二氧化硅分子配分函数的研究

在低温20K到高温6000K温度范围内,计算了¹⁶O²⁸Si¹⁶O分子稳定结构的的总配分函数.其中,转动配分函数考虑了离心扭曲修正,振动配分函数采用谐振子近似.把20—6000K的温度范围划分为五区间段,计算的总配分函数在这五个温度区间分别被拟合到一个温度T的四阶多项式,从而在每个区间均得到五个拟合系数.由这些拟合系数就可以快速、准确地获得分子在所研究温度范围内任意温度的总的配分函数. 关键词： 总配分函数 二氧化硅分子 转动配分函数 振动配分函数     

20～6000 K温度范围内二氧化碳配分函数的计算

在20～6000 K温度范围内,通过乘积近似计算了二氧化碳及其同位素的总的配分函数.其中振动配分函数用谐振子近似,转动配分函数考虑了离心扭曲修正.20～6000 K温度范围被划分为五个小区间.在每一个小区间,计算的总的配分函数被拟合到一个温度T的四阶或五阶多项式,从而获得五个或六个拟合系数.通过这些拟合系数可以快速准确的获得分子在所研究温度范围内任意温度下的总配分函数.     

关于氢的转动配分函数

对汪志诚先生所编热统教材中氢的转动配分函数Ｚｒ１＝３／４Ｚｒｌｎ＋１／４Ｚ＾ｒｌｐ一式提出异议。     

自由基SiH_2分子配分函数的计算

利用Gaussian03程序包,在B3P86/cc-PV5Z水平上对自由基SiH_2分子基态X~1A_1几何结构进行优化计算,得到其平衡几何结构、谐振频率和转动常数等性质参数;采用乘积近似法计算了自由基SiH_2分子基态X~1A_1从低温20 K到高温6000 K温度范围内的总配分函数.其中,转动配分函数采用WATSON的刚性转子模型,振动配分函数采用谐振子近似.然后我们把20～6000 K的温度范围划分为五个区间段,计算的总配分函数在这五个温度区间分别被拟合到一个温度T的四阶多项式,从而在每个区间均得到五个拟合系数.由这些拟合系数就可以快速、准确的获得该分子在所研究温度范围内任意温度的总的配分函数.     

氢的转动配分函数及其热力学性质

当正氢和仲氢处于完全平衡态时,分子的转动配分函数为Z^rn=3/4Zo^r 1/4Zp^n;当氢气为正氢和仲氢的非平衡混合物时,分子的转动配分函数为Z湿^rn=(Zu^n)^N/N/o(Zp^r)^N/N/p,因实际的氢气在长时间内处于室温下的平衡态,当温度改变而成为非平衡混合物时,No/N≈3/4,Np/N≈`/4,因此,Z湿^rn=(Zo^r)^3/4(Zp^r)^1/4,由此求得的热容量与实验结果非常接近．     

配分函数中的指数因子βεi的数值可正可负

论证了配分函数中的指数因子βεi的数值可正可负.     

自由粒子配分函数的zeta函数正规化处理

zeta函数正规化技术在现代物理中有着重要应用.本文探讨其在大学物理中的应用,即采用zeta函数正规化处理自由粒子的配分函数,并导出相应的热力学量.考虑粒子被囚禁在体积有限的立方容器中,给出了热力学量在有限体积下的一级修正.     

烟道气体SO2同位素分子配分函数模拟计算

利用Gaussian03程序包,在B3P86/cc-PV5Z水平上对烟道气体SO₂同位素分子进行优化计算,得到平衡几何结构、谐振频率和转动常数等物理性质参数;采用乘积近似法构建两种分子的配分函数模型,其中,转动配分函数采用WATSON的刚性转子模型,振动配分函数采用谐振子近似.模拟计算两种分子70~6 000 K温度范围内的总配分函数,并将70~3 000 K的数据与数据库比较,发现两者符合的较好,且随着温度升高,相对偏差逐渐增大,但差值都小于4%;相对偏差与温度可以近似看成-条直线,通过对相对偏差进行线性拟合,进而修正高温区(3 000~6 000 K)的计算,用-个温度T的多项表达式对高温区修正了的配分函数进行拟合,获得五个拟合系数,可以快速地获得高温区任意温度的配分函数,从而给出在高温下较为准确的分子配分函数.     

量子巨配分函数的洽当导出

巨配分函数是平衡态统计物理教学的难点问题.目前的教材在量子统计中,先引入这个函数的自然对数,然后根据它表示的热力学量来说明其正确性,这在逻辑上是不顺畅的.本文从T-μ-V系统的平均能量、平均粒子数和广义力的定义,用凑全微分法和不定积分法分别导出了量子巨配分函数,还对选择具有物理意义的自变参量进行了讨论.     

流体的塔阱状态方程及其对迁移性质的推算

流体的塔阱状态方程及其对迁移性质的推算曾向东，严家（哈尔滨工业大学能源科学与工程学院哈尔滨１５０００６）牛文科，韩立中（哈尔滨船舶锅炉涡轮机研究所哈尔滨）关键词势能模型，配分函数，状态方程，平衡性质，迁移性质１流体的塔阱状态方程Ｐｒｉｇｏｇｉｎｅ认为...     

范氏气体的准静态绝热方程

应用两种不同方法导出范氏气体的准静态绝热方程，解决了相关文献未能解决的问题．     

关于范德瓦尔斯方程对应的分子力作用模型的修正问题

证明了某文献提出的状态方程从形式到内容完全等同于范德瓦尔斯方程，其常量ａ和ｃ不能用临界参量表示，而ａ－ｃ则完全等同于范德瓦尔斯方程的常量ａ．     

非对称陀螺分子间的范德瓦耳斯引力问题

本文对于非对称陀螺分子的范德瓦耳斯引力,作了透彻的全面的处理,得到了极矩作用力、诱导作用力、色散作用力和三离子作用力的包括全部高极矩作用项的完整表示式。     

THE DISCUSSION ON SOLVING THE COUPLING EQUATIONS WITH COLOR VAN DER WAALS FORCE IN THE QUARK POTENTIAL MODEL

The second order homogeneous ordinary differential equations were derived by indroducing the Gaussian type quark confinement potential in order to study color-analog Van der waals force in N-N interaction. In this paper, it is proved theoretically that the existence and uniqueness of non-zero solution of problem of boundary value in this kind of equations and the non-zero solution are calculated by numerical method (Gill method).     

以范德瓦耳斯气体为工质的3种热机循环效率

利用热力学的普遍理论推导了范德瓦尔斯气体热力学函数的表达式,再求出绝热过程和3种等值过程中功和热量的表达式.在此基础上,研究了斯特林循环、奥拓循环和狄塞尔循环的功和效率,并计算和分析了3种循环效率随各种参量变化的关系.     

低振动激发HeI2分子振动预离解寿命和终转动态分布

用含时黄金规则波包法，对ＨｅＩ２分子在低初始振动激发（ｖ＜１２）态下振动预离解动力学作了全维量子力学计算。所预言的总衰变宽度和寿命与谱线宽和皮秒时间分解的实时态－态测量外推数据符合得相当好。计算的总衰变宽度对初始振动态ｖ是敏感的并呈现一种非线性关系。结果表明低振动激发ＨｅＩ２分子衰变模式仍应是量子力学的。除终态相互作用对决定终转动分布有重要作用以外，首次发现，低振动激发态的初始特性也能显著影响终转动态分布。用Ｉ２的转动常数对ｖ的关系合理地解释了这个独特现象     

高压下氢化锂晶体中的离子间力与结合能公式的原子分子设计

本文提出一种利用材料Hugoniot数据研究高压下离子晶体中微观离子状态及其离子间排斥作用势的新方法。对氢化锂晶体进行研究时,我们得到Li~+和H~-离子之间排斥作用势函数,结果表明文献〔1〕中提出的离子压缩效应具有客观性。     

凝聚炸药中超压爆轰的实验研究

 采用飞片碰撞技术，在TNT/RDX（40/60）炸药中获得了2.5倍于正常爆轰的最大超压值，得到了超压爆轰下爆轰产物物态方程p=Aρ^{k+A₁(p-p_J)}（p－爆压，单位GPa，ρ－密度，单位kg/m³，A=ρ_J/ρ^k_J，p_J=27.06 GPa，ρ_J=2.3×10³ kg/m³，k=2.77，A₁=2.7×10^-3 GPa^-1，下表J代表正常爆轰状态）。该方程还可以较好地描述超压爆轰产物的二次冲击状态。     

函数的H-导数和分形动力学

 给出了函数的Hausdorff测度与H-导数。从而，为开展自给的分形动力学提供了解析的数学工具。同时，给出了分形动力学的演化方程组并做了初步讨论与分析。     

On the thermodynamics of relativistic ideal gases in the presence of a maximal length

We investigate the thermostatistics of relativistic ideal gases within the recently proposed deformed Heisenberg algebra (Perivolaropoulos, 2017), which includes a maximal length. By using the semiclassical method, the generalized canonical partition function is established and the modified thermodynamic functions are then calculated. It is explicitly shown that the maximal length, unlike the minimal length, modifies the equation of state of relativistic ideal gases. Furthermore, the ultrarelativistic and nonrelativistic regimes are discussed. In contrast to the minimal length corrections, the maximal length corrections do not depend on the considered regime. Such a result confirms that the effects of the maximal length and those of the minimal length are fundamentally different.