三点插值参数估计法及其在生产中的应用

一、问题的提出 已知可控测量条件X与随机测量结果y之间有如下形式的指数统计规律:试在下列实验条件下估计参数a1,a2,a3. 实验条件是,在现有实验设备、实验对象或实验费用的限制下,只可能提供三个互异实验点(即能够估计a1,a2,a3的最少实验点数目):(x1,y1),(x2,y2),(x3,y3),且xi     

含分流叶栅或串列叶栅的S_1流面上可压缩流动矩阵解

基于六十年代提出的使用任意非正交曲线坐标和非正交速度分量的叶轮机械内部三元流动基本方程,本文提出一个求解含分流叶栅或串列叶栅的S_1流面上可压缩流动的方法.将广义儒可夫斯基条件同时应用于主叶栅与分流叶栅的尾缘以确定叶栅中的流最分配和出气角。整个流场是使用矩阵法求解流函数万程得出的。 这种方法可推广用于求解串列叶栅问题,含两个分流叶栅的S_1流面流动问题,以及含分流环的S_2流面问题。典型算例显示了本文方法的工程实用性。     

三光子纠缠W态隐形传输令牌总线网的保真度计算

计算了三光子W态隐形传输令牌总线网的保真度.通过计算发现在整个量子网络通信过程中,对于给定的分析角θ,保真度仅与系数|a|2有关;随着分析角θ的增加,保真度出现最大值所对应的系数|a|2相应减小,取θ=π/4、π/2、3π/4时可使保真度达最大值1,此时对应的|a|2分别为0.724、0.5和0.276.对于给定的系数|a|,保真度仅与分析角θ有关;若|a|=0,则无论θ为何值,保真度始终为0;若|a|=|b|=0.7071,则当θ=π/2、3π/2时保真度达最大值1.     

任意翘曲S_1流面上气流通过转动叶栅与静止叶栅流场的统一计算

将通过转动叶栅的定常的相对流动和通过静止叶栅的定常的绝对流动相连接,作为统一流场求解.这样在实际的压气机和透平的计算中与S,配合,可以组成多排叶片的同时统一计算,得出多排叶片的准三元和全三元分析计算与设计. 在计算中,采用了广义的Kutta-Jukowsky条件.对最后一排叶片的出气角,中间叶栅的流函数值进行调整.实际计算表明,这种调整是敏感和有效的.计算结果表明:相对于不定常计算,计算比较简单,可供工程使用.     

任意旋成面气动正命题的变域变分有限元解

一、前言 文献[1]、[2]给出了旋成面叶栅变分有限元法,但与其它解法相似,仍需用叠代法逐次逼近求得出气角,才能得到满足库塔条件的叶栅内流场。特别对离心叶栅,困难更大,处理欠妥即会出现无解。而且,迄今为止发表的叶栅解法都仅能近似求得栅后流线,影响了S_1、S_2叠代求解精度。 本文利用变域变分原理及有限元解法相结合,将沿叶栅后缘延伸至栅后区的两条     

三光子纠缠W态隐形传输令牌总线网的保真度计算

计算了三光子W态隐形传输令牌总线网的保真度.通过计算发现在整个量子网络通信过程中,对于给定的分析角θ,保真度仅与系数|a|2有关|随着分析角θ的增加,保真度出现最大值所对应的系数|a|2相应减小,取θ=π/4、π/2、3π/4时可使保真度达最大值1,此时对应的|a|2分别为0.724、0.5和0.276.对于给定的系数|a|,保真度仅与分析角θ有关|若|a|=0,则无论θ为何值,保真度始终为0|若|a|=|b|=0.707 1,则当θ=π/2、3π/2时保真度达最大值1.     

圆锥复数及其在物理学中的应用

圆锥复数是一种泛复数,由它可以非常方便地导出伽里略变化、洛伦兹变换和欧几里得变换,以及相应的速度变换规律,而这些规律分别是研究低速运动、高速运动和超光速运动的基础.下面简要地介绍圆锥复数的性质及其在物理学中的应用. 考虑某虚单位ω,它可用来定义泛复数 a=α+βω,(1)这里α,β均为实数.若ω分别取i,j,κ 且满足以下诸式 a=α+βi(i满足 i~2+1=0),(2) a=α+βj(j满足j~2-1=0),(3) a=α+βK(K满足K~2=0,(4)我们把(2),(3),(4)式的α分别称为椭圆数(简记为C)、双曲数(简记为H)和抛物数(简记为P),并统称为平面泛复数或圆锥复数. …     

跨音透平变工况计算

得到了一组包括S_2流面方程、简化S_1流面方程(用于求解叶栅尾部三角区)、流动损失关系方程及落后角关系方程的联合方程组,此方程组用于计算透平机械的正问题。 考虑了亚临界、临界及超临界流动的本质差别,在阻塞计算中考虑了损失的影响。用一种联合求解的方法来求解此方程组。损失、落后角及其它流动参数是在同一迭代过程中得到的,所以不会发生假堵塞,收敛也快。完成了计算机程序并用于跨音透平非设计性能的计算。 用此程序计算透平级出口性能得到了满意的结果。折合流量、效率及膨胀比与实验结果相当符合,计算结果与实验数据之差在1％之内。     

用改进的强隐式方法求解平面叶栅跨音速绕流问题

一、前言 在用势方程求解跨音流动的计算中,往往通过坐标变换将物理平面上的控制方程转换为计算平面上的控制方程进行求解。当采用非正交变换时,计算平面上的控制方程将产生交叉导数项。经离散化后差分方程中就含有相邻九个网格点上的参数。[1]的SIP方法不能同时求解与交叉导数项有关的参数,而是将其处理成求解方程的右端项,所求解的是五对角系数阵的线性代数方程组。对于强弯叶片和安装角较大的叶栅流场,交叉导数将产生重要影响,对此,本文提出一种SIP方法,能够直接求解九对角系数阵的线性代数方程组。     

出气边形状对叶栅中凝结流动影响机理的数值研究

湿蒸汽两相凝结流中凝结过程对流场参数的变化敏感。本文对一个叶型五种出气边形状对应的凝结流动进行了比较,以初步揭示几何参数影响凝结流动的机理。结果显示,出气边形状的改变影响凝结流中水滴状态、熵增、湿度、出口气流角的分布。在本文计算条件下,当出气边为平行于切向的平面时,流动中熵增最小,叶栅出口处湿度也最小,其原因在于这种出气边形状造成的流场参数改变使叶栅中蒸汽凝结过程受到抑制,叶栅出口蒸汽仍然维持了较高的非平衡程度。     

球几何中子输运保正线性间断有限元格式

针对球几何中子输运方程线性间断有限元方法计算的负中子通量问题,构造了保正线性间断有限元格式,该格式保持中子角通量0阶矩和1阶矩。现有方法计算中子角通量非负时,采用传统的线性间断有限元方法,求解线性方程组;原方法计算出现负通量,则采用构造的保正格式,求解非线性方程组。编制了球几何中子输运问题保正格式程序模块,并集成到应用程序。数值算例表明构造的保正格式计算的中子通量非负,有效降低数值误差,提高数值计算的精度。     

用通道耦合方法对H与H~-相互作用势能曲线的计算

对于H与H~-相互作用形成H_2~-结构的研究,最早的理论计算是由E yring等人(1)在1936年利用价键理论进行的。对以后的近六十年时间里,人们对H_2~-的结构,在理论和实验上进行了大量的研究。在实验方面,Khvostenko和Dukel~1 shii(2)所做的工作比较突出。在理论方间,Bardsley等人(3),(4),(5)也进行了一系列的计算。最近     

AlH分子10个Λ-S态和26个Ω态光谱性质的理论研究

在修正了各种误差(自旋-轨道耦合效应、标量相对论效应、核价相关效应及基组截断)的基础上,本文利用内收缩的多参考组态相互作用(icMRCI)+Q方法计算了AlH分子10个Λ-S态和26个Ω态的势能曲线.利用包含自旋-轨道耦合效应的icMRCI/AV6Z~*理论计算了X¹∑_((0⁺)⁺),a³Π_0⁺,a³Π₁,a³Π₂和A¹Π₁态之间的跃迁偶极矩.计算得到的光谱常数和跃迁数据与现有的实验值符合很好.研究发现:1)A¹Π₁-X¹∑_((0⁺)⁺)(0,0),(0,1),(0,2),(1,0),(1,1),(1,2),(1,3),(1,4)和(1,5)带Q(J")支的跃迁比较强,随着J"的增大,Δv=0带的爱因斯坦A系数和振...     

NaK(61∑+)与H2碰撞传能中的H2的振转态分布

光学-光学双共振激发NaK至61Σ+高位电子态,研究了NaK(61Σ+)与H2的电子-振转能量转移.利用相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)光谱技术检测H2的振转态分布.扫描CARS谱表明H2在(1,1),(2,1),(2,2),(2,3),(3,1),(3,2),(3,3)和(3,5)振转能级上有布居.对于(3,1),(3,2),(3,3)和(3,5)能级,扫描CARS谱峰值直接给出布居数之比.对于(1,1),(2,1),(2,2)和(2,3)能级,扫描CARS谱峰值给出二个可能的布居数之比,利用一个速率方程组,由时间分辨CARS轮廓可以得到真实的比值.用n1～n8分别表示H2的(3,1),(2,1),(1,1),(3,3),(2,3),(2,2),(3,2)和(3,5)能级上布居密度,得到n2/n1～n8/n1分别为0.51,0.97,0.45,0.18,0.10,0.26和0.31.利用Stern-Volmer公式,得到61Σ+态的总退布速率系数为(2.1±0.4)×10-10 cm3 s-1,由H2各振转能级布居数之比,得到61Σ+-(1,1),(2,1),(2,2),(2,3),(3,1),(3,2),(3,3)和(3,5)转移速率系数(10-11 cm3·S-1单位)分别为5.4±1.6,2.8±0.8,0.6±0.2,1.0±0.3,5.6±1.7,1.4±0.4,2.5±0.8和1.7±0.5.     

Λ-related Quantum Interference of 2∏[Case(a)] Diatom on Rotational Energy Transfer

为了从理论上研究碰撞转动传能量子干涉中积分干涉角与散射角之间的关系,在洪德a情况下提出了原子-双原子分子体系积分干涉角．在一级波恩近似的基础上,考虑了长程相互作用势,提出了双原子分子Λ分裂2∏态洪德a情况下碰撞诱导转动传能的理论模型．在洪德a情况下讨论了干涉程度,并定量地计算了CN(A2∏)在洪德a情况下与碰撞伴He、Ne和Ar的碰撞诱导转动传能的干涉角,进而得到了与积分干涉角有关的各个参量．     

三个新的稳定硅表面及其家族领地

为了对稳定硅表面进行广泛的搜索,利用低能电子衍射(LEED)研究了13个散布在极射投影三角内各处的高指数硅表面:Si(10　4　13),(6　2　7),(8　4　11),(4　1　10),(2　1　5),(5　1　10),(5　2　10),(5　1　5),(5　1　6),(4　0　5),(12　4　19),(12　3　14)和(12　3　16).结果发现这些清洁的硅表面都不稳定,因为在被充分退火后,它们会彻底小面化成为分属一个或几个稳定表面的小面.提出了一套行之有效的方法,使小面化表面的复杂LEED图得以可靠地标定,进而确定了全部出现的稳定表面的指数.除已知的Si(15　3　23)外,还发现三个新的稳定表面,即Si(20　4　23),(3　1　4)和(3　1　7).同时也粗略地确定了它们的家族领地为了对稳定硅表面进行广泛的搜索,利用低能电子衍射(LEED)研究了13个散布在极射投影三角内各处的高指数硅表面:Si(10　4　13),(6　2　7),(8　4　11),(4　1　10),(2　1　5),(5　1　10),(5　2　10),(5　1　5),(5　1　6),(4　0　5),(12　4　19),(12　3　14)和(12　3　16).结果发现这些清洁的硅表面都不稳定,因为在被充分退火后,它们会彻底小面化成为分属一个或几个稳定表面的小面.提出了一套行之有效的方法,使小面化表面的复杂LEED图得以可靠地标定,进而确定了全部出现的稳定表面的指数.除已知的Si(15　3　23)外,还发现三个新的稳定表面,即Si(20　4　23),(3　1　4)和(3　1　7).同时也粗略地确定了它们的家族领地 关键词： 高指数表面 硅 铟 小面化     

利用超球势曲线分析正电子与氦原子体系中的共振态

超球势曲线用来分析正电子氦原子体系中的共振态。利用插值方法得到交叉的势曲线,然后求解超球薛定谔方程。计算结果表明处于-0.07922 a.u.的共振是与Ps(n=2)态相联的,而处于-0.06888 a.u.的共振是与He（1s3s）态相关。     

航天器表面环境散射返回流TPMC模拟

介绍试验粒子Monte Carlo(test particle Monte Carlo,TPMC)方法,并采用该方法对4种航天器表面出气分子形成的环境散射返回流进行数值模拟.其中,圆球出气表面的计算结果与已有的DSMC(direct simulation Monte Carlo)结果一致,验证了方法的正确性.此外,对不同出气和来流条件下圆形平板、凸半球和凹半球3种航天器简化表面出气分子形成的环境散射返回流进行计算,结果表明:出气表面外形是影响返回通量比的一个重要因素;圆形平板和凹半球出气表面的返回通量比远大于凸半球表面的;凹半球表面的出气分子会直接和出气表面碰撞形成直接流污染,且其量级远大于返回流污染.因此,在航天器设计中尽可能使用凸形表面作为敏感的出气表面可以有效降低出气分子污染.     

中重核14.5MeV (n,2n),(n,3n)反应截面的系统学计算

本文从中子核反应机制出发,讨论(n,2n),(n,3n)反应过程,给出约化截面的计算公式.按照系统学方法计算z=58—83的53个中重核的14.5MeV (n,2n),(n,3n)反应截面,计算结果与实验值符合较好.     

利用超球势曲线分析正电子与氦原子体系中的共振态（英文）

超球势曲线用来分析正电子氦原子体系中的共振态.利用插值方法得到交叉的势曲线,然后求解超球薛定谔方程.计算结果表明处于-0.07922 a.u.的共振是与Ps(n=2)态相联的,而处于-0.06888a.u.的共振是与He(1s3s)态相关.