200A GeV到100A TeV能区内的高能不等核碰撞机制和流体力学模型计算

本文提出了高能不等核碰撞的一种碰撞机制结合流体力学模型讨论了高能不等核碰撞的时空演化,并用来成功地解释了几个典型的300A GeV到100A TeV宇宙线事例,以及200A GeV的¹⁶O束流打核乳胶的有关最新实验结果.     

高能不等核碰撞的末态粒子快度分布与流体力学模型

对重子数为A',A(A>A',A'^1/3>>1)的高能不等核碰撞的机制和形成的流体的时空演化进行了分析, 建立起相应的1+1维流体力学方程. 得到了末态粒子的平均快度分布并与宇宙线事例进行了比较, 说明了快度分布不对称的物理原因.     

高能不等核碰撞和弛豫时间的Fokker-Planck方程描述

本文提出用Fokker-Planck方程描述高能重离子碰撞时空演化,并用它分析在200AGeV的¹⁶O束流和³²S束流下,末态粒子的快度分布,并确定了不同系统的弛豫时间,得到了可以和通用经验数值相比较的结果.     

高能不等核碰撞和弛豫时间的相对论动力论方程描述

本文用相对论动力论方程描述高能重离子碰撞时空演化,并用它分析在200A GeV的¹⁶O束流和³²S束流下,于快度中心区的末态粒子快度分布,确定了不同系统的弛豫时间.     

高能p－A碰撞中横能分布的几何模型分析

采用几何模型的两种图象，即独立的Ｎ－Ｎ碰撞与参加者图象，分析了ＨＥＬＩＯＳ合作组最近发表的高能ｐ－Ａ碰撞中横能分布的新数据，讨论了模型中参量选取对结果的影响．并与Ａ－Ａ碰撞中的结果进行了比较．     

高能核-核碰撞的快度分布和多源模型

本文在分析高能核-核非衍过程机制的基础上,进一步发展了多源模型.用改进的多源模型,研究高能核-核碰撞的快度分布,不仅得到与实验符合的结果,而且能够很好地解释实验给出的快度颁布特征的物理原因.     

高能核-核碰撞的灰粒子多重数分布和统计模型

本文用统计模型讨论了高能核-核碰撞中灰粒子的产生过程,给出与实验数据相符合的灰粒子多重数分布,并分析了靶核参加者数目N,碰撞参数b与灰粒子多重数n_g的关联.     

中高能质子与核碰撞反应机制的研究

用量子分子动力学模型,在质子能量为200MeV、585MeV和1000MeV的情况下,对P+⁵⁶Fe的碰撞反应机制进行了研究,并计算了核子能谱、碎块质量分布随时间的演化以及中子发射的双微分截面等,得到了合理的结果.     

高能p-A碰撞中横能分布的几何模型分析

采用几何模型的两种图象,即独立的N-N碰撞与参加者图象,分析了HELIOS合作组最近发表的高能p-A碰撞中横能分布的新数据,讨论了模型中参量选取对结果的影响.并与A-A碰撞中的结果进行了比较.     

10—100MeV/A能区重离子碰撞反应机制的演化

在量子分子动力学模型框架下,研究10—100MeV/A能区重离子碰撞的动力学过程;计算了集团的质量分布及其随时间的演化,以及密度分布随时间的发展.同时预言了该能区的反应机制及其特征,并与BUU模型作了比较.     

高能p-A碰撞的碰撞几何、能量损失和横能分布

采用一种仔细考虑了作用截面、表面弥散和形变效应的核碰撞几何,同时考虑到在每一次碰撞中领头质子损失能量,得到了高能ｐ－Ａｌ碰撞的横能分布,计算结果与２００ＧｅＶ／ｃｐ－Ａｌ、Ｃｕ及Ｕ碰撞的实验数据符合.In this paper, the nuclear collision geometry which was considered carefully in the interaction cross sections, surface effects and nuclear deformations is adopted. The energy loss of leading proton in each collision is considered. The transverse energy distributions in high energy p A collisions are obtained. The calculated results are in agreement with the experiment data of 200 GeV/ c p Al, Cu and U collisions.     

宇宙线高能铁核(E≥3.6A GeV)作用截面对靶核原子量的依赖

用塑料核径迹探测器CR-39和各种靶物质的夹层结构组成核-核作用截面测量装置,在北京地区气球高度上测量了宇宙线高能铁核(E≥3.6A GeV)与碳、铝、铁和铜靶的核作用截面,得到了截面对靶核原子量的依赖关系.     

高能核子-核子和核-核碰撞中电荷起伏的测量

利用强子-强子碰撞的模型PYTHIA以及核-核碰撞的模型RQMD比较了各种电荷起伏测量量的快度依赖性，结果发现，这些测量量对快度的依赖性依赖于模型. 但是，电荷关联能很好地测量整体电荷守恒以及短程快度关联性质. 因此，被认为是一个好的反应电荷起伏的测量量.     

200A GeV硫核及其重碎片与铜核作用的电荷改变总截面的测量

测量了200A GeV的³²S及其碎片P,Si,Al,Mg,Na和Ne与Cu靶作用的电荷改变总截面.观察到次级碎片的电荷改变总截面比相同电荷的初级粒子的要高.导出的电磁散裂截面与弹丸电荷的平方成比例,与理论预言一致.     

200GeV/c的质子-核碰撞中产生粒子的多重数分布与能量亏损

我们用多次碰撞模型分析了入射质子动量为200GeV/c的p-Ar和p-Xe碰撞中产生的负粒子的多重数分布. 在与靶核子的每一次碰撞中, 入射粒子损失能量, 损失的能量用于产生粒子的概念在计算中明确考虑, 理论结果与实验符合较好.     

高能核-核碰撞中粒子的(赝)快度分布与重叠柱模型

应用重叠柱模型描述了高能核-核碰撞中带电粒子的快度(或赝快度)分布. 对目前加速器上的固定靶实验而言, 观察到了相同相对强度的纵向流, 两个完全重叠的热化柱能够描述实验数据. 在更高能量范围(4A TeV以上), 观察到了更强的纵向流, 这时需要两个部分重叠的热化柱来描述实验数据. 用重叠柱模型计算得到的(赝)快度分布与1A GeV到100A TeV能区的实验结果符合.     

200GeV/u的~(238)U+~(238)U核碰撞产生的双轻子谱(M≤4GeV/c~2)的计算

在夸克味动力学的计算中,除包含ｕ、ｄ、ｓ夸克及其反夸克外,还涉及粲夸克及其反夸克（ｃｃ）,采用包含夸克味动力学效应的相对论性流体力学模型,计算了碰撞能量为２００ＧｅＶ／ｕ的２３８Ｕ＋２３８Ｕ核碰撞时形成的膨胀ＱＧＰ及其在相变过程中发射的双轻子谱,轻子对的质量范围Ｍ≤４ＧｅＶ／ｃ２．计算结果与ＣＥＲＮＳＰＳ的实验测量数据进行了定性的比较和分析,得到初步的结论：由于夸克碎块和味动力学效应,Ｊ／ψ→μ＋＋μ－峰值被降低,导致低质量区（阈至１．３５ＧｅＶ／ｃ２）谱的提高．     

一个14.6A GeV氧原子核碎裂为四个氦核事例的观测及其机制解释

本文报道了在14.6A GeV的氦原子核轰击的核乳胶叠中,观察到的一个相对论性氧原子核碎裂为四个氦原子核的四分裂事例、并对它进行了测量.对碎裂的机制进行了解释,认为这一事例为氧原子核的集团模型提供了直接的实验证据.     

高能核-核碰撞多重数矩的能量、靶核和快度窗口无关性

本文分析了高能核-核碰撞多重数矩的能量标度无关性和与靶核质量及快度窗口宽度近似无关的性质,指出这些性质来源于核几何.在很普遍的条件下证明了,当碰撞核不很轻,快度窗口不很窄时,多重数n的归一化矩近似等于参与碰撞核子数N的归一化矩.对无偏过程和中心过程分别进行了计算,得到与实验符合的结果.     

AGS和RHIC能区核-核碰撞中的领头粒子效应与双柱模型

在总结双柱模型计算结果的基础上, 用该模型对交变梯度同步加速器(AGS)和相对论性重离子对撞机(RHIC)能区核－核碰撞中的领头粒子效应进行了统一分析. 结果表明:在AGS和RHIC能区, 不同中心性核－核碰撞中带电粒子(赝)快度分布的不同, 主要由领头粒子的贡献影响; 如果扣除领头粒子的贡献, 不同中心性核－核碰撞中带电粒子的(赝)快度分布有相同的形状.