量子色动力学求和规则和矢胶怪球

计算了J~(PC)=1~(-1) 三胶子流的两点函数并推导出其量子色动力学求和规则;在零宽度近似下,得到了矢胶怪球1~(- )的质量mv=1.9GeV,这与格点规范计算结果比较接近。     

gρππ与有限温度有限宽度有限能量求和规则

基于量子色动力学有限能量求和规则,分别在零温和有限温度情形下研究了介子有限宽度对于ρππ耦合常数的影响.计算结果发现不仅在温度T=0和T≠0时,ρ介子的有限宽度对于gρππ有显著影响,而且当温度接近手征对称性恢复的临界温度时,π-介子的有限宽度对于gρππ(Q2,T,Γρ,Γπ)亦有重大影响.     

γγ*→π0跃迁的形状因子对共振态谱有限宽度的依赖性

基于量子色动力学（QCD）定域光锥求和规则，用ρ-ω介子共振态有限宽度近似取代了通常的零宽度近似，采用对偶解析延拓（ACD）方法，在色散关系中取N阶多项式为权重函数来清除或削弱共振谱和量子色动力学中不可靠区域的积分的影响，通过分析计算得到了γγ^＊→π0形状因子Fγγ^＊→π0（0，Q^2）的解析式及其数值结果．结果表明由零宽度和有限宽度的共振谱形式得到的形状因子大致相同，且与实验数据符合，说明Fγγ^＊→π0（0，Q^2）对共振态谱宽度的大小仅有较弱的依赖性，并验证了π介子光锥波函数渐近形式的正确性．     

Laplace与有限能量两种求和规则在奇异重子Σ中的应用

采用Laplace求和规则与有限能量求和规则研究了8重态奇异重子Σ的基态与激发态的质量与衰变宽度.所有被考虑的重子能态的谱函数均采用Breit-Wigner有限宽度的形式.两种方法即两种求和规则交替使用与仅采用有限能量求和规则(FESR)所得到的理论预言是一致的,且与实验数据符合.与谱函数的零宽度近似相比,结果有一定的改善.这不仅说明了谱函数有限宽度在实际计算中的作用,而且由此发展的两种应用求和规则的方法都可以用来自洽地计算强子的基态与激发态的性质.     

介子中的胶子自由度

在假定有质量的组分胶子是介子的构成子之一的基础上, 根据 Ｌｏｒｅｎｔｚ 群与 Ｓ Ｕ（ Ｎｃ） 色群的分析,构造了基态 Ｊ Ｐ＝ １－ 介子的波函数, 分析了基态１－ 介子中 ρ±、κ±、ρ０ 、ω和 ф介子的磁矩与自旋结构（即夸克、反夸克与组分胶子对介子自旋的贡献）．得到了关于 ρ±、κ± 介子的磁矩和自旋朗德因子ｇｓ 的限制条件以及关于基态１－ 介子各组成子（夸克、反夸克或组分胶子）所携带的介子自旋的份额ｒ 的限制条件, 并发现胶子对介子自旋的贡献一般是不可忽略的     

质子自旋结构函数的QCD求和规则

利用ＱＣＤ求和规则，在忽略奇异海夸克效应近似下，计算了核子同位旋标量轴矢流耦合常数．在极化函数的非微扰部分，本文计算了的三胶子凝聚修正．在ＱＣＤ修正的组合夸克模型中，分析了质子的自旋结构函数，并得到Ｓ夸克对的贡献．     

奇异重子(A)0和Ξ与改进的有限能量求和规则

为了统一地采用谱函数的有限宽度描述,以同样的方式同时处理重子的基态与激发态,本文推广了Singh等提出的奇异重子的有限能量求和规则,得到能确定10个待求参数的完备方程组,即10个有限能量求和规则,并用数值方法得到奇异重子基态、第一和第二激发态的质量与衰变宽度.所得结果在求和规则误差范围内与实验值相符,并为统一处理强子基态与激发态的质量与宽度提供了一种新方法.     

J/ψ→π+π-π0 衰变中的A值分布

考察了J/ψ→π+π-π0衰变中的A值分布, 所定义的A值是一个由末态π介子动量构成的一个无量纲的量A=(Pπ-xPπ+y-Pπ-xPπ+y)/P+πP-π,其中Ph、Phx与Phy分别表示强子h的动量的大小、该动量沿X轴与Y轴方向的分量.这里J/ψ是由e+e-碰撞产生的, 而e+的动量方向被取为Z轴正向.如果实验上能够证实A的事例平均值〈A〉不等于零,则存在CP(由电荷共轭变换与空间反演变换构成的联合变换)或者T(时间反演变换)破坏.通过筛选到的748个事例,测得〈A〉=0.010 39±0.014 61±0.015 2.进而,对于深入研究所需的数据样本大小和可能达到的观测水平作了数值估算.     

ηc→γl+l-衰变研究

在有效场理论和几种不同矢量介子主导(vector meson dominance,VMD)模型的基础上,考虑介子波函数尺寸效应,引入量子色动力学(quantum chromodynamics,QCD)因子,研究了η_c→γl⁺l^-的单达利兹衰变;计算了η_c衰变到γl⁺l^-(l=e,μ)与双光子的相对衰变宽度,给出了相对微分衰变宽度随轻子对l⁺l^-的不变质量谱的分布,并估计了区分不同模型需要的η_c、Jψ、ψ(3686)、h_c和B介子事例数。     

KH（X1Σ+,v=0-3）与H2之间的振动碰撞能量转移（英文）

利用积分时间分辨荧光方法研究了KH(X1Σ+,v=0-3)与H2之间的振动碰撞能量转移。在K-H2混合样品池中,脉冲激光(泵浦激光)双光子激发K原子至6S态,K(6S)与H2反应生成KH(X1Σ+,v=0-3)分子,利用另一脉冲激光(检测激光)激发X1Σ+至A1Σ+态,通过测量0-100μs延迟时间内各振动态的时间分辨激光感生荧光光谱(LIF)强度,通过速率方程分析和谱线轮廓积分方法,得到了KH(X1Σ+,v=0-3)与H2之间的振动能级转移速率系数分别为(2.1±0.4)×1013cm3.s1for v=1→v=0,(6.5±1.2)×1013cm3.s1for v=2→v=1和(8.9±1.6)×1013cm3.s1v=3→v=2.同时得到扩散系数为(1.3±0.2)×104s1.     

具MVBV条件的一类三角级数的渐进和

研究了一类三角级数在系数单调性条件减弱下的渐进和表示，并建立相关系数以满足MVBV条件的一类三角级数的渐进和表示定理，所得结论推广了相关文献中的结果．     

独立同分布随机变盆部分和过程的滞后增最有多小

关于滞后增量有多大问题,已经有不少文章讨论过,但关于滞后增量有多小的问题尚无结果,我们在文章〔1〕中讨论了Wiener过程滞后增量有多小的问题,本文继续讨论了独立同分布随机变量部分和过程滞后增量有多小的问题.     

独立不同分布随机变盆序列的部分和的增量有多小

关于独立同分布随机变量部分和的增量有多小问题，目前已有了著名的结果.本文通过与独立同分布情形时完全不同的途径，讨论了独立不同分布情形时相应的问题.在矩母函数存在的条件下，获得了与同分布情形相近的结论.     

OYZ不等式的初等证明

设Euclid空间n元点集,及其度量和所构成的单形的外接球半径分别为R_1,R_2,R.我们用完全初等的方法证明了OYZ不等式:R~2≤R_1~2+R_2~2.     

关于F-正则性的注记

引进－环的Ｆ－正则根，具体讨论ｆ－正则性，得到了ｆ－正则－环的几个特征刻划以及结构定理，推广了Ｆ－正则－环的相应结果．举出ｖｏｎＮｅｕｍａｎｎ（弱、Ｆ－、ｆ－）正则的－环，而不是结合环的实例，并阐明上述几种正则性的区别．     

随机和的泊松收敛定理

设{X_(ni)}是i,i,d的非负整值随机变量组列,{N_n}是非负整值随机变量序列,且与{X_(ni)}独立,本文借助Stein-Chen方法,证明了sum from i=1 to Na(X_(ni))的极限分布是泊松分布,并对此结果作了适当的推广