加压条件下流体分子聚集体形成的探究

一、分子聚集理论简介 分子聚集理论认为任何物质中均存在分子聚集现象而分子的这种聚集行为是由分子间的范德华力(色散力、诱导力和定向力)及氢键力所致。任何体系均由数目不等,大小不同的聚集体组成;聚集体的数目按一定规律分布。物质的分子聚集度不仅与分子大小形状     

分子组装体的拉曼光谱

分子组装体（ｍｏｌｅｃｕｌａｒａｓｓｅｍｂｌｉｅｓ）是由若干个子体系形成的特殊体系，具有特定的微观组织和结构。如单分子层、膜、囊泡、胶束、介晶相等［１－５］。这种分子组装体的形成是基于分子与分子间的弱相互作用。这种组装体具有复杂的结构和独特的功能。它...     

物理学中的“场”和“理想模型”

一物理学中＂场＂的概念桌子、黑板、房、树木……都是由分子、原子组成的,而分子、原子又是由电子、质子、中子等基本粒子组成的.这些实物都是物质.物质是客观存在的,能作用于我们的感觉器官而引起感觉的东西.在我们周围的物质世界里,     

应用偏心因子和构形因子预测化合物的聚集活性参量

基于范德瓦耳斯流体的分子聚集模型,应用统计热力学方法导出分子聚集型状态方程。然后,应用两个特性因子一偏心因子（ω）和构形因子（ζ）预测在对比温度Tr=0.7下的化合物的聚集参数（3C＊）0。该预测数据表明,（3C＊）0。能反映物质的决定分子的聚集行为的结构特性。总的来说,这些数据对我们在基础理论研究方面是有很大意义的。     

碘化钠NaI（TI）单晶闪烁探测器的应用

碘化钠NaI（T1）单晶闪烁探测器由射线探测器、计算机多道、高压电源及线性放大器、计算机多道脉冲幅度分析器等部分组成。当放射源发出的γ射线进入闪烁体时,γ光子即与闪烁体中的原子、分子及晶体系统发生相互作用（如光电效应,康普顿散射和电子对效应等）。     

从热力学角度看植物绿化对生态环境的影响

 人类只有一个地球,地球大气的组成、温度、湿度等是人类生存的必要条件,保护大气环境是全世界共同关注的课题。下面简要介绍一下植物绿化对大气环境的影响。植物的水分散失是大气湿度和温度主要调节器任何物质都是由大量微观分子构成的,这些分子都在时刻不停地进行着无规则热运动,当物质中分子数密度不均匀时,由于分子的无规则热运动便使分子从数密度高的地方迁移到数密度低的地方,这就是所谓的扩散现象。1855年法国生理学家菲克（Fick,1829～1901）提出了描述扩散现象的基本公式---菲克定律,认为在一维（如Z方向上）单位时间内气体扩散的总质量ΔM/Δt与密度梯度dρ/dZ之间的关系为ΔM/Δt=-DAdρ/d     

封面说明

Plasma一词目前译作“等离子体”，根据《物理学词典》（等离子体物理分册）（1985年，科学出版社）所述：“一般来说，等离子体概念可作如下定义：它是由大量的接近于自由运动的带电粒子所组成的体系，在整体上是准中性的，粒子的运动主要由粒子间电磁相互作用所决定，由于这是长程的相互作用。因而使它显示出集体行为（例如各种振荡与波、不稳定性等）”．对于这样一种物质状态，当时为什么要称为“等离子体”，笔者实在不明白．这种由大量带电粒子组成的体系，既含有大量离子。也含有大量电子，整体上是准中性的，为什么在汉译时要突出“离子”呢？     

双原子分子多光子电离强场效应的含时波包动力学研究

强激光非线性条件下分子的多光子电离过程呈现出较为明显的强场效应．由于这种效应不能用传统的量子微扰论来处理。“缀饰态”模型方法提供了物理图象清晰的处理光与物质相互作用的方案．本文基于含时波包动力学的基本理论，将激光场看作经典场，利用“缀饰态”模型研究了强场下双原子分子（NO、RbI等）的多光子电离过程．研究表明，激光场的强度、泵浦-探测脉冲延迟时间等对多光子电离光电子能谱的形状有着重要的影响。而这种影响是由光诱导势引起的．另外，在研究具有两个连续态的Rbl体系时，自电离现象的发生也与势能面的交叉密切相关，并受外场强度的影响．本文计算模拟外场中分子的光电子能谱时所得到的强场效应对理解和实现原子分子过程的激光搛控具有重要的意义．     

对"等离子体"名称的质疑

Plasma一词目前译作“等离子体”，根据《物理学词典》（等离子体物理分册）（1985年，科学出版社）所述：“一般来说，等离子体概念可作如下定义：它是由大量的接近于自由运动的带电粒子所组成的体系，在整体上是准中性的，粒子的运动主要由粒子间电磁相互作用所决定，由于这是长程的相互作用。因而使它显示出集体行为（例如各种振荡与波、不稳定性等）”．对于这样一种物质状态，当时为什么要称为“等离子体”，笔者实在不明白．这种由大量带电粒子组成的体系，既含有大量离子。也含有大量电子，整体上是准中性的，为什么在汉译时要突出“离子”呢？     

分子聚集(缔合)的状态方程(聚集硬球分子模型)

本文提出分子聚集(缔合)理论,并且应甩该理论来改进某些状态方程.为了证明该理论的正确性和对状态方程改进的可行性,我们对三十种物质,其中包括强极性和带氢键的缔合物质,如氨、水、甲醇、乙醇、乙酸等的饱和汽相体积进行计算,并与实验数据进行比较,结果表明,经改进的状态方程与实验数据相当符合,这也说明了本文提出的分子聚集理论是正确的.     

饱和态金属熔体热力学性质的计算

本文应用聚集硬球引力场模型状态方程和饱和液态状态方程分别计算了五种碱金属熔体的饱和气体和饱和液密度。另外，还基于Clapeyron方程应用Rankine蒸气压方程与状态方程计算了金属熔体的气化热．上述计算结果都非常满意。     

不同势函数状态方程湿空气性质的模拟研究

本文从L-J维里状态方程、L-J径向状态方程,TIP4P维里状态方程以及TIP4P径向状态方程四种模型出发,利用分子动力学模拟技术,进行了湿空气性质的研究.对不同状态方程的模拟结果的稳定性进行了探讨,发现径向状态方程的稳定性要好于维里状态方程,最后采用径向分布方程及TIP4P模型,模拟了湿空气的性质,结果表明湿空气在低温、高压和高含湿量下,其性质不再接近于理想气体的性质.     

纯物质亚稳态机理的研究及液体过热亚稳态极限的预测

在通常条件下，物质到达该条件下的平衡相变点却没有发生相变，仍然保持相变点以前的形态，这种形态称之为物质的亚稳态。亚稳态分为过冷态和过热态，如图1所示，液体在某压力下在L点应开始蒸发为气体，液体却处于过热亚稳态，曲线CL和CO间的相区为过热区，点O是T2温度下液体过减压的极限点，也是P=Pnor=0.101325MPa下液体的过热极限点，液体状态达到O点必产爆炸式的气化，CO线就是过热极限曲线，也称旋节线。在定容条件下，液体达到过热极限时，产生爆炸式气化，在极短的时间内会产生很大压力。工程上由于过热液失稳引起的蒸汽爆炸带…     

HFC—32的热力学性质

1前言HFC－32和其它HFC类物质的混合物被认为是HCFC－22的最有希望的替代物，因此，需要HFC－32的热物理性质。本文提供了一个适用于整个区域的HFC－32状态方程，结合理想气体比热关系式，给出了HFC－32各种热力性质，如：PVT（压力-比容-温度），内能，Helmholtz函数，Gibbs函数，焓，熵，等容比热，等压比热，声速等的计算式。另外，还给出了单独的饱和蒸气压和饱和液密度关联式。2蒸气压方程与饱和液密度方程至今已有多位学者测量过HFC－32的饱和蒸气压，提供了从180K至临界温度的蒸气压测量数据，根据实验中使用的样品纯度…     

CO2气、液、固三相饱和态下pVT的计算

本文基于分子聚集理论和硬球引力场模型应用分子热力学方法导出CS-vdW状态方程,应用上述方程计算了CO2气-液和气-固平衡相的饱和态下pVT性质.取得了很满意的结果.本方法的优点是使用简便,可供工程计算使用.     

饱和态下制冷工质的新状态方程

饱和态下制冷工质的新状态方程李斯特，高武子，靳包平（北京化工学院机械系北京１０００２９）关键词：饱和态，制冷工质，维里系数一、引言本文根据统计力学原理，结合本课题组曾提出的实际气体和液体的数学模型，经推导建立了一则适合饱和态下制冷工质的新状态方程；同...     

二甲醚专用状态方程的研究

在对二甲醚实验数据进行文献调研的基础上,运用生物进化优化算法开发了二甲醚的饱和蒸汽压、饱和液密度及饱和汽密度方程和 Helmholtz 状态方程.其中二甲醚的饱和蒸汽压、饱和液密度和饱和汽密度方程的平均绝对偏差分别为 0.50%、0.38%和 0.55%.新的 Helmholtz 状态方程计算密度的偏差在液相区为 0.1%以内,临界点附近为 l%,可以很好地用于工程计算.     

The free energy and the equation of state of a hard-sphere system for homogeneous stable and metastable phases

A new free energy equation is deduced; it serves as a basis for the derivation of an equation for the homogeneous phase of a hard-sphere system. It exactly reproduces all the known virial coefficients and agrees with the molecular dynamics data within their accuracy. The absence of singular points during transition from the stable region to the metastable region is shown. According to the properties of the statistical integral, the free energy and the equation of state have a singularity at close packing.     

An equation of state for the isotropic phase of linear,partially flexible and fully flexible tangent hard-sphere chain fluids

A new equation of state is developed that accurately describes the isotropic phase behaviour of linear, partially flexible and fully flexible tangent hard-sphere chain fluids and their mixtures. The equation of state is based on the equation of state of Liu and Hu [H. Liu and Y. Hu, Fluid Phase Equilibr. 122, 75 (1996)] for fully flexible chain fluids. The effect of molecular flexibility is described by a pure-component parameter that is introduced in the theory at the level of the cavity correlation function of next-to-nearest neighbour segments in a chain molecule. The equation of state contains a total of three adjustable model constants. The extension to partially flexible- and linear chain fluids is based on a refitting of the first model constant to numerical data of the second virial coefficient of partially flexible and linear tangent hard-sphere chain fluids. The numerical data were obtained from an analytical approximation for the pair-excluded volume. The other two parameters were adjusted to molecular simulation data for the pressure of linear tangent hard-sphere chain fluids. For both, pure component systems and mixtures of chains of variable flexibility, the pressure and second virial coefficient obtained from the equation of state, are in excellent agreement with the results from Monte Carlo simulations. A significant improvement to TPT1, TPT2, generalised Flory-dimer theory and scaled particle theory is observed.     

Interpolation of virial coefficients

The paper presents a method for interpolation of the temperature dependence of the coefficients appearing in the virial equation of state. Regression of available data for a virial coefficient at high and low temperatures is used to formulate an approximant that captures the order-of-magnitude behaviour in these extremes. This behaviour is factored out of the data, and the resulting residual is subject to spline interpolation. The value of the virial coefficient at an interpolated temperature is recovered by multiplying by the approximant evaluated at the temperature of interest. The scheme is demonstrated through application to virial data for several model systems, and is shown to provide much more reliable results than direct interpolation performed on the unscaled virial-coefficient data.