ηc衰变到2γ的宽度

针对粲夸克偶素(QQ)质量大而寿命长的特点,利用最大非微扰强作用反应假说的结果和由此导出的在QQ之间交换组成Pomeron的色八重态胶团时振幅不存在非微扰型么正修正项的特点,提出了关于ηc电磁衰变的另一种计算方案.     

QCD非微扰和能量丢失效应对夸克分布影响

在非常数性K因子的情况下,根据核Drell-Yan过程的高能强子h同原子核A碰撞和高能轻子l同原子核A深度非弹性碰撞的实验数据,在考虑QCD非微扰效应对深度非弹性散射部分子分布的影响及Drell-Yan过程中的能量丢失效应,计算确定价夸克分布和海夸克分布核效应函数RAυ(x₂),RAS(x₂)的变化,深化了对原子核内夸克分布受核效应影响的认识     

QCD真空凝聚效应对R比值的非微扰修正

本文讨论了QCD真空凝聚效应对强子结构函数中R比值(R≡σ_L/σ_I)的影响.利用背景场的基本思想,本文从有效拉氏量出发,计算了夸克凝聚对R比值的非微扰修正(Q^－2项).结果显示本文所给出的修正在小x区较敏感.     

非微扰夸克传播子与核子结构函数的非平庸Q2依赖性研究

考虑最低维非微扰效应即夸克凝聚和胶子凝聚对夸克传播子的贡献,在链近似下,计算了QCD非微扰夸克传播子; 基于所获得的非微扰夸克传播子,对核子结构函数中的非微扰效应进行了分析,给出了核子结构函数的非平庸Q²依赖性.     

94 GHz回旋管过模波导模式转换与传输

 在耦合波理论的基础上,研究了94 GHz回旋管内置TE₀₃-TE₀₂-TE₀₁模式转换器和外接的TE₀₁-TE₁₁模式转换器。采用半径渐变微扰和轴线微扰几何结构以及不同的相位重匹配技术进行优化分析,得到了可靠的最优几何参量,设计出了紧凑、高效的94 GHz波纹波导模式转换器和蛇形线模式转换器。回旋管的热测实验中测出的模式样图表明,所设计的内置模式变换器有效地实现了TE₀₃-TE₀₂-TE₀₁的模式转换。     

U(2)L×U(2)R介子手征理论中对衰变ρ→ππ的重求和研究

把U(2)_L×U(2)_R介子手征理论中对矢量介子的O(p⁴)计算用重求和方法进行了改进,并重新研究了衰变ρ→ππ.由此得到了f_ρππ(p²)直到O(p^∞)的完整表达式,并基于收敛性条件和么正性条件给出了一个重要的非微扰结论.     

孤子袋模型的真空结构改变与禁闭解除相变

在非拓扑孤子模型的基础上给出了禁闭解除相变的一种新图象.分析了孤子解的存在与势函数非线性性之间的关系.给出了有限温度下的有效势和它的极值点所满足的方程.结果表明:在临界温度T_c,物理真空态转变成微扰真空态,孤子解消失,禁闭解除相变发生.     

不同表面阻抗波导中耦合系数的关系及其在远程波导精确度计算中的应用

本文从阻抗微扰的概念出发,把Unger在研究H₀₁波通过弯曲及截面变形波导管时所得到的耦合系数,在不同表面阻抗时平方和不变的原理推广到更普遍的情况,这样,使计算相关距离十分小的各种随机公差和接头公差变得十分简便,对于不同类型波导精确度的计算,可由统一的公式出发,此外在一般情况下,得到了两两耦合系数之间的相互关系。在计算均匀不规则波导的精确度时,利用阻抗微扰的形式,得到尤许阻抗微扰量与附加衰减的关系,从而可以按照各种不规则性与阻抗微扰的关系决定均匀公差。     

求近似波函数的一种方法

设H为量子体系的哈密顿算符,以算符(λ-H)和(H-λ)^-1作用于近似波函数ψ_k⁽⁰⁾。我们证明了,如果作用得到的函数中φ_k在H的变量的整个区间是连续、有限和平方可积的,则它们是比ψ_k⁽⁰⁾更接近于本征态ψ_k的近似波函数。由φ_k计算H的平均值接近于以{ψ_k⁽⁰⁾}为无微扰态的二级微扰的计算值。用此法计算类氢离子的极化率,得到很好的结果。     

ZN规范理论的改进的MK变换

本文在改进的MK重正化群变换方案下讨论了Z_N(N=2～6)格点规范理论的相变结构,在最一般的相互作用形式下,得到了这些模型在其全部耦合参数空间中的相变特征,其中某些结果比现有的MC结果更清晰.本文结果表明,改进的MK变换在讨论规范场理论的非微扰特性方面是方便而有效的.     

Cs2 23△1g态碰撞线归属和超精细结构解释

根据最新的Cs₂分子中间态A¹∑⁺_u -b³Πu全局解微扰获得的能级数据, 归属了通过微扰增强红外-红外光学双共振中间态A¹∑⁺_u 到上态2³△_1g的140条碰撞线, 包含之前实验观测到的221条2³△_1g←A¹∑⁺_u← X¹∑⁺_g 双共振跃迁[J. Chem. Phys. 128, 204313 (2008)], 重新计算了2³△_1g态的分子常数和势能曲线(排除54个微扰能级). 本次拟合得到的离心畸变常数和从经验公式计算得到的值相符合. 在亚多普勒激发光谱中,没有分辨出2³△_1g态的超精细结构. 对2³△_1g态的超精细结构进行初步计算,比较实验结果给出解释和说明.     

非均匀扰动结构TE0n模式变换器研究

本文提出一种半径和周期双重扰动的非均匀圆波导TE_0n模式变换器. 通过耦合波理论(CWT)和数值优化方法对该模式变换器进行研究, 计算结果与电磁仿真软件基本一致. 与传统的均匀结构半径微扰模式变换器比较, 非均匀扰动结构TE_0n模式变换器可以在更少的波纹周期内实现高于均匀结构的模式转换效率, 95%功率转换绝对带宽增加150%, 器件长度减小接近一半. 本文的研究工作为设计轴向尺寸短、工作带宽大、 转换效率高的高功率回旋管外接模式变换器提供了重要参考.     

关于QGP中夸克屏蔽位势来自动力论方程的研究

从QGP的动力论方程出发,计及运动检验夸克的色电场扰动,采用微扰方法,并在高温极限下得到QGP中夸克的分布函数和色电势.给出了考虑运动效应在内的德拜长度λ_D(或屏蔽质量ω_D)与温度T的关系,在静态极限下它们与QCD理论相符.     

光折变晶体η-2θ曲线峰值位置明显偏移的研究

实验发现在Ce:(K_0.5Na_0.5)_0.2(Sr_0.61Ba_0.39)_0.9Nb₂O₆(Ce:KNSBN)光折变晶体的同一点记录两幅光栅时,其中一幅光栅的衍射效率(η)相对于两光束夹角(2θ)的关系曲线峰值位置由仅存储一幅光栅时的36°变为44°.采用跳跃模型的微扰分析方法解释了这一现象.     

夸克胶子混合真空凝聚和Dyson-Schwinger方程

基于夸克传播子的Dyson-Schwinger方程，计算了夸克胶子混合真空凝聚和夸克真空凝聚. 这些凝聚不仅联系着夸克在真空态中的虚度，而且也表征了真空中夸克分布的空间宽度. 真空凝聚的存在直接反映着QCD真空的非微扰结构. 计算表明：上夸克与下夸克的虚度为λ²_u,d=0.7GeV²，奇异夸克的虚度为λ²_s=1.6GeV². 这些结果与许多用完全不同的方法得到的结果一致.     

原子受激跃迁的非微扰解法

介绍了新近发展的求解原子在弱电磁波扰动下的受激跃迁的非微扰方法,详细计算并讨论了一种特殊情况.非微扰结果在微扰条件下退化为含时微扰论的结果,但克服了后者在近共振区明显不合理的缺陷.根据非微扰结果,电偶极跃迁的选择定则在短时间内近似成立,但长时间后禁戒跃迁的概率与允许跃迁可相比拟.     

低能区强耦合常数的测量

强耦合常数,α_s(s)是量子色动力学最重要的参数. 基于BES的R值测量结果, 分别利用精确到3圈和4圈的微扰QCD的计算, 测定了α_s(s)在2.0—3.7GeV能量范围的数值, 并推断了α_s(s)演化到Z⁰能标下的值α_s(M_z). 同时对在未来实验中R值测量精度的提高对α_s(s)的不确定性的减小作了定量的预言.     

Sierpinski铺垫上Gaussian自旋系统的临界动力学研究

在单自旋跃迁临界动力学的基础上,利用动力学decimation重整化群技术,在考虑类磁型微扰的情况下,对动力学Gaussian自旋模型在具有扩展对称性的Sierpinski铺垫上的临界慢化行为进行了研究.结果表明,系统的动力学临界指数z仅与静态关联长度临界指数ν有关,而与分形维数D_f无关.     

推广的等效自旋哈密顿

本文用羣论的方法提出一种推广的等效自旋哈密顿H_SG,用它来描述晶体中过渡族离子的顺磁共振性质。H_SG严格地考虑了空间和时间的对称性质。在一阶微扰计算的近似上,证明自旋空间的不可约张量组T_LM(L=0,1,…,2S)可以完全描述基态有2S+1个能级的顺磁离子的行为。本文给出了某些常见点羣对称度的不可约张量的形式。这样求出的H_SG和Koster-Statz矩阵完全等价。     

对称性关系与研究强子物理的自洽非微扰途径

讨论了对称性导致的格林函数间的关系——横向及通常的纵向Ward-Takahashi关系. 自洽求解这组WT关系，导出了非微扰的费米子－玻色子项角函数. 应用非微扰顶角函数，得到了自洽截断的对传播子封闭的Dyson-Schwinger方程，构成了研究强子物理的自洽非微扰途径.