涡旋电场中导体中上的电势

在似稳条件下，处于涡旋电场中导体上的电势差是导电体内无旋电场的线积分，不是合电场的线积分。     

变化磁场产生涡旋电场的一般形式

本语文中引入矢量电势以给出变化磁场产生涡旋电场的一般表达式以及二维情形中的形式，并用来对熟知的圆柱形磁场分布作了计算和讨论。     

轴向变化磁场中导体电势问题的讨论

应用类比法计算了截面为矩形的轴向变化磁场激发感生电场,并且讨论了处于这类感生电场中导体的电势问题.     

椭圆柱坐标下等值坐标带电导体柱的电势与电场分布

利用椭圆柱坐标求解共焦共轴带电导体双椭圆柱和双曲柱电势和电场的分布,并对一些特例作了讨论.     

带电导体椭球的电势和电荷分布

介绍用椭球坐标系求带电导体椭球所产生的电势和它上面电荷分布的方法,并讨论一些特殊情况.     

变化磁场中分段均匀电导率导体圆环上的无旋电场

处于变化磁场中，由电阻不同的两半环组成的导体圆环，其两半环连接处的龟势差问题可近似地作为两半环各自具有相同电动势及不同集中电阻的环形电路问题处理．这种近似的成立条件是：（１）导体圆环的电阻很大，自感作用可以忽略．（２）不考虑暂态过程．（３）环内磁通量变化频率很低，其影响可以略去．     

锥形导体尖端的电场特性

以圆锥形导体为例，从求拉普拉斯方程在边界条件下的解出发，给出锥形导体尖端附近的电场表达式，并对电场特性作出详细分析，从而揭示尖端放电现象的物理本质。     

关于地球电场,电荷和电势状况

本文根据国内外资料，讨论了地球电场、电荷和电势的状况．指出：地球与大气层间组成了一个球壳“电容器”，其电容为 １．６７Ｆ，地面带负电 ３．０ × １０５Ｃ，大气层带正电３．０×１０５Ｃ，以大气层为零电势的话，地面电势则为－ ５．０ × １０５Ｖ．地面平均场强为－ １２０Ｖ／ｍ．分析了地面与大气层间电势差稳定的原因，它们之间存在着复杂的电荷交换，但始终维持电荷分布的动态平衡．     

变化磁场产生涡旋电场的一般形式

本文中引入矢量电势以给出变化磁场产生涡旋电场的一般表达式以及二维情形中的形式．并用来对熟知的圆柱形磁场分布作了计算和讨论     

有导体存在时的唯一性定理的一种证明方法

提出一种用积分形式的高斯定理、环路定理（电场线的主要性质是它们的具体体现）和叠加原理来有有导体存在时的唯一性定理的方法。     

一类二维时变磁场激发涡旋电场的静电场类比计算

通过二维涡旋电场与二维静电场分布的比较，求解椭圆柱区域磁场随时间变化所激励的涡旋电场的场强转变为求解电场的势，从而使问题简化。     

导体壳内外的电场彼此独立的简易证明

本文提供了一种证明导体壳的内外电场彼此独立的简易方法.     

由接地导体限定的无限深槽内线电荷的电场

利用复数坐标系z上的施瓦茨-克利斯多菲变换和镜像法,计算由接地导体限定的无限深槽内线电荷电场中的电势分布和场强分布,给出电场线与等势线方程,并利用数学软件Matlab绘制出其电势分布三维图、电场线和等势线(面)图.     

偏心圆柱形电容器的电场

利用复数坐标系ｚ平面的分式线性变换，讨论了偏心圆柱形电容器内的电场分布，概括了平行圆柱形电极间电场分布的一般性结论。     

匀速运动的电偶极子的电场和磁场分布

本文通过对电偶极子电磁势的分析和相对论下电磁场在不同惯性系中的协变分布，计算了作匀速直线运动的电偶极子的电场和磁场的空间分布．     

导体表面电荷不均匀分布的数值计算

用积分法分析了被屏蔽导体表面的电荷分布,提出了一种具有特殊场域的求解电场 方法,为了求解在奇异点的积分,提出了一系列解析公式,可以避免复杂的数学处理,还分析了一个具体实例的临近效应,讨论了积分法的计算精度 。     

电场描绘实验中等位线平移畸变及消除方法的研究

通过分析电场描绘实验中等位线平移时产生畸变的原因,给出了消除等位线平移畸变的原理,并由此对平移装置和描绘方法进行了适当的改进,使之能够将模拟电场中的电位分布完整地平移到坐标纸上,消除等位线平移装置变形和描绘方法不尽完善所引起的等位线畸变和测量误差．     

电轴法在静电场中的应用

本文通过对静电场中电轴法的推导过程阐述电轴法在理论和实际中的应用.给出了确定电轴的方法.