剖面不变性、反常电子热导及托卡马克装置约束性能分析

本文根据电子温度剖面不变性这一基本实验现象,通过分布量决定的广义对流能流的引入及其与局部量决定的局部反常电子热导关系的分析,在不涉及等离子体整体能量输运物理机制的情况下,给出了托卡马克装置约束性能更可信的描述方式。     

剖面不变性与托卡马克放电中的

从通常的局部输运模型的角度分析,托卡马克等离子体中有相当多的输运现象会被视为“奇怪”的或“反常”的,即难于被正确的理解,也难于给出统一的描述方式。基于温度剖面不变性的－－这里称炎这相容模型的描述方法,在不涉及非局部输运任何具体物理机制的情况下,给出了包含非局部效应的热导系数及其与局部反常热导系数的关系。利用这种相容热导模型统一地描述并分析了一些看似奇怪或反常的输运现象。     

JT-60U装置温度分布剖面不变性的实验研究

在一系列H模放电条件下，建立了一个旨在研究等离子体温度分布剖面不变性的数据库。介绍了数据库建立过程中要解决的关键问题和所用软件，对等离子体温度分布剖面不变性及芯部约束与边缘参数的关系进行了研究。     

激光能量对激光诱导Cu等离子体特征辐射强度、电子温度的影响

利用Nd:YAG激光(波长1 064 nm,脉宽10 ns)烧蚀金属Cu靶获得等离子体 .改变激光脉冲能量,观测到Cu的原子谱线和离子谱线随激光脉冲能量有不同的变化关系, 但都在330 mJ/pulse时,谱线强度达到最大,随后在330 mJ～370 mJ/pulse间出现一小平台 ,能量继续增加,各谱线强度减小.同时,使用烧蚀Cu靶产生的五条原子谱线(465.11 nm,5 10.55 nm,515.32 nm,521.82 nm,529.25 nm)的相对强度,在局部热力学平衡近似下,利用B oltzmann图的最小二乘法拟合,测定了不同激光能量下Cu等离子体的电子温度.随激光能量的增加,电子温度近似单调地从1.02×104 K上升到1.46×104 K后,反而有所下降.     

激光等离子体电子温度的时间分辨诊断

本文描述在LF-11激光装置上进行的线状锗等离子体电子温度时间分辨诊断的实验。在实验中利用时间分辨X射线晶体谱仪测量了线状锗等离子体X射线的时间分辨谱,并借助碰撞辐射模型(CR模型),由类Ne锗L线特征线相对强度比确定出锗等离子体的电子温度及其时间演化过程。并与用部分局部热平衡模型(PLTE)得出的结果做了比较。     

铝靶电子温度空间分布实验诊断

电子温度是ＩＣＦ研究中最基本的物理参数，对于了解激光吸收、Ｘ光转换和协运等物理过程有着重要的物理意义。在星光Ⅱ装置（０．３５μｍ，７０Ｊ，７００ｐｓ）上，采用空辨晶体谱仪从发泡铝平面靶切向方向观测，得到了铝平面靶沿激光轴向方向发射的空间分施放线谱，理论上采用日晚模型计算，二者配合给出了铝靶电子温度分空间分布０．４ｋｅＶ～１．４ｋｅＶ。     

用发射光谱测量激光等离子体的电子温度与电子密度

本文研究以Ａｒ为缓冲气体，用Ｎｄ：ＹＡＧ激光烧蚀固体表面的等离子体。用光学多道分析仪测量了等离子体的时间分辨发射光谱，用一组ＭｎＩ谱线的相对强度计算了激光等离子体的电子温度，根据ＭｇＩ和Ａ１Ｉ谱线的Ｓｔａｒｋ展宽计算了等离子体的电子密度。     

铜等离子体电子温度和密度随激光功率的变化

一、引言 激光等离子体X射线(LPX)诊断,是了解等离子体与激光相互作用的最基本手段,也是最早开始研究的课题。早在1968年,Jkunze等人利用类氦离子的组合线与共振线强度比与密度关系,第一次从θ-pinch中测出碳等离子体的电子密度。之后Boiko也计算了镁     

低温声子热导率的数值计算和数值模拟

为了计算Debye模型下的低温声子热导率,我们利用Gauss型求积公式的Gauss-Legendre公式或者Laguerre公式把不可积的积分转化为代数求和;通过良好的计算机人机交互界面,很方便地设定参数、选择或者忽略指定的散射机制.利用这种方法,我们模拟计算了多种材料的低温声子热导,并且分析了多种散射机制对声子热导的贡献.通过对La系巨磁阻材料系列样品和Bi系高温超导体系列样品的研究,证明了我们的方法是可行的.对各类散射机制影响的分析,能够帮助我们深入地理解材料的物理性质.     

高导热高电绝缘AlN的微结构及低温热特性分析

本从低温微结构工程学的观点，比较A1N中加入Sm2O3、Dy2O3、Sm2O3-Dy2O3稀土烧结助剂的热导率、第二相铝酸盐的变化，探讨了铝空位和氧影响A1N的热导性,从A1N的热导率与微结构的比较表明微结构的区别可能是铝酸盐相形成品间液相润湿粉体性质的差异，但这种差异不能影响烧结行为，因此热导率和微结构之间不能建立清晰的相关性,实验装置以C—M制冷机为冷源，用低温多路数据采集系统测量了A1N—5wt％Sm2O3-Dy2O3材料在低温30K—160K的热导率，在本实验温区其热导率随温度升高而增大，实验表明该材料可以作为高温超导直接冷却要求的高导热高电绝缘器件材料。     

变热导率的测量方法

1前言热导率是材料的重要热物理性质，因此，其测量就成为传热学的一个重要的研究方向，测量方法也在不断发展[1-4]。很多物质的热导率与温度有关。Ecker[5]分析了温度对物质热导率的影响，指出一些物质的热导率与温度呈线性关系，而另外一些物质则随温度的变化呈现复杂的关系。杨世铭[6]则以图的形式表示了类似的关系。使用稳态法测量物质的热导率时，得到的是在所测温度范围内的平均热导率[7]。对于热导率小的物质（如污垢层和保温材料），可能两侧的温差很大，因此，所得的热导率是在很大的温度范围的平均值。而平均热导率常常并不能满…     

HT-7托卡马克等离子体欧姆放电时电子热扩散系数的研究

主要介绍从能量平衡分析来研究HT-7托卡马克等离子体电子的热扩散系数.研究结果表明,HT-7托卡马克等离子体电子的热传导损失是主要的能量损失,热对流损失不及欧姆输入功率的1%,可以忽略.电子的反常热扩散系数随半径的增大逐渐增大,且比新经典理论预言的大2个量级.同时研究了壁处理硅化后的电子热扩散系数.结果显示,硅化后,在等离子体外围区域(r/a>0.5)电子的热扩散系数降低,从而等离子体能量约束得到改善 关键词： 托卡马克 欧姆放电 电子热扩散系数     

非金属晶体导热系数与压力和温度相关性

 讨论了非金属晶体的导热系数k与压力p和温度T的相互关系。从理论上导出了低压和低温下的两个实验拟合关系式，即K_T=A+Bp和k_p＝A₁+B₁/T，其中A、B、A₁、B₁为拟合常数。计算结果与实验结果符合得非常好。此外，还讨论了k在高压、高温及冲击压缩下的响应。     

脉冲辐照热激波与压缩应力波

 扼要地阐述了X射线、电子束辐照材料时所产生的热激波与高速碰撞、炸药爆炸所产生的压缩波之间一些不同的现象特征，可为热激波的分析、研究以及模拟提供参考。