核弹性散射实验结果的解释。还讨论了极化氘束引起转移反应的某些结果。     

极化（e,2e）碰撞电离的研究进展

传统（ｅ，２ｅ）谱学已成为研究原子和分子电子结构和电离机制的强有力工具之一，本文首先简要回顾了迄今国内外传统（ｅ，２ｅ）谱学研究的历史和现状。然后，再重点介绍近几年开展极化（ｅ，２ｅ）碰撞电离研究的进展。     

极化(e,2e)碰撞电离的研究进展

传统（ｅ,２ｅ）谱学已成为研究原子和分子电子结构和电离机制的强有力工具之一,本文首先简要回顾了迄今国内外传统（ｅ,２ｅ）谱学研究的历史和现状。然后,再重点介绍近几年开展极化（ｅ,２ｅ）碰撞电离研究的进展。     

极化子和双极化子在齐聚物中的稳定性

导电聚合物中的元激发稳定性问题对于认识和理解有机材料中的自旋极化输运现象是极其重要的.针对目前存在的极化子与双极化子之间的争论,本文从半经验的Austin Model 1(AM1)方法出发,对齐分子噻吩的掺杂态进行了研究.通过对极化子和双极化子体系能量的比较,发现双极化子可以转换为极化子,从而揭示出在有机半导体材料中可以实现自旋极化输运.     

用极化晶体谱仪探测X射线极化度

为了研究等离子体各向异性及确定高温等离子体中电子束的存在,研制了X射线极化晶体谱仪,探讨了极化光谱学的理论,推演了X射线极化度的计算方法.谱仪能够在两个相互垂直的方向分别对X射线进行探测,垂直方向晶体分析器使用云母球面晶体,水平方向为PET平面晶体,摄谱元件采用成像板.在激光聚变研究中心2×10 J激光装置上进行了摄谱实验.实验结果表明,PET晶体分光效果理想,获得了铝的类He共振线(w)、磁四级M2跃迁x线、互组合跃迁y线以及禁戒谱线z线,适合于研究X射线极化光谱学;云母晶体得到铝的类He共振线,其伴线光谱不明显.分析了谱仪垂直方向信号微弱的原因,提出了改进极化晶体谱仪的方案.     

极化电子在(e,2e)散射中的应用

介绍了用极化电子进行（ｅ,２ｅ）散射的意义及其当前国际上的进展,然后对正在研制的一台（ｅ,２ｅ）谱仪进行了介绍,包括其总体结构及关键部分的特色,其中着重讨论了一种光学极化仪．     

SiO2脊形条波导热极化引起的电光效应

通过理论模拟对具有上覆盖层的SiO2脊形条波导结构进行了优化,在此基础上利用微电子工艺制作了SiO2脊形波导Mach-Zehnder 型电光调制器,并进行热极化引起的电光和非线性效应的研究.热极化过程大幅增强了样品的电光及非线性效应,二次电光系数由热极化前的1.56×10-22(m/V)2提高到热极化后的8.50×10-22(m/V)2,极化后得到了0.093pm/V的线性电光系数,对热极化的物理机理进行了理论分析.     

极化电子与极化核子的深度非弹散射过程

本文在光锥代数的基础上,用层子模型中核子的波函数和计算方法,由vW₂^P的实验曲线定出参数,并计算了 vG₁、v²G₂的值,得到了具有一定自旋取向的价层子的分布函数 h（?）（x）.其中波函数中的时空函数取类谐振子的形式.文中对具有 SU（6）对称和不具有 SU（6）对称的两种旋量结构进行了讨论.计算得到的 A₁^P×vW₂^P 的理论值与实验相符合,对 SU（6）对称情况得到6 integral from 0 to 1{vG₁^P-vG₁ⁿ}dx=-1.16,实验支持 SU（6）对称的波函数.     

电磁波极化的描述

电磁波的“极化”现象很早就被人们认识了,在光学中通常称之为“偏振”, 1670年,丹麦科学家 ErasmusBartholinus[1]关于双折射发现的论文中就用到了这个概念.“极化”或“偏振”是指在波动过程中,振动矢量偏于某些方向的现象.研究电磁波的极化不仅是理论上的重要课题,而且在工程技术上有着相当广泛地应用. 由于历史的原因,电磁波极化描述中有些术语尚不统一,甚至称呼相反,这应引起我们的注意.根据电矢量端点描绘椭圆的转向有“左”和“右”旋两种不同的极化.习惯上是以观察者迎着电磁波传播方向去看E的转向,如果是顺时针称为右旋极化,如果…     

微波连续变量极化纠缠

极化微波作为当前被广泛应用的信息载体,具有许多独特的优势.随着超导技术的发展,量子微波技术逐渐兴起,将量子纠缠应用于极化微波将具有广阔的应用前景.本文阐述了连续变量极化纠缠的原理,提出了极化纠缠微波方案并进行了仿真分析,利用归一化的不可分度I作为判据,分析了在整个约瑟夫森混合器100 MHz工作带宽内斯托克斯参量的不可分度I(S_1,S_2),I(S_2,S_3),并进一步分析了I分别与压缩度r、振幅比值Q的关系,发现I(S_1,S_2),I(S_2,S_3)分别对振幅比值Q、压缩度r的变化敏感,且在本文研究的条件下I(S_1,S_2)始终大于1,I(S_2,S_3)始终小于1,斯托克斯参量S_2,S_3构成不可分态,方案产生的两个微波信号E_a和E_b存在二组分极化纠缠,最佳纠缠出现在70 MHz附近,此时I(S_2,S_3)取得最小值0.25.     

电介质中的极化现象

真空中电场的分布不同于介质中的,即使是在均匀各向同性线性的介质中也是如此。我们知道当电场的电力线在真空与介质或两种介质的交界面处会发生折射并遵守与光的折射定律相同的定律,只需以介电系数代替光的折射系数即可,电力线也会因为电介质中放入物体而改变其原来的分布,而更重要的是电场会使介质发生极化,极化是电介质的特征参数之一,它直接反映出电介质的内部机构,通过它我们有可能把介质在电场中的宏观行径同其内