类锂离子(Z=11～20)1s22s-1s24p的跃迁能和振子强度

利用全实加关联方法计算了类锂离子(Z=11～20)激发态1s^24p的能量及精细结构,同时计算了1s^22s-1s^24p的跃迁能和振子强度．非相对论能量用Rayleigh-Ritz变分法确定;相对论和质量极化效应修正用微扰论计算;量子电动力学修正用有效核电荷方法计算．在能级精细结构的计算中不仅考虑了自旋-轨道相互作用还计及自旋-其他轨道相互作用．将得到的计算结果和已有实验数据及物理规律进行了比较．     

类锂离子(Z=11～20)1s~22s-1s~23p的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算类锂离子 (Z =11～ 2 0 )偶极跃迁 1s2 2s 2 S - 1s2 3p 2 P , 的跃迁能。非相对论能量用Rayleigh -Ritz变分法确定 ,相对论修正和质量极化效应用微扰论计算 ,还估算了来自量子电动力学效应的修正。得到的计算结果与现有的实验数据符合得很好 ,我们关于氯的类锂离子 (Z =17) 1s2 3p态的精细结构劈裂的计算结果揭示 ,相应的实验数据明显偏离等电子序列的物理规律。还算了 1s2 2s -1s2 3p偶极跃迁的振子强度     

类锂离子(Z=11～20)1s23p-1s2nd(n=6,7)的跃迁能和振子强度

用全实加关联(FCPC)方法计算类锂离予体系(Z=11～20)1s2nd(n=6,7)态的非相对论能量.相对论及质量极化效应对能量的修正用微扰论计算,量子电动力学(QED)修正利用有效核电荷方法估算.在此基础上计算了1s23p-1s2nd(n=6,7)的跃迁能及振子强度,对现有的关于1s2nd(n=6,7)态的精细结构的实验数据的可靠性提出质疑.     

高离化类锂原子体系(Z=21～30)1s23p态的能级结构和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂原子体系(Z=21～30)偶极跃迁1s22s -1s23p的跃迁能、振子强度以及1s23p态的精细结构劈裂.非相对论能量用Rayleigh -Ritz变分法确定;相对论修正和质量极化效应用微扰论计算;同时考虑了来自量子电动力学(QED)效应的修正.得到的理论结果与实验数据及物理规律符合的很好.     

Fe23+离子1s22s-1s2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Fe23 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的跃迁能和1s2np(n≤9)态的精细结构.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Fe23 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)跃迁的振子强度.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Fe23 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

振子强度密度理论研究——类锂离子3s态到p通道跃迁振子强度密度

以类锂离子3s态到p通道光跃迁为例,在单通道理论框架下统一处理从一个初态(3s)到一个通道(p通道)中无数个激发态(包括束缚态np和连续态εp)的光跃迁过程。具体地根据相对论性和非相对论性原子自洽场理论,分别计算了类锂离子3s态到p通道跃迁的有关振子强度密度,阐明了其相对论效应以及振子强度密度随原子序数变化的标度规律。根据本文所计算的振子强度密度,可方便地获得3s跃迁至所有np束缚激发态的振子强度。 关键词：     

Mn22+离子1s22s-1s2np的偶极跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Mn22 离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的偶极跃迁能和振子强度.1s2np(2≤n≤9)态的精细结构通过计算自旋-轨道与自旋-其他轨道相互作用算符的期待值确定.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.从而可以用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Mn22 离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.     

类锂体系(Z=11～20) 1s~24s -1s~2np(5≤n≤9)跃迁能和振子强度的理论计算

利用全实加关联的方法计算类锂体系(Z=11～20) 1s~24s -1s~2np(5≤n≤9)的跃迁能, 将相对论效应(电子动能的相对论修正,Darwin项,电子-电子接触项以及轨道-轨道相互作用)和质量极化效应作为微扰,计算了它们对体系能量的修正.利用得到的波函数和跃迁能计算了核电荷Z=11~20的类锂离子的1s~24s -1s~2np(5≤n≤9)偶极跃迁的长度、速度和加速度三种规范下的振子强度,与现有的实验数据比较,结果符合得很好.     

类锂离子(Z=11～20)32D-n2F偶极跃迁的振子强度

利用全实加关联方法得到的波函数计算类锂离子(Z=11～20)1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的偶极跃迁振子强度,三种规范下的计算结果符合的很好.将分立态的振子强度结果与单通道量子亏损理论相结合,计算在电离阈附近(|E|≤I/2)分立态间的束缚态-束缚态跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,实现了具有较大核电荷数的类锂离子量子跃迁特性的全能域理论预言.     

类锂体系(Z=1120) 1s24s -1s2np(5≤n≤9)跃迁能和振子强度的理论计算

利用全实加关联的方法计算类锂体系(Z=11~20) 1s24s -1s2np(5≤n≤9)的跃迁能, 将相对论效应(电子动能的相对论修正,Darwin项,电子-电子接触项以及轨道-轨道相互作用)和质量极化效应作为微扰,计算了它们对体系能量的修正．利用得到的波函数和跃迁能计算了核电荷Z=11~20的类锂离子的1s24s -1s2np(5≤n≤9)偶极跃迁的长度、速度和加速度三种规范下的振子强度,与现有的实验数据比较,结果符合得很好.     

Co24+离子1s23s-1s2np跃迁的波长和振子强度

用全实加关联方法计算了Cu26+离子1s23s和1s2np (n £ 9)态的非相对论能量;在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正、估算高阶相对论修正和QED修正的基础上,计算了该离子1s23s-1s2np的跃迁能、波长和在三种规范下的振子强度,得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.     

Cu26+离子1s23s-1s2np跃迁的波长和振子强度

用全实加关联方法计算了Cu26+离子1s23s和1s2np (n  9)态的非相对论能量.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和QED修正,计算了该离子1s23s-1s2np的跃迁能, 波长和在三种规范下的振子强度.得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.     

Ni25+离子1s23s-1s2np跃迁的全能域理论研究

用全实加关联方法计算了Ni25+离子1s23s和1s2np (n  9)态的能量.通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和QED修正.计算了该离子1s23s-1s2np的跃迁能,波长和在三种规范下的振子强度.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损,据此可以实现对任意高激发态(n  10)的能量的可靠预言;得到该离子从1s23s态到电离阈附近高激发1s2np态间的跃迁振子强度以及到相应连续态跃迁的振子强度密度.     

类锂等电子系列(1s2p2p)~4 P~e和(1s2s2p)~4 P~0态的能量和精细结构研究

利用改进的马鞍点方法,截断变分方法,并考虑能量的相对论修正和质量极化效应,计算和研究了类理等电子系列的两个四重态（１ｓ２ｐ２ｐ）４Ｐ０和（１ｓ２ｓ２ｐ）４Ｐｅ态的精细结构和平均跃迁波长,并与实验和其它理论计算结果进行了比较。