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《大学物理》1984年11期刊登一文介绍了达维多夫对产生标符a 是否存在本征态问题的论证,结论是a 本征态|r>≡0。[1]我们要指出,这个结论虽然在粒子的量子力学中成立,但从更广的角度看是不严格的,其理由如下述.按照达维多夫的做法,设a 有本征态|r>,相应的本征值为r,即有 a |r>=r|r>(1)为了求|r>,用粒子数本征态完备集展开它,得(2) N=0利用公式 得递推关系(3)如果,r≠0,则由(3)得 相似文献
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在前文[1]中,我们利用正规乘积内积分法[2]对转动算符的如下表示(记|r>为坐标r的本征矢) R(R)=∫d3r|r>,则有利用… 相似文献
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激发纠缠相干态的统计性质 总被引:3,自引:0,他引:3
将玻色湮灭算符的逆算符作用在纠缠相干态的一个模上得到激发纠缠相干态.该量子态是玻色湮灭算符的偶次幂本征态;由于两个场模间的纠缠,在a模上增加光子不但可以使a模的平均光子数增加,也可以使b模的平均光子数发生变化;当a模上增加光子后,两个场模的亚泊松分布特性和Cauchy-Schwartz不等式的破坏都得到了增强,但模间反关联度反而减弱. 相似文献
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奇偶相干迭加态的振幅高次方压缩 总被引:1,自引:0,他引:1
本文引入了学子消灭算符四次方算符α^4新的正交归一本征态:奇偶相干态和奇偶相干迭加态,并研究了奇偶相干迭加态的振幅高次方压缩特性。 相似文献
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本文对一类光子消灭算符a^N的正交归一化本征态的迭加态的振幅K次方压缩特性进行研究,结果表明一类光子消灭算符a^N的正交归一化本征态的迭加态的振幅K次方压缩特性明显地区别于a^N的正交归一化本征态的振幅K次方压缩。无论N取奇数还是偶数迭加态均在振幅K(K=Nt或Nt/2)次方压缩, 相似文献
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运用有序算符内积分(IWOP)技术,构建了(x)2—p1和.(x)1—P2的共同本征态|η〉,并分析了该新纠缠表象的Schmidt分解形式.另外,我们还得到纠缠态|η>的共轭态|ξ〉,同时计算了它们的内积.最后我们给出了新双模压缩算符S2=μ∫d2η/π|μη〉〈η|的显式,并分析了其压缩特性. 相似文献
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本文在文献[1]的基础上研究了光子消灭算符高次幂αk(k≥3)的正交归一本征态的数学和量子统计性质,指出这些本征态均具有非经典效应,它们组成一个以非经典光场态作基矢的完备表象。在此之前,文献[1]讨论的k=3的情况只是我们所得普遍性结论的特例。
关键词: 相似文献
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无限深阱势的非线性谱生成代数与新型相干态 总被引:1,自引:0,他引:1
利用对称一维无限深阱势的哈密顿算符和自然算符构造出该势场的非线性谱生成代数,并在此基础上得到了一种新的非线性相干态.该相干态具有时间稳定性,既可以看成本征值为算符函数的降算符本征态,也可以看成广义极小测不准状态的转动态. 相似文献
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任意光场湮没算符高次幂的本征态都具有类似于奇偶相干态的内部奇偶结构.根据这一结果,对于单模光场,指出了怎么由aM本征态来产生a2M的本征态. 相似文献
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用纯相干态密度矩阵导出有关δ-函数算符形式的若干公式,并给出其在算符正规排序及构造产生算符本征态中的应用可能性。 相似文献
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利用有序算符乘积内的积分技术(IWOP),建立了一种称之为相干纠缠态的两粒子体系的新表象,研究了这种新表象的性质,从理论上探讨了这种相干纠缠态的产生方法.结果表明:本文建立的这种p1-p2与a1+a2的共同本征态|p,β,既具有相干态的特性,又体现了纠缠态的特征,具有超完备性,完全可以作为一个表象使用. 物理上可以用光分束器来实现|p,β>,让分束器的两个输入端分别输入理想单模压缩态|p=0>2=exp[1-2a+22]|0>2和真空态|0>1,再经过对激光场一定的调制作用即可得到|p,β>态. 相似文献
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本文研究光子湮没算符高次幂αk(k≥3)的k个正交归一本征态的压缩性质,发现当k为偶数时,这些本征态均可有振幅N次方(k=2N)压缩存在。
关键词: 相似文献
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双参数形变谐振子湮没算符高次幂本征态的反聚束效应 总被引:1,自引:0,他引:1
研究了双参数形变谐振子湮没算符高次幂(akqs,k≥3)本征态的反聚束效应,并就k=3的情况运用数值计算方法研究了双参数形变对该效应的影响.结果表明,在双参数形变相干态中谐振子强度x=|α|2的若干取值区间内,akqs的本征态均可呈现反聚束效应,并且明显地受到qs形变参数的影响. 相似文献
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第三部分少见的、灵活性大的和难度大的题目 (I)少见类型 所谓少见,我们指的是一般考生平常很少遇到的题目类型。 例9,一个质量为m的粒子在对数势 中运动。试证明 a)所有本征态具有相同的平均平方速度。求出这个平均平方速度。 b)任二能级间的间隔与质量m无关。 证明 a)速度算符v为根据Virial定理:将V(r)表达式代入上式,得到由此式可见所有本征态具有相同的平均平方速度,都等于c/m。 6)粒子的哈密顿算符为相应任一能量本征态ψi的能量本征值Ei为对于任意二能级Ek、El,我们有即任意二能级间隔Ek-Ei与m无关。 [简评]本例用通常解Schroding… 相似文献