偶偶核高自旋态的三带交叉模型

本文提出了一个描述偶偶核高自旋态的三带交叉模型。这个模型能够解释某些偶偶核的转动惯量与转动角速度关系（即是■-ω²图）中的回弯现象。     

偶偶核转动三带的交叉混杂

本文探讨了希土区偶偶核的超带与基态带、β带或γ带的交叉混杂。我们用“定本征值问题中待定参数”的方法定出参数后使哈密顿矩阵对角化,计算了十多个核的转动三带能谱,与现有实验值符合较好,给出了超带等三个转动带交叉混杂的一些信息。     

关于Coriolis减弱对164Er96带交叉频率影响的讨论

本文在用粒子数守恒(PNC)方法求解推转壳模型(CSM)哈密顿量时,根据不同的阻塞情况适当考虑了Coriolis减弱问题.结果表明,计算所得的¹⁶⁴Er₉₆的带交叉频率ω_C与实验值的符合情况要比没有考虑Coriolis减弱时好得多.     

非谐振子囚禁势的重夸克偶素能谱

在非谐振子势: V_c(r)=1/2kr²+λr⁴中, 用广义维里－Pade逼近法(The Hypervirial-Pade Approach)研究了重夸克偶素能谱. 当选取适当的势参数时, 粲偶素族和底偶素的计算数值与实验结果相符合.     

掺铒碲钨酸盐玻璃光谱性质的研究

合成了不同浓度Er³⁺掺杂的TeO₂-WO₃-Li₂O体系玻璃（TW glasses）,详细研究了掺杂浓度对这种碲钨酸盐玻璃光学特性的影响。计算了Judd Ofelt(J-O)强度参数,研究了掺杂浓度对15 μm发射带宽的影响,及不同掺杂浓度下Er³⁺的⁴I_11/2-⁴I_13/2和⁴I_13/2-⁴I_15/2无辐射跃迁过程。实验得到了在TW 玻璃中Er³⁺的⁴I_13/2-⁴I_15/2跃迁的浓度猝灭速率约为跃迁的浓度猝灭速率约为0.8×10^-18cm³·s^-1,这对寻求Er³⁺在碲钨酸盐玻璃中的合理掺杂浓度有一定的参考意义,这对寻求Er³⁺在碲钨酸盐玻璃中的合理掺杂浓度有一定的参考意义。实验发现Er³⁺的⁴I_11/2-⁴I_13/2无辐射弛豫速率在这种玻璃体系中约是不含WO₃的碲酸盐玻璃中的2倍,说明含WO₃的掺铒碲钨酸盐玻璃更有利于在980 nm激光泵浦下实现15 μm光放大。     

硅酸锶掺Er3+的高压合成及发光特性

 首次采用高压高温方法合成了Sr₂SiO₄:Er³⁺Bi³⁺和SrSiO₃:Er³⁺Bi³⁺发光材料，研究了合成压力、合成温度对发光特性的影响。与常压合成产物相比较，发光谱发生了红移；谱线半宽度显著增大；发光强度和量子发光效率下降。X射线衍射分析得出，SrSiO₃:Er³⁺Bi³⁺发生了结构相变，Sr₂SiO₄:Er³⁺Bi³⁺结构未变但晶格参数发生了变化，且主衍射峰强度发生了反转。分析表明，发光特性的变化是压致晶场、库仑及自旋-轨道相互作用的变化引起的。     

铒镱共掺光波导激光器的稳态特性

从光波导激光器的工作理论出发,研究了铒镱共掺磷酸盐波导激光器的稳态特性。利用重叠因子简化了980 nm光抽运的铒镱共掺波导激光器四能级模型的速率-传输方程;在忽略自发辐射的情况下,利用数值模拟的方法,得到了铒镱共掺波导激光器的输出与Er³⁺/Yb³⁺离子浓度、泵浦功率、波导长度等参量之间的关系曲线。理论分析结果表明,选择合适的铒镱离子浓度是制作铒镱共掺波导激光器的关键。采用980 nm波长的泵浦光,泵浦功率为80 mW,Er³⁺浓度取20×10²⁶/m³左右,Yb³⁺/Er³⁺浓度比为7~10,波导长度为20 cm左右时,可以得到最大输出光功率。     

多孔硅中的1.54μm光发射

本文报道了利用离子注入技术制备多孔硅中Er³⁺的1.54μm光发射发光材料的实验,并对样品的低温光致发光特性进行了实验研究。实验表明多孔硅中的Er³⁺发光与单晶硅中的Er³⁺发光(同样注入条件,退火工艺制备)相比,发光强度有成数量级的提高,同时发光峰更宽,伴线更丰富。     

具有1+、3+带的转动区偶偶核的相互作用玻色子模型

本文在s、d IBM的SU(3)极限下, 考虑了八极态, 并对二准粒子激发作类玻色子处理, 得到了非简并的1⁺、3⁺带. 导出了能谱的解析表达式. 对转动区中八种原子核的能谱的计算结果与实验值符合得相当好.     

包层泵浦的L波段Er3+/Yb3+共掺光纤激光器

报道了一种工作波长在L波段的包层泵浦Er³⁺/Yb³⁺共掺光纤环形激光器. 环形腔内的激光工作介质为一段9 m长的Er³⁺/Yb³⁺共掺高掺杂光纤. 利用6个976 nm LD同时抽运前段Er³⁺/Yb³⁺共掺双包层光纤产生的放大自发辐射谱作二次抽运源, 使腔内增义谱由C波段移到L波段, 实现了L波段光纤激光器的稳定输出; 采用包层泵浦技术, 在抽运功率为3594.5 mW时, 测得泵浦入纤功率为2731.8 mW, 实现了输出连续功率最大518.4 mW,斜率效率达到19% 的激光输出; 所形成激光的工作波长为1613.94 nm, 激光光谱的3 dB带宽为1.5 nm, 边模抑制比接近于50 dB.     

164—182Hf核的低能谱和电磁跃迁的相互作用玻色子模型

采用相互作用玻色子模型研究了^164—182Hf偶偶核的低能谱和电磁跃迁, 应用一个U(5)→SU(3)简化哈密顿量很好的描述它们的低能谱和电磁跃迁过渡. 结果表明^164—182Hf同位素核基本上属于U(5)→SU(3)的过渡核.     

Sol-gel法制备Er3+-Yb3+共掺杂Al2O3粉末光致发光特性

采用异丙醇铝[Al(OC₃H₇)₃]为前驱体,溶胶-凝胶(Sol-gel)法制备Er³⁺-Yb³⁺共掺杂Al₂O₃粉末.实验结果表明:900 ℃烧结的粉末为固溶Er³⁺、Yb³⁺的γ-(Al,Er,Yb)₂O₃相和少量θ-(Al,Er,Yb)₂O₃相的混合物.Er³⁺-Yb³⁺共掺杂Al₂O₃粉末具有中心波长为1.533 μm的光致发光(PL)特性.1 mol % Er³⁺和1 mol% Yb³⁺共掺杂的Al₂O₃粉末的PL强度较1 mol % Er³⁺掺杂提高2倍,半峰宽从53 nm增加到63 nm.随泵浦功率的提高,PL强度呈线性增加后渐呈饱和趋势.     

sdg IBM对稀土偶偶核基态形变的计算

用sdg IBM的内禀态,解析计算了稀土区的^152—164Dy、^154—168)Er、^170—186W、^168—194Os等偶偶同位素的基态形变,与其它理论及实验结果进行系统比较,表明sdg IBM能对核的形变作出很好的描述.     

Yb3+、Er3+掺杂ZBLAN非晶的激发态频率上转换

我们以前对非晶ZBLAN光纤玻璃中掺杂稀土离子Er³⁺的转换发光的研究表明,在室温、大功率半导体激光器的激发下,Er³⁺的荧光主要是通过单离子步进双光子过程发生的,而其多光子过程虽然非常微弱,但在强的半导体激光的照射下也可产生.通过Yb³⁺的掺杂敏化,Er³⁺的各条荧光谱线都有不同程度的增强,而且增强幅度极大,产生了迄今为止我们所知的最强的绿光发射,Er离子的蓝、紫外的发光也得到子测量.这说明Yb³⁺对Er³⁺的上转换荧光过程有着强烈的敏化作用,这一现象的应用前景有待进一步开拓.     

双包层Er3+/Yb3+共掺光纤激光器动态特性的分析

分析了弛豫振荡前上能级Er³⁺、Yb³⁺粒子数的变化和弛豫振荡时Er³⁺上能级粒子数的变化情况以及弛豫振荡时激光功率的变化规律,结果表明:弛豫振荡时的激光峰值功率远大于稳态时的激光功率.     

A=60—80核中多重集体带结构的发现

最近对于偶偶核 ^68,70,72Ge,^70,72,74Se,^74,76,78,80Kr 以及⁶⁵Ga,⁷⁴Br 能级的研究,发现了大量不同的集体带结构.其中包括建立在近球形基态以及有较大变形（可能包括三轴形变）的激发态之上的带,建立在同样的(g_9/2)₂轨道上的中子对和质子对的转动排列（RAL）带,具有奇自旋和偶自旋的 RAL 负宇称带以及偶偶核中ΔI=1的γ型振动带.直到1974年,一篇关于 Ge 和 Se 偶偶同位素的综述指出高于4⁺态的能级（例如见文献[1]的图1和2）,还知道得很少.除了在^70,72Ge 核中有异常低的0⁺激发态(最初是于1948年在范德毕尔特大学在⁷²Ge 中发现的)之外,对于这些核,理论上起先只限于按一些振动模型来处理.但是最近以来,关于这个区域的核涌现了大量的信息,表明它们具有许多引人注目的崭新的特征.对于0⁺激发态也获得了更为深入的认识.特别令人惊讶的是在重离子反应在束γ射线谱的研究中,我们发现了多重、独立、高集体性的带结构.本文将要介绍我们在关于^68,70,72Ge^[3-6],^70,72,74Se^[7-13]和^74,76,78,80Kr^[14-18]诸核的研究中发现大量的集体带结构(例如在我们关于⁶⁸Ge,⁷⁴Se 和⁷⁶Kr 能级的研究中发现至少有七种不同的带,见图1—3)的证据和理论解释.这种多重结构包括:1)建立在近球形态上的基态带和以0^+′态为带头的大形变态上的激发带的共存;2)以8⁺态为带头,被解释为建立在中子和（或者）质子的(g_9/2)₂准粒子组态上的 RAL 带和基态带的同时存在;3)中子和质子的 RAL 奇宇称带,来自于一个 g_9/2准粒子一个 P_1/2,P_3/2或者 f_5/2准粒子与核实的耦合;4)△I=1偶宇称带,它可很好地被认为是γ振动带;以及5)目前还不清楚其性质的其它带.     

激发带基带角动量差的微观分析

对激发带基带角动量差i(ω)所包含的各种成分进行了比较仔细的分析.指出一般地i(ω)=i_RAL(ω)+i_PR(ω)+i_SC(ω). 强调了偶偶核第一个回弯中超带的i(ω)绝不只是来自于转动排列i_RAL(ω). 并具体利用推转壳模型, 从微观角度就¹⁶⁴Er, ¹⁸⁸Hg, ¹⁵⁶Er三个典型核超带的i(ω)的不同成分作了定量估计. 指出对于大形变核, 除i_RAL起主要作用外, 对关联减弱的贡献i_PR也是不能忽略的. 对于像¹⁸⁸Hg这样的软核, 形状变化的贡献i_SC十分重要. 而对于¹⁵⁶Er这类过渡核, 对关联减弱和形状变化均起相当重要的作用.     

重偶偶核的α结团现象与集体激发的统一描述

本文建立了统一描述重偶偶核的四极集体运动、α结团和八极振动的代数模型U(6)×U(11), 给出了该模型的三种动力学对称性: SU(5)、SU(3)和SO(6). 计算了SU(5)极限下的能谱, 并与²¹⁸Ra核的实验数据进行了比较.     

偶偶变形核的集体激发能谱(Ⅰ)理论公式

本文从Bohr哈密顿量出发, 采用含有一定奇异性的、β可分离变数的集体位能, 转动动能项按sin 3γ展开, 并略去(sin⁴3γ)的高级小量后, 研究了对于轴对称偏离不大的偶偶变形核的能谱性质. 处理过程中不再应用绝热近似. 得到的集体激发谱具有振动-转动带的结构. 在一个振动-转动带中, 转动惯量和形变都不再是常数, 能级也与I(I+1)的规律有不同程度的偏离.     

相对论平均场框架下偶-偶核奇-偶核计算误差的系统研究

在相对论平均场理论框架下, 用NL-3和NL-Z两组相互作用参数研究了4个同位素链²⁸Ni,⁵⁴Xe,⁷⁸Pt,⁹⁴Pu的基态性质. 发现,在Hatree近似下奇A核结合能理论计算值与实验值的相对误差反而普遍比偶偶核小. 这说明用相对论平均场理论,即使不考虑矢量介子的空间分量,仍可以比较可靠地计算奇A核结合能.