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1载流圆环在匀强磁场中的受力情况 半径为r0,通以电流I的弹性圆环,放在光滑的水平面上,磁感强度为B0的匀强磁场垂直穿过圆环,如图1所示. 相似文献
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再谈非相对论薛定谔方程中的静能项 总被引:1,自引:0,他引:1
本文认为,有静能项的薛定谔方程和无静能项的薛定谔方程,从本质上是一致的。所以产生形式上的差别,是由于对能量E的定义不同而引起的。 相似文献
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理论计算表明,与垂直静磁场情形相比,斜向静磁场可以明显增强磁性薄膜波导中的法拉第效应,同时会引起静磁波共振频率和带宽等许多静磁波特性的变化.合理利用这些变化特性,可望大幅度提高导波光的衍射效率,改善磁光波导器件的特性.
关键词: 相似文献
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本文根据学生学习的实际需求,从磁场做功和能量转换的角度论证了载流回路受磁场作用的一般运动趋势. 相似文献
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田兴时 《原子与分子物理学报》1990,7(2):1458-1462
选择所有单、双电子激发组态及部分三电子激发组态,用CI法计算了N_2第四正带系的振子强度、其值为0.04673,与实验值吻合。 相似文献
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相互作用能、势能以及极化状态改变作功 总被引:8,自引:6,他引:2
指出在一般教学参考书中给出的静电场互作用能公式,仅仅是电势能公式,两个带电物体间的相互作用能,除了势能以外,还应包括由于相互极化导致物体极化导致物体状态改变所作的功和外电源提供的能量,本导出了两个带电物体间相互作用能的普遍公式。 相似文献
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二静电体系相互作用力与相互作用能一般关系的正确表达式 总被引:2,自引:2,他引:0
指出二静电体系的相互作用力的普遍表达式F=-↓△w1=-↓△w并不恰当。正确的表达式应当是Fj=δW1/δqj=-δW1/δqj,其中Fj是沿广义坐标qj方向的广义力,W1是静电场总能量,W1是二静电体系的相互作用能,qj为表征二静电体系相对位移的某一广义坐标。 相似文献
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两块带电导体的相互作用能 总被引:6,自引:4,他引:2
导出了两块导体在给定电量,给定电势时和一块给定电量,另一块给定电势时,3种情况下的相互作用能公式,并从电磁场能量和导体有量两个角度来表示互作用能公式,指出带电导体之间的互作用能一般由电势能,导体带电状态改变做功和外电源提供的能量这3部分构成。 相似文献
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关于静电体系总能和相互作用能的几点讨论 总被引:3,自引:1,他引:2
在阐明静电体系总能和相互作用能的基础上,利用电动力学中得到的静电体系总有量公式W总=1/2∫ρdV,在电荷体分布的情况下,当电荷分割为n个体电荷元时,可以严格证明:limW互=W总。 相似文献
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短峰波和海流广泛分布于海洋之中,但二者的相互作用直到近些年才逐渐受到关注,根据速度势函数理论,推导二维均匀流与重力短峰波的相互作用,区别于之前的研究,推导时不考虑波面的毛细影响,避免了将位置变量(x)与时间变量(t)绑定的假设,使得二阶速度势函数包含了的时间(t)一阶项,从而给出了完整的二维流与短峰波交互作用的二阶解析解,对比结果说明上述考虑对于波流共同作用结果有影响,尤其是在波高较大时,影响更加明显,所得结果,可用于高波浪条件下海洋波浪与流相互作用的计算. 相似文献
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近十年来,国内外科学工作者对自旋轨道耦合和自旋流作了很多深入的研究.文章介绍该领域的一些重要进展以及它的发展情况,包括介绍由自旋轨道耦合所引起的内在自旋霍尔效应和持续自旋流、自旋流的产生、自旋流的定义以及自旋流产生电场等.最后也讨论一些有待于解决的课题,以及对该领域的展望. 相似文献
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轴对称的静磁场的两种简便解法 总被引:4,自引:4,他引:0
对于轴对称的静磁场,推导出了矢势的柱函数展开式,得出了用对称轴上的磁场表示轴外任意点磁场分布的级数展开式.最后,给出了用这两种方法求解轴对称静磁场的例子. 相似文献