H~-之吸收系数

本文根据波动力学计算H~-之吸收系数若H~-吸收较短於λ=17254A光线时,吾人应得一极宽连续光谱。依本文极简单计算,其系数大都在10~(-17)cm~2附近     

H~-之吸收系数(英文)

本文根据波动力学计算H~-之吸收系数若H~-吸收较短於λ=17254A光线时,吾人应得一极宽连续光谱。依本文极简单计算,其系数大都在10~(-17)cm~2附近。     

氚β射线驱动的荧光灯

采用了放射性同位素氚在衰变过程中放射出β粒子激活发光材料发光的原理。因β粒子平均自由程只有4.3 mm,灯型选择直径应在4~8 mm之间。通过实验比对,确定常用的发光材料为:发红光材料硫氧钇 : 铕(Y₂O₂S : Eu);发绿光的发光材料硫化锌 : 铜,铝(ZnS : Cu,Al);发蓝光的发光材料硫化锌 : 银(ZnS : Ag)。经过测试选择发光材料的最佳平均粒度:硫氧钇铕4.6 μm;硫化锌铜铝5.3 μm;硫化锌银5.4 μm。同时探讨了涂屏方法和充氚排气工艺。对制作的氚灯进行了光亮度测试。最后给出了氚灯的使用与保存方法。     

固体β射线探测器及其应用

我们建立了两台不同类型的固体β射线望远镜系统，并成功地用于实验，本文以这两个望远镜系统为例，阐述了固体β射线探测器的特点，及其在核物理实验研究中所起的重要作用。     

利用β射线测量镀膜密度

基于β射线在穿透物质后计数和能量均有所损失,我们利用相对论效应实验谱仪根据β射线计数衰减及能量损失测量铝镀膜密度.从结果可以看出,由于实验中β射线不能保证完全单能导致能量损失法的误差非常大,有待进一步完善,结果仅供参考.由计数衰减法测得样品铝镀膜的密度为(2.6±0.2)g/cm~2.     

电子束和β射线两用外推电离室

随着高技术在各个领域中的发展,电子束辐照在辐射加工、新材料研制、放射治疗和模拟空间辐射环境的各种科学实验中应用日益广泛.实践表明,在上述应用和研究中被辐照物体吸收剂量是决定成功与失败的关键.近年来准确测定电子束在各种材料中的吸收剂量分布已成为迫切需要解决的问题. 由于电子束和β射线在物质中的迁移和能量沉积行为十分复杂,所以至今也难以从理论上给出准确的吸收剂量率随深度变化的统一解析式.目前,各种解析、模拟和半经验的计算电子剂量分布的方法已经产生,但具体给出准确的电子剂量分布仍然要靠实验测定.一般来讲,对不同加…     

电子束和β射线两用外推电离室

电子束辐照在辐射加工、新材料研制、放射治疗和模拟空间辐射环境的各种科学实验中应用日益广泛.实践表明,在上述应用中,被照物体吸收剂量是决定成功与失败的关键.因此,近年来准确测定电子束在各种材料中的剂量分布已成为迫切需要解决的问题. 由于电子束和β射线在物质中的迁移和能量沉积行为十分复杂,所以至今也难以从理论上给出准确的吸收剂量率随深度变化的统一解析式.目前,各种解析、模拟和半经验的计算电子剂量分布的方法已经产生,但具体给出准确的电子剂量分布仍然要靠实验测定.一般来讲,对不同加速器,即使具有相同的标称能量(加速器…     

~(60)Co γ射线铅的吸收系数测量实验的数据拟合

介绍了计算60 Co的γ射线物质吸收系数的方法.利用NaI(Tl)闪烁晶体探测器测量60 Co元素放射的1.17MeV和1.33MeV两种γ射线的初始强度比,通过数据拟合法和分别测量法测定了铅片对2种γ射线各自的吸收系数,并分别将2种测量单能射线吸收系数的方法得出的结果同标准吸收系数进行了比较,新的数据拟合法优于原来的分别测量法.     

β射线在铝膜中的吸收研究

利用磁谱仪得到不同能量的单能电子束,让这些电子束穿过不同厚度的铝膜,研究不同能量的电子在铝膜中的吸收系数和能损,得出吸收系数与电子能量的经验公式,与已有的吸收系数经验公式进行了比较,测量到的能损和Fluka软件模拟计算的结果进行了对比,观察到它们之间都能够较好地符合。说明该实验测量的数据和得到的质量吸收系数公式是可靠的,对β射线的防护具有重要参考价值,Fluka软件能够用于较高能量电子能损的计算。     

伽马射线吸收系数测量方法的研究

利用γ射线穿过物质时强度遵从指数衰减规律,选取不同的吸收材料进行γ射线吸收系数的测量,结果准确可靠,从而验证了实验室开设γ射线吸收系数测量实验方案的可行性。     

密度提取中吸收系数的使用

研究了能谱效应的影响，进行了理想的MC（Monte Carlo）数值闪光照相。能谱效应是由不同能量的X光与材料发生作用的微观截面不同引起的。能谱效应降低了密度提取的精度，因而在密度提取中需要考虑能谱效应，即使用反应能谱效应的有效吸收系数，而不是单能吸收系数。在闪光照相中能谱效应体现为：光路上面质量ρ（l）l越大，有效质量吸收系数μρ^-（l）越小；面质量越大，对应的自洽光程也越大，即μρ^-（l）ρ（l）l越大。     

β射线在铝膜及空气中的衰减

借助用β粒子检验相对论的动量-动能关系实验装置提供的准单能β射线,分别测量了β射线在铝膜及空气中的衰减长度,研究了铝膜厚度对信号峰位和半高全宽的影响,以及不同动能的β射线在空气中的能量损失.通过该实验学生可以掌握β射线与介质相互作用的性质,同时提高能谱分析能力及数据处理能力.     

塑料闪烁体β射线望远镜的能量刻度

建立了一台塑料闪烁体β射线望远镜并进行了能量刻度.利用一组端点能量从0.7MeV到6.1MeV的β~+发射体作为参考源,线性能量刻度的误差仅35keV.     

塑料闪烁体β射线望远镜的能量刻度

建立了一台塑料闪烁体β射线望远镜并进行了能量刻度.利用一组端点能量从0.7MeV到6.1MeV的β^±发射体作为参考源,线性能量刻度的误差仅35keV.     

标定水汽吸收系数的实验研究

利用吸收光谱方法检测水汽含量的精确度主要取决于水的吸收系数标定. 采用露点法对气瓶的水汽含量进行了精确测定,并将气瓶中气体通入测试池,通过改变测试池中气体的压力来改变水汽分压,从而实现了水汽吸收系数的标定,标定结果为水汽单位长度的吸收系数为8.6×10-3/Pa·m.     

密度提取中吸收系数的使用

研究了能谱效应的影响,进行了理想的蒙特卡罗(MC)数值闪光照相。在密度提取中使用了3种不同的吸收系数——MC谱光子平均能量对应的单能质量吸收系数、波恩近似公式谱有效质量吸收系数和MC谱有效质量吸收系数。研究结果表明,使用MC谱有效质量吸收系数有效地减小了密度提取中能谱效应的影响。粗略的波恩谱使密度均方根误差小于1.5％,精确的MC谱则获得了均方根误差小于0.5％的理想结果。     

密度提取中吸收系数的使用

 研究了能谱效应的影响,进行了理想的蒙特卡罗(MC)数值闪光照相。在密度提取中使用了3种不同的吸收系数——MC谱光子平均能量对应的单能质量吸收系数、波恩近似公式谱有效质量吸收系数和MC谱有效质量吸收系数。研究结果表明,使用MC谱有效质量吸收系数有效地减小了密度提取中能谱效应的影响。粗略的波恩谱使密度均方根误差小于1.5％,精确的MC谱则获得了均方根误差小于0.5％的理想结果。     

改善圆筒形β射线电流电离室饱和特性的方法

提出了一种用增添栅状电极的方法改善圆筒形β射线电流电离室的饱和特性，可极大地减小饱和电压和坪斜，进行了实验测量和原理分析。     

靶材料面密度用β射线测量的定标问题

惯性约束聚变靶材料面密度及其均匀性分布可以通过β射线束透射法进行测量,要完成这一测量,需首先用一系列面密度已知、组成成分与待测材料相同的标准材料对测量装置进行刻度。针对惯性约束聚变靶材料一类还处于研制阶段的新材料的密度测量,提出了用成分相近的材料作为替代标准进行刻度的方法,并用蒙特卡罗方法模拟计算了不同能量电子穿过不同材料的透射率,得到了这种刻度方法对测量结果带来的误差大小,用纸作标准测量CH泡沫靶材料的误差只有百分之几,这一误差在实际测量中可以由蒙特卡罗模拟方法得到修正。该刻度方法解决了惯性约束聚变靶材料一类新材料面密度用β透射法测量中的定标问题。     

靶材料面密度用β射线测量的定标问题

 惯性约束聚变靶材料面密度及其均匀性分布可以通过β射线束透射法进行测量,要完成这一测量,需首先用一系列面密度已知、组成成分与待测材料相同的标准材料对测量装置进行刻度。针对惯性约束聚变靶材料一类还处于研制阶段的新材料的密度测量,提出了用成分相近的材料作为替代标准进行刻度的方法,并用蒙特卡罗方法模拟计算了不同能量电子穿过不同材料的透射率,得到了这种刻度方法对测量结果带来的误差大小,用纸作标准测量CH泡沫靶材料的误差只有百分之几,这一误差在实际测量中可以由蒙特卡罗模拟方法得到修正。该刻度方法解决了惯性约束聚变靶材料一类新材料面密度用β透射法测量中的定标问题。