不同屈服准则下的强化规律表示法

<正> 1.不同屈服准则下等向强化规律设在单向拉伸时的屈服应力σ随塑性应变(?)~p 变化时的强化规律表示为σ=σ_(?)+H((?)~p),H(0)=0 (1)在线性强化时可表示为     

自治动力系统周期解的存在性

本文利用弧长法,将给定的自治动力系统化为以弧长为参变量的二阶常微分方程组,同时将周期解存在的条件X（O）＝X（l)转换为相应的边界条件：X（0）＝X0,X（l)=X0,其中X0为某个给定区域内的任意一点。这样,原来问题转化为一个二阶常数方程组的边值问题。再由二阶常微分方程组解的存在性的定理,可以将动力系统中周期解的存在性化归为判断一个关于X0,l的不等式是否有解的问题。为了说明此结论的合理性,本文提出给出一个例子。     

ELASTOSTATIC SOLUTOINS FOR SEMI-INFINITE ORTHOTROPIC CANT1LEVERED STRIPS

The elastostatic solutions of semi-infinite orthotropic cantilevered strips with traction free edges and loading at infinity are governed by the differential equationφ,_(?)+(2+δ_0)φ,_(?)+φ,_(?)=0 withδ_0>-4 .Based on the work of [10] forδ_0>0 case,.this paper completes the case δ=0 for (?)sotropic materials and the case 0>δ_0>-4 for orthotropic materials.The solutions of the above problems have important application in the properly formulated boundary conditions of plate theories for prescribed displacement edge data.     

两类含二次和三次非线性项受迫振动系统产生浑沌的必要条件

1.引言方法是用于确定受小摄动可积系统产生浑沌必要条件的理论方法,已被分别应用于含二次或三次非线性项受迫振动系统.本文用方法研究同时含二次和三次非线性项受迫振动系统(?)+k(?)+Ax+Bx~2+Cx~3=Fcosωt (B,C≠0)产生浑沌的必要条件.因方法仅适用于相应可积系统含鞍点及同宿轨道(或异宿环)的情形,     

On the problem of preventing blowing-up and quenching for semilinear heat equation

In this paper,the global existence of solutions to the IVP=Δu+g(t)f(u) (t>0),u|_(t=0)=u_0(x)and the (?)PVPu_t=Δu-g(t,x)f(u)(t>0,x∈Ω),u|_(t-0)=u|_(?)(?)is investigated. As has been done in [6]the (?)duction of factor g(t) or g(t.x) innonlinear term is to prevent(?) occurrance of blowing-up or quenching of solutions.It isshown in this paper that most of the restrictions on f,g and u_0 in the theorems of[6] maybe cancelled or relaxed,that the smallness of g is required only for t large,and thatunder certain conditions controlling initial state can avoid blowing-up.     

热塑剪切带后期演变的准定常近似

1.基本方程式的讨论描写热塑剪切变形的近似模型方程组为其中τ和γ分别是剪应力和剪应变,θ是温度,ρ是密度,C_v是比热,γ是导热系数,t和y分别是时间和空间坐标.一般形式的本构关系为τ=τ(γ,γ,θ)(2) 如果在变形中,没有热量流出试样,则方程组(1—2)就存在一个沿y轴均匀分布,但随时间变化的解:     

On the existence of periodic solutions for nonlinear system with multiple delays

IntroductionInthispaper,westudyT_periodicsolutionsofthefollowingnonlinearsystemwithmultipledelays x(t) =f(t,x(t) ,x(t-τ1(t) ) ,… ,x(t -τm(t) ) ) ,(1 )wherex(t) ∈C(R ,R) ,fiscontinuous,f(t+T ,·) =f(t,·) ,τi(t) (i=1 ,2 ,… ,m)arecontinuousperiodicfunctionsofperiodT .AlemmaisintroducedfordiscussingtheexistenceofT_periodicsolutionofsystem (1 ) .LetXbeaBanachSpace ,considerthefollowingoperatorequation :Lx =λNx　　 (λ∈ [0 ,1 ] ) ,whereL :DomL∩X→Xisalinearoperator,λ∈ [0 ,1 ]isapa…     

广义惯性力的广义非惯性势

相对于惯性系,非惯性系Oxyz 坐标原点O 的加速度和Oxyz 的转动角速度分别α_θ和ω,α_θ=α_θ(t)和ω=ω(t)均为时间t 的巳知函数而与其它因素无关,则对于在Oxyz 中运动的由N 个质点P_i(i=1,     

广义惯性力的广义非惯性势

<正> 相对于惯性系,非惯性系Oxyz 坐标原点O 的加速度和Oxyz 的转动角速度分别α_θ和ω,α_θ=α_θ(t)和ω=ω(t)均为时间t 的巳知函数而与其它因素无关,则对于在Oxyz 中运动的由N 个质点P_i(i=1,     

A CLASS OF ALTERNATING GROUP METHOD OF BURGERS' EQUATION

IntroductionWeconsiderthefollowingnonlinearBurgers’equation : u t u u x=ε 2 u x2 ,　　 0 0 ,( 1 )withtheinitialandtheboundaryconditions　　　　　u(x,0 ) =f(x) ,　　 0 相似文献   

弹性力学方程组一般解的代数理论

弹性力学方程组一般解的研究已有悠久的历史,众所周知平面应力满足■其中δ_x、δ_y与τ_(xy)表示应力，△=■+ ...     

SINGULARLY PERTURBED BOUNDARY VALUE PROBLEMS FOR SEMI-LINEAR RETARDED DIFFERENTIAL EQUATIONS WITH NONLINEAR BOUNDARY CONDITIONS

IntroductionInthispaper,westudiedakindofboundaryvalueproblems (BVPs)forsemi_linearretardeddifferentialequationwithnonlinearboundarycondition :　　　　εx″(t) =f(t,x(t) ,x(t-ε) ,ε) ,　　t∈(0 ,1 ) ,(1 )　　　　x(t) =φ(t,ε) ,　t∈[-ε0 ,0 ] ,h(x(1 ) ,x′(1 ) ,ε) =A(ε) ,(2 )whereε>0isasmallparameterandε0 isasufficientlysmallpositiveconstant.ThereweremanyresultsofstudyingonsingularlyperturbedboundaryvalueproblemforretardeddifferentialequationinRefs.[1～5] .Butthosestudiespossessedanesse…     

变质量非完整系统的Kane方程及其应用

<正> 在分析动力学的应用研究中,Kane提出了用以建立一阶线性非完整系统不含乘子的封闭动力学方程的新方法.陈滨从d'Alembert-Lagrange 原理出发对这一方程加以证明并导出一阶非线性非完整系统相应的动力学方程.本文把Kane 的思想推广到变质量系统,并举一例说明其应用.1.变质量非完整系统的Kane 方程设变质量系统由N 个质点组成,在t 瞬时,质点P_(?)的质量为m_i(i=1,2,…,N);在(?)+dt 瞬时,从     

Difference scheme and numerical simulation based on mixed finite element method for natural convection problem

ntroductionLetΩ R2 beaboundeddomain .Weconsiderthefollowingnon_stationarynaturalconvectionproblem :Problem (Ⅰ )　Findu =(u1,u2 ) ,p ,andTsuchthat,foranyt1>0 ,ut- μΔu +(u· )u + p=λjT　　 ((x ,y ,t) ∈Ω× (0 ,t1) ) ,divu =0　　　　　　　　　 ((x ,y,t) ∈Ω× (0 ,t1) ) ,Tt-ΔT +λu· T =0　　 ((x,y,t) ∈Ω× (0 ,t1) ) ,u =0 ,T =0　　　　　　 ((x,y,t)∈ Ω× (0 ,t1) ) ,u(x ,y ,0 ) =0 ,　T(x,y,0 ) =f(x,y)　　 ((x,y) ∈Ω) ,whereuisthefluidvelocityvectorfield ,pthepressurefield ,Tthet…     

重根特征向量导数计算的完备模态法

1 引言特征向量导数是结构动力优化分析和控制系统设计过程中很重要的参数;近些年来,在模型修正以及结构参数识别与诊断中也往往需要特征向量导数的信息:另外,特征向量导数还是“灵敏度分析”的一个重要部分.目前计算特征向量导数的部分方法有Fox(含改进Fox 法)、Nelson 法(含改进Nelson 法)、模态法和扰动迭代法.众所周知,求解特征向量导数的“支配方程”(K-λ_iM)(?)_(i,j)=(λ_iM_(?)+λ_(i,j)M-K_(?))(?)_i=g_i (1)的系数阵为亏秩阵;对于单根为亏秩1;对于m 重根就亏秩m.Fox 法和改进Fox 法是利用     

对称三对角矩阵的两个FORTRAN程序

在工程力学等许多学科领域里,常会遇到如下两个线代数计算问题: 问题1 解线代数方程组 Cx=d (1) 其中C为对称三对角矩阵     

变厚度圆柱壳的轴对称弯曲问题

本文详细地研究了厚度h=h_0ξ~的圆柱壳的轴对称弯曲问题.文中通过引入一个位移函数H(ξ),将该问题的方程组化成一个关于H(ξ)的6阶常微分方程,用广义超几何函数给出问题的精确解.     

第五届全国周培源大学生力学竞赛材料力学试题解答

答1.(1)二,一(2西+3)、a424EI4(丰)气(2)叨,=Zqa3EI(个)答2.i)求二(0)由占(8)= 占。一占1_,_01十—口.得 T2二R若占(0)M题3图二(0)=2介R:l‘1+占2一占:“」(3)转角0。(图b)。︸、2)求沪据。。=8刀丁22G尸一_、.1尸__,1·(生i一了2)dz+二二11·户召。工dx=Jo’乃IJ0有a(T1一几)4h(J)2一1.!..esJ}M2二二(‘飞+占2一占1_—日)l占(0)ROdo=上2G 一一 K d2l M‘l一---一---~~---~-一d口 _。f_O,一01_、SG介‘娜戈。‘朴二不一”)题3图及、一关d磷- ZMZISG7TZR孟关”/_占,一占1_\1 61+—日l\7T/d0凡一爪 n MZI4c二几言(占2一占i)__…     

固定边矩形弹性薄板卡门大挠度与大振幅方程组的逼近解

1.大挠度问题图1所示的固定边矩形弹性薄板,其大挠度问题由下列卡门方程组定义:按文献考虑以下边界条件:当x=0及x=a 时:W=0(无挠度);((?)W)/((?)x)=0(无转角) (4)((?)~3φ)/((?)x~3) (2 μ)((?)~3φ)/((?)x(?)y~2)=0 (沿板边无法向位移) (5)((?)~2φ)/((?)x(?)y)=0 (没有阻止沿板边切向位移的力) (6)当y=0及y=b 时也有相同意义的边界条件如下:     

非线性动力学方程的一种级数解

本文针对n维未知向量v的一阶微分议程v=Hv f(v,t)进行求解,其中Hv和f(v,t)分别是右端项的线性剂次部分和非线性部分,首先,将非线性部分f(v,t)在所论时刻tk处展成t-tk=τ的泰勒级数,并通过求原函数的方法直接给出每一项的积分,从而获得了待求微分方程在级数形式下的闭合争,它的具有不同精度的各次静似解可表示成τ的分段解析函数,便于研究非线性动力学行为与其物理参数的依赖关系。本文还用算例验证了各次近似解之间的数值关系,并和解析解等作了比较。