He和D2分子相互作用转动激发研究

用T.T(K.T.TangandJ.Peter.Toennies)势模型和公认精密度较高的密耦(Close-Coupling)近似方法计算了E=0.1eV和E=0.2eV时,00-00弹性碰撞及00-02、00-04、00-06非弹性碰撞,得出D2分子转动激发分波截面,并得到了原子与分子碰撞弹性分波截面和非弹性激发截面随量子数增加的变化规律.     

低能He-H2(D2,T2)碰撞分波截面计算

采用Tang Toennes势模型 ,当入射氦原子能量是E =0 .0 5eV时 ,计算了He -H2 (D2 ,T2 )弹性分波截面和非弹性激发分波截面随量子数的变化。     

氦同位素与氢分子碰撞的振转激发分波截面研究

用密耦近似方法和Tang-Toennies势模型计算了E=0·7eV时,氦原子的四种同位素3He,4He,9He,10He与氢分子H2碰撞体系的振转激发分波截面.通过分析各碰撞体系分波截面的差异,探讨了He(3He,4He,9He,10He)-H2碰撞体系的弹性碰撞、纯转动激发和振转激发情况下,其分波截面随量子数和体系约化质量的变化规律.     

惰性气体原子与氢的同位素分子T2碰撞分波截面计算

用密耦计算方法及T.T(Tang-Toennies)势模型分别计算了入射能量E=0.05 eV、0.15 eV、0.25 eV时He、Ne、Ar、Kr、Xe-T2碰撞体系的00-00弹性碰撞和00-02非弹性碰撞分波截面,结果表明:对00-00弹性碰撞,分波截面随量子数J的增加不断振荡, 并随入射原子的相对碰撞能量的变化,振荡极大值的位置、收敛分波数等均有不同的变化.     

氢(氘、氚)的非对称同位素替代分子与低能氦原子(E=0 .1 eV) 碰撞分波截面研究和计算

当入射氦原子能量E=0.1 eV时,用密耦方程(Close Coupling Equat ion)研究和计算了氢的非对称同位素替代分子HD、TD、DT-He碰撞.首先考虑了非对称同位素替代时质心偏移量对势能函数的影响,得到在新质心坐标系中势能函数表达式,并计算了 E=0.1 eV时弹性碰撞00-00分波及非弹性碰撞激发00-01、00-02、00-03、00-04分波截面.     

3He4He与H2分子碰撞的同位素效应研究

用公认精确度较高的密耦近似方法计算了入射能量E=0.5eV时惰性气体原子3He(4He)与H2分子替代碰撞体系的转动激发碰撞截面.通过分析3He(4He)-H2碰撞体系分波截面和微分截面的差异,总结出在氦原子的同位素替代情形下3He(4He)-H2碰撞体系分波截面和微分截面随分波数增加和同位素原子质量改变的变化规律.     

He原子和BH分子碰撞体系的转动激发能量转移

在碰撞体系He+BH的CCSD(T)二维势能面基础上,应用密耦方法,研究了 He+BH分子碰撞转动激发过程.计算了该体系的转动态-态激发的弹性和非弹性的微分和积分截面,分析了计算结果与势能面特征间的关系.结果表明: He原子以从H原子端共线形式碰撞BH分子对j=0→j'=2的激发最为有效;短程排斥对Δj=2的激发作用较大;态-态跃迁总截面出现振荡结构,长程部分分波只对j=0→j'=1的跃迁总截面有较大贡献,j'≥ 关键词： He+BH体系 转动激发 散射截面     

He-HD(HT, DT)碰撞(E=0.3 eV)分波截面理论研究

用量子力学理论研究He-HD,HT, DT系统弹性和非弹性碰撞转动激发.当入射原子能为0.3 eV时, 用密耦方法计算了收敛的分波截面,用奥本-海默近似来决定He-HD, He-HT及He-DT相互作用势能面,对非对称替代分子与氦原子碰撞分波截面进行了仔细讨论和比较,并得到比较规律的变化结果.     

He-HI碰撞的转动激发分波截面

基于作者所发展的分子间相互作用势,采用密耦方法计算了入射He原子能量分别为40,75和100　meV时与HI分子碰撞的弹性和非弹性分波截面.研究表明：激发分波截面比弹性分波截面收敛得快;激发态越高,激发分波截面收敛得越快;能量越高,激发分波截面收敛得越慢. 关键词： 分波截面 密耦方法 He-HI复合物     

3He(4He)与H2分子碰撞的同位素效应研究

用公认精确度较高的密耦近似方法计算了入射能量E=05eV时惰性气体原子³He(⁴He)与H₂分子替代碰撞体系的转动激发碰撞截面.通过分析³He(⁴He)-H₂碰撞体系分波截面和微分截面的差异,总结出在氦原子的同位素替代情形下³He(⁴He)-H₂碰撞体系分波截面和微分截面随分波数增加和同位素原子质量改变的变化规律. 关键词： 散射截面 密耦方法 同位素替代 散射角     

闭通道对氦氢碰撞激发分波截面影响的研究

采用精确度较高的密耦近似方法计算了不同能量下的氯原子与氢分子碰撞体系的振转激发分波截面.在计算时依次考虑了入射通道中耦合态的数目为开通道数加上1个闭通道数,2个闭通道数,3个闭通道数,直到7个闭通道数的情况.结果表明:在研究氦氢碰撞体系的弹性碰撞、纯转动激发时,可以只考虑1个闭通道的影响,但在研究振转激发分波截面时,至少要考虑5个闭通道,才能得到比较准确的计算结果.     

氢分子与氦原子碰撞转动激发截面理论计算

当入射氦原子能量为０．０５ｅＶ时，计算了氦原子与氢分子碰撞的弹性散射和第一转动激发截面，用密耦方法计算了５０个分波，得到的分波截面收敛得很好。     

He同位素与H2分子碰撞第二振动激发分波截面的理论研究

用公认精确度较高的密耦近似方法计算了不同能量下惰性气体原子³He（⁴He,⁵He）与H₂分子替代碰撞体系的00-20,00-22,00-24,00-26第二振动激发分波截面.通过分析³He（⁴He,⁵He）-H₂碰撞体系第二振动激发分波截面的差异,总结出³He（⁴He,^{5关键词： 振动激发 分波截面 密耦方法 同位素}     

低能氖原子与H2(D2、T2)分子碰撞微分截面的研究

用密耦方法及Tang-Toennies势模型计算了Ne-H2(D2、T2)碰撞体系的转动激发碰撞截面,得到了H2分子的对称同位素替代情形下Ne-H2(D2、T2)三碰撞体系总截面及微分截面的变化规律.     

He-H2(D2,T2)碰撞体系振转相互作用势及分波截面的理论计算

采用超分子单双迭代(包括非迭代三重激发)耦合簇理论CCSD(T)方法,选择由原子中心高斯函数和高斯键函数3s3p2d1f组成的大基组,计算了He-H₂(D₂,T₂)碰撞体系的H₂分子取不同键长时的相互作用势能面.运用Tang-Toennies势模型和非线性最小二乘法拟合构造了He与同位素分子H₂(D₂,T₂)在质心坐标系下的振转相互作用势.通过密耦计算得 关键词： 高斯键函数 Tang-Toennies势函数 分波截面 碰撞参数     

Influence of Isotope Substitution Helium Atom on Partial Cross Sections in He-HF Collisions

Close-coupling equation and anisotropic potential developed in our previous research are applied to HF - ³He (⁴He, ⁶He, ⁸He, ¹⁰He) collision system, andpartial cross sections (PCSs) at the incident energy of 40 meV are calculated. By analyzing the differences of these PCSs, change rules of PCSs with the increase of partial wave number, and with the change of the mass of isotope substitution helium atom are obtained. The results show that excitation PCSs converge faster than elastic PCSs for collision energy and each of systems considered here. Also excitation PCSs converge more rapidly for high-excited states. Tail effect is present only in elastic scattering and low-excited statesbut not in high-excited states. With the increase of the mass of isotope substitution helium atom, converging speed of elastic, total inelastic, and state-to-state excitation PCS slows down, and the maxima of these PCSs undergoes a regular change.     

He原子与HI分子碰撞截面的密耦计算

基于发展的分子间相互作用势, 采用密耦方法计算了入射能量从1到140?meV范围内He原子与HI分子碰撞的微分截面、分波截面和积分截面.通过与He-HX（X=F,Cl,Br）体系分波截面的比较, 印证了He-HI体系相互作用势以及密耦计算结果的可靠性.结果表明：小角散射的概率大于大角散射的概率;碰撞能量越高,散射概率就越小, 尾部效应也越弱.总积分截面主要来自弹性碰撞的贡献;非弹性积分截面以00→01和00→02跃迁的贡献为主,其中00→02跃迁的贡献最大. 关键词： 碰撞截面 密耦计算 HI-He体系     

Ne原子与HF分子碰撞振转激发分波截面的研究

采用单双取代并加入三重激发项校正的二次组态相互作用QCISD(T)方法, 以及aug-cc-pVTZ基组对Ne-HF分子间相互作用势进行了计算, 并考虑了Boys和Bernardi提出的均衡法, 在计算的基础上消除基组重叠误差. 计算得到了11个方向的Ne-HF碰撞系统的相互作用势能点数据, 使用Huxley势函数对数据点进行非线性最小二乘法拟合, 计算了各向异性势的径向系数V₀, V₁, V₂, V₃等, 其函数形式能够很好地描述Ne原子与HF分子碰撞系统的势能面; 采用密耦近似计算得到了Ne原子与HF分子碰撞系统不同能量下的总截面、 弹性分波截面和非弹性分波截面. 关键词： He-HF 碰撞 相互作用势 密耦近似