BS分子a带系A^2П→X^2∑＋及γ带系C^2П→X^2∑^＋法兰克—康登因子？…

在双原子分子核运动的薛定谔方程中，计入分子的振转相互作用项，在Ｍ势近似下得出的波函数除与振动量子数有关外，不写转动量子数有关。本和该波函数编程了ＢＳα带系Ａ＾２П→Ｘ＾２∑＾＋法兰克－康登因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０至Ｊ＝２００，其结果适用于低温、高温和强激波条件。     

BN分子A^3П—X^П带系Franck—Condon因子计算

利用以前我们得到的双原分子的振转波函数，计算了ＢＮ分子Ａ＾３П－Ｘ＾３П带系Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中拢转动量子数的值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

高温空气中NO分子β（B^2ПR—x^2Пr）及γ（A^2∑^＋—X^2Пr …

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,得出的波函作与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。     

B2分子A^3Σ^—u—X^3Σ^—g带系的Franck—Condon因子计算

计算了Ｂ２分子Ａ３Σ－ｕ－Ｘ３Σ－ｇ带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中计入了分子振转相互作用项，而且转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０。结果适用于低温，高温和强激波条件     

BO分子α带系A~2Π-X~2Σ~ 及β带系B~2Σ~ -X~2Σ~ Franck-Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ２Π－Ｘ２Σ＋及β带系Ｂ２Σ＋－Ｘ２Σ＋的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温、高温和强激波条件。     

高温空气中NO分子β(B2Πr-X2Πr)及γ(A2Σ+-X2Πr) 发光带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了高温空气中ＮＯ分子β（Ｂ２Πｒ－Ｘ２Πｒ）及γ（Ａ２Σ＋－Ｘ２Πｒ）带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００,结果适用于低温和高温条件。     

N2分子X^1Σg^＋,A^3Σu^＋和B^3Пg的势能函数

用文献［１，２，８］介绍的方法推导了Ｎ２分子的基态（Ｘ＾１Σｇ＾＋）的激发态（Ａ＾３Σｕ＾＋和Ｂ＾３Пｇ）的合理离解极限。计算并比较了在６－３１１Ｇ＾＊基集合，ＵＨＦ、ＣＩＤ、ＵＣＩＳＤ和ＱＣＩＳＤ水平下Ｎ２分子上述三个电子态的平衡结构和谐振频率；并用ＱＣＩＳＤ／６－３１１Ｇ＾＊计算了各态的系列单点势能值，由正规方程组拟合Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数得到了相应各态的完整势能函数，结果与实验数计     

自由基分子CN（A^2Пi—X^2Σ^＋）的光谱研究

利用塞曼调制磁旋转光谱技术对自由基分子ＣＮ（Ａ＾２ΠＩ－ｘ＾２Σ＾＋）（１２,６）带、（７,２）带进行了测量,标识了光谱并拟合了Ａ＾２Πｉ太分子常数,从而得到Ｖ＝７Ｔ Ｖ＝１２振转谱带的Ｔｖ、Ａｖ、Ｂｖ、Ｄｖ等参数,还获得Ａ双分裂参数Ｐｖ和ｑｖ,两个带的总拟合方差分别为０．０３９和０．０４６ｃｍ＾－１。     

BS分子α带系A~2Π→X~2Σ~+及γ带系C~2Π→X~2Σ~+法兰克-康登因子的计算

在双原子分子核运动的薛定谔方程中，计入分子的振转相互作用项，在Ｍｏｒｓｅ势近似下得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了ＢＳ分子α带系Ａ２Π→Ｘ２Σ＋及γ带系Ｃ２Π→Ｘ２Σ＋法兰克－康登（Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ）因子（简称Ｆ－Ｃ因子）。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０至Ｊ＝２００，其结果适用于低温、高温和强激波条件。     

N2^＋分子离子的B^2Σu^＋、A^2Ⅱu和X^Σg^＋电子态光谱研究

采用光外差-磁旋转-速度调制吸收光谱技术，在可见光波段范围16800-17573cm^-1，对N2^+的A^2Ⅱu-X^2Σg^+（12，6）、（11，5）、（7，2）带和B^2Σu^+-x^2Σg^+(1,5)带进行了测量和分析，推导了双原子分子振动转能级在受到微扰作用时的有效哈密顿量形式，并分析了N^2+的A^Ⅱu-B^2Σu^+之间存在的微扰相互作用，通过与实验数据的拟合得到了精确的电子态微扰常数ξe、η。     

高温空气中CO^＋分子发光带系Franck—Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与根动量子数有关外，还与转动量子数有关，用该波函数编程计算了高温空气中ＣＯ＾＋分子发光带系Ａ＾２П→Ｘ＾∑＾＋，Ｂ＾∑＾＋→Ｘ＾∑＾＋及Ｂ＾２∑＋→Ａ＾２П的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子，计算中转动量子数Ｊ的积值为０～１８０，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

S2分子X^3—Σ^—g和B^3Σ^—u态的势能函数和振动光谱特征

应用实验光谱数据，导出了Ｓ２的基态分子Ｘ３Σ－ｇ和激发态Ｂ３Σ－ｕ的ＭｕｒｅｌＳｏｒｂｉｅ势能函数，并用ＱＣＩＳＤ（Ｔ）／６－３１１Ｇ方法对基态进行了计算，结果在吸引支出现了回避相交而产生了一个浅平极大，其他部位与实验结果符合甚好。计算了Ｂ３Σ－ｕ和Ｘ３Σ－ｇ态的全部振动能级，以及激发态（Ｂ３Σ－ｕ）振动能级≤９和基态（Ｘ３Σ－ｇ）振动能级≤３０之间的Ｄｅｓｌａｎｄｒｅｓ表。给出了Ｂ３Σ－ｕ－Ｘ３Σ－ｇ跃迁Ｃｏｎｄｏｎ抛物线，各振动态的计算结果与实验值很好符合。     

BN、BH分子辐射带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,在Morse势近似下,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了BN分子A³Π-X³Π辐射带系及BH分子A¹Π-X¹∑⁺带系的Franck-Condon因子。计算中转动量子数取值由J=0至J=180,结果适用于低温、高温和强激波条件。     

新型激光介质NaS X^2П,A^2∑^＋,B^2∑^—,C^4∑^—,D^4П态的A…

首次提出了Ｉ～Ⅵ族元素组合ＮａＳ新型激光介质构想，并采用量子化学从头计算法计算了ＮａＳ的Ｘ＾２П，Ａ＾２∑＾＋，Ｂ＾２∑＾－，Ｃ＾４∑＾－，Ｄ＾４П态的势能曲线，证实了ＮａＳ的存在，获得了ＮａＳ各态光谱常数的理论值，比较了ＮａＳ同ＨＳ及ＮａＯ能级结构的差异。     

BF分子A1Π→X1Σ+带系与b3Σ+→a3Π带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关．用该波函数编程序计算了BF分子A¹Π→X¹Σ⁺带系和b³Σ⁺→a³Π带系的Franck-Condon因子．计算中转动量子数的取值由J=0取至J=200，结果适用于低温、高温和强激波条件． 关键词：