在J/ψ衰变过程J/ψ→ρρπ中寻找1－+奇特态

利用推广的矩分析和双态耦合处理方法,给出了双态耦合情况下J/ψ衰变过程J/ψ→ρρπ的矩表达式,为在J/ψ衰变过程中寻找并确定1^－+奇特态的性质提供了一种可能的途径.     

关于J/ψ→Gb+γ和J/ψ→e+ē过程

基于J/ψ辐射产生胶球态Gb和湮没为e+ē对两过程的中间态和末态都不涉及任何夸克强子而只与强作用的真空性质密切相关这一特性，从另一种角度讨论了这两个过程.利用高能强作用软过程中修改后的pomeron场论模型和相关的最大非微扰强作用反应假定，并考虑到轻的和重的组分夸克在结构上的差异而在模型参数中作出相应的变更后，提出了这两个过程的另一种物理机制，计算了它们的衰变宽度，定出了胶球态与非微扰胶子间的耦合数值，并就此进行了简单的讨论. 关键词： J/ψ衰变 pomeron 非微扰     

J/ψ强子衰变和1－+奇特态

本文从推广的矩分析出发,给出了在J/ψ强子衰变过程中区分1^－+奇特态和1⁺⁺普通介子的若干关系式.     

BEPC上的J/ψ物理和推广的矩分析

北京正负电子对撞机(BEPC)和北京谱仪(BES)至1990年8月份已获取3×10⁶J/ψ事例并作了初步分析,预计1991年将可得到1—2×10⁷J/ψ事例.本文评述了J/ψ衰变中可能出现的新强子态,以及用推广的矩分析讨论了如何确定这些新强子态的自旋-宇称.     

双辐射衰变J/ψ→γγV的角分布和推广的矩分析

本文讨论了J/ψ双辐射衰过程J/ψ→γ+X,X→γ+V,V→2P(或3P).对于具有不同自旋-宇称J^P的中间态X,给出了相应的角分布螺旋度形式以及由推广的矩分析方法得到的各种矩的表达式.这些公式对于确定中间态X的自旋是有帮助的.     

J/ψ三级二体衰变过程中产生的玻色共振态的研究

利用推广的矩分析方法讨论了J/ψ的三级二体衰变过程,J/ψ→V+X,X→P1+Y,Y→P2+P3.除非常特殊的情形外,玻色共振态X的自旋,宇称以及螺旋度振幅之比的值可以通过测量相应的矩而确定.     

用于ψ′→γ′χcJ→γ′γJ/ψ过程中多极分析的产生子

为了实验研究粲偶素ψ′级联衰变过程ψ′→γ′χcJ→γ′γJ/ψ,一个用于正确描述全部末态角分布的产生子是必要的.可以通过分析角分布的关联来确定这一过程的多极展开参数(或者等效的螺旋度振幅),而从中可以知道高阶电磁多极矩和相对论修正的贡献,同时可以检验ψ′是不是ψ(2S)和ψ(1D)的混合.介绍了一个能完全描述这一过程的角分布的产生子,同时讨论了测量多极参数的测量方法.这些都可以被用在BESⅢ或者CLEOc的分析当中.     

ψ辐射衰变的角分布

J/ψ和ψ′粒子辐射衰变到介子的过程是寻找胶球,混杂态,抽取gg-qq耦合的极佳场所.北京正负电子对撞机(BEPC)已经积累了大量的J/ψ和ψ′事例,即将改进升级的BEPC及美国的CLEO-c还将获取更多的事例.这里首先利用协变张量方法提供了该类过程的角分布公式,然后利用螺旋度方法给出了ψ辐射衰变到两个赝标介子的角分布公式,以此为例讨论了螺旋度方法和协变张量方法的关系.     

由ψ(2S)→π+π－J/ψ道测量J/ψ轻子道衰变分支比

利用北京谱仪(BES)上取得的ψ(2S)数据,对ψ(2S)→π⁺π^－J/ψ,J/ψ→1⁺1^－和J/ψ→任意末态两个过程进行了细致的研究,得到J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→e⁺e^－)=(5.90±0.07±0.16)%和B(J/ψ→μ⁺μ^－)=(5.96±0.08±0.16)%,由此给出Be/Bμ的值为0.990±0.018±0.024.假定Be=Bμ,J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→1⁺1^－)=(5.93±0.05±0.16)%.上述结果可用来估计强相互作用耦合常数αs和QCD减除参数∧.     

关于J/ψ→Gb+γ和J/ψ→e+(-e)过程

基于J/ψ辐射产生胶球态Gb和湮没为e-e对两过程的中间态和末态都不涉及任何夸克强子而只与强作用的真空性质密切相关这一特性,从另一种角度讨论了这两个过程.利用高能强作用软过程中修改后的pomeron场论模型和相关的最大非微扰强作用反应假定,并考虑到轻的和重的组分夸克在结构上的差异而在模型参数中作出相应的变更后,提出了这两个过程的另一种物理机制,计算了它们的衰变宽度,定出了胶球态与非微扰胶子间的耦合数值,并就此进行了简单的讨论.     

用于ψ＇→γ＇xcJ→γ＇γJ/ψ过程中多极分析的产生子

为了实验研究粲偶素ψ＇级联衰变过程ψ＇→γ＇xcJ→γ＇γJ/ψ,一个用于正确描述全部末态角分布的产生子是必要的．可以通过分析角分布的关联来确定这一过程的多极展开参数（或者等效的螺旋度振幅），而从中可以知道高阶电磁多极矩和相对论修正的贡献，同时可以检验ψ＇是不是ψ＇（2S）和ψ＇（1D）的混合．介绍了一个能完全描述这一过程的角分布的产生子，同时讨论了测量多极参数的测量方法．这些都可以被用在BESⅢ或者CLEOc的分析当中．     

J/ψ辐射衰变过程中产生的ξ(2230)的研究

用推广的矩分析方法研究了过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X, X→pp, 得到了该过程的矩的表达式, 并用于确定衰变到pp的共振态X的自旋; 还给出了用矩关系式表示的过程的螺旋度振幅比.     

J/ψ强子衰变产生的θ(1720)宽共振峰的研究

用推广的矩分析法对J/ψ强子衰变产生的θ(1720)宽共振峰的结构进行了研究.对于J/ψ→ωθ(1720)过程,由于f'₂(1525)的产生率极低,可不必考虑f'₂(1525)的混入.而对于J/ψ→φθ(1720)过程,由于f'₂(1525)有相当的产生率,所以要考虑f'₂(1525)的影响.对这两种过程,加上J/ψ辐射衰变产生θ(1720)过程的研究,将会对θ(1720)共振峰的结构有更好的了解.     

在BEPC/BES上寻找同位旋标量1－+奇特态

在单态和多态耦合两种情况下,讨论了在BEPC/BES(北京正负电子对撞机/北京谱仪)上,通过J/ψ衰变过程J/ψ→V+X,X→a₂+π寻找同位旋标量1^－+奇特态的可能性.结果表明,对于J/ψ的辐射衰变过程和强子衰变过程,这种可能性都是存在的.     

J/ψ衰变到重子、反重子对中SU(3)对称性破坏的研究

利用粒子数据手册(PDG2004)公布的J/ψ衰变到重子、反重子对(BB)各个衰变道分支比的平均值, 对重子八重态的SU(3)对称性重新做了分析. 研究了J/ψ→BB中电磁相互作用和强相互作用的干涉. 得到了在J/ψ→BB中SU(3)单态、电磁 相互作用和SU(3)破坏各个因素所占的大小.     

关于J/ψ辐射衰变产生胶球态的另一种机制

基于粲夸克偶素J/ψ质量大而寿命长的特征的物理内涵和对胶球态产生条件的理解,提出了J/ψ→Gb+γ过程产生胶球态的另一种机制,即认为胶球态Gb来自J/ψ中的组分粲夸克对c_con.(c_con.)分别转变为流粲夸克对c_{cur.(ccur.)时所发射的色八重态胶团对的融合,而余下的流粲夸克对再湮没为光子γ.通过用此模型的计算,讨论了ΓJ/ψ→Gb+γ与有关参数值的关系,并与J/ψ辐射衰变中通过两个末态胶子的强子化产生胶球的机制作出了对比.}     

由ψ（2S）→π~＋π~－J／ψ道测量J／ψ轻子道衰变分支比

利用北京谱仪（ＢＥＳ）上取得的ψ（２Ｓ）数据，对ψ（２Ｓ）→π＋π－Ｊ／ψ，Ｊ／ψ→１＋１－和Ｊ／ψ→任意末态两个过程进行了细致的研究，得到Ｊ／ψ的轻子道衰变分支比为Ｂ（Ｊ／ψ→ｅ＋ｅ－）＝（５．９０±０．０７±０．１６）％和Ｂ（Ｊ／ψ→μ＋μ－）＝（５．９６±０．０８±０．１６）％，由此给出Ｂｅ／Ｂμ的值为０．９９０±０．０１８±０．０２４．假定Ｂｅ＝Ｂμ，Ｊ／ψ的轻子道衰变分支比为Ｂ（Ｊ／ψ→１＋１－）＝（５．９３±０．０５±０．１６）％．上述结果可用来估计强相互作用耦合常数αｓ和ＱＣＤ减除参数∧．     

J／ψ与ψ（2S）的轴矢—赝标介子衰变研究

北京谱仪合作组研究了粲夸克偶素J／ψ与ψ(2S)的末态为轴矢介子与赝标介子组合的准二体衰变,观察到若干与朴素理论预期明显分歧的异常表现,这些结果引起了国际理论界的兴趣,目前尚无令人信服的解释。     

过程J/ψ→p+X,X→Δ+π产生重子共振态X的研究

利用螺旋度角分布分析和推广的矩分析方法,讨论了J?ψ衰变过程J/ψ→p+X,X→Δ+π,其中p和Δ分别是反质子和自旋–宇称为(3/2)⁺的Δ重子,给出了相应于自旋–宇称为(1/2)^±,(3/2)^±和(5/2)^±的重子共振态(包括混杂重子态)X的角分布和矩表达式.它们可以用来确定重子共振态X的自旋.     

北京谱仪上的J/ψ物理

利用BES上取得的9.0×10⁶ J/ψ数据,进行了系统的J/物理分析.证实了ξ(2230)的存在,并首次发现ξ(2230)的非奇异衰变模式.测量了f₀(980)、f₂(1270)的共振参数和极化.对J/ψ→K⁺K^－过程短分析的结果表明f_J(1710)是含有0⁺⁺和2⁺⁺两个态的宽结构.采用分波法测定了η(1440)、f₀(1500)的自旋宇称,得到它们的主要衰变模式.