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电介质表面在极化过程中产生束缚电荷,束缚电荷与自由电荷有明显的区别,通过一系列的实验,演示了束缚电荷既不能离开电介质,也不能在电介质中自由移动,也就是“束缚”的特性。 相似文献
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由于教材内容多和课堂教学时间少的矛盾,在普通物理静电场部份的教学中,我们讲解用高斯定理计算电场强度E和电位移D时,只讲了平行板电场、均匀带电球面的电场,“无限长”均匀带电园柱面的电场等几种特例,不能做更多形式的电场的分析,学员往往不善于针对各种特殊情况作出相应的高斯面。此外,在电介质中的电场部份,由于主要分析了平行板电容器中与板面平行地插入一层或两层电介质的场强E、电位移D的情况,缺少对比教学的内容,学员容易笼统地形成一种在两种电介质中D是相等的E是不相等的错误印象,而这个结论的前提条件往往被忽略了(即这时介… 相似文献
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问题的提出:将一介电常数为ez,半经为a的介质球置于均匀外场E0中,若球外充满另一介电常数为e1的介质,求球内、外的电场,进而讨论介质球的极化强度矢量.很显然,球内、外的电场是原来的均匀电场与球面上极化电荷的场的叠加,用分离变数法容易求得叠加后球内电场仍为均匀场 ,而球面上极化电荷在球外的场则等效于一个位于球心、电矩 的电偶极子所激发的.由于球内的场是均匀的,介质球的极化也是均匀的,因此在有的教科书[1]和参考书[2]中,得出介质球的极化强度矢量 必须指出,用(1)式来表示介质球的极化强度矢量是错误的.因为电矩 是… 相似文献
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用电场的迭加原理及等效变换法则,可给出真空中具有余弦分布球面电荷的电场公式. 若在匀强电场的无限大介质中引入另一均质介质球(包括挖成一个球形空腔),或引入一个导体球,则球面上的束缚电荷或自由电荷均属于余弦型分布.运用静电场边值条件(D1n=D2n),可决定相应的电荷面密度的最大值σ0;从而求出相应情况下的电场分布. 相似文献
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铁电体在高压脉冲或者激光脉冲的激励下发射电子。铁电体的极化方向处在预极化(通过外部的条件,改变畴方向,使畴沿着一定的方向)方向,正、负束缚电荷等量的分布于与极矩相对的两表面上,这些电荷与外部空间的粉尘等所带的电荷中和,宏观上不表现出带电性;在负的束缚电荷聚集的表面加负高压脉冲,这时负的束缚电荷与负的自由电荷互相排斥,电荷与负的自由电相排斥,使畴的极化方向发生反转。反转后负的束缚电荷与岁的自由电荷之间形成很强的电场,可以达到GV/cm,在这一强电场作用下,负的自由电荷被排斥,离开铁电体表面,形成电子发射。 相似文献
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本文用比较便于接受的方法从理论上导出 D 仅取决于自由电荷分布的充分条件,同时得出此时 D=ε_0E_0。的结论. 相似文献
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介绍了平板电容器真空及各向同性电介质中的电场,进一步计算了各向异性平板电容器电场中的电场强度、电位移矢量、电极化强度。根据计算的结果对平板电容器介质中的矢量场进行了力线描绘,说明了电介质矢量场的性质。并进一步比较了线性各向异性电介质与指数电介质对电场产生的影响。 相似文献
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作用在平行板电容器中一片电介质的力 总被引:3,自引:0,他引:3
在一些物理学的教科书中,利用虚功原理计算了作用于插入平行板电容器的一片电介质的力.[1],[2]但没有从物理原因上进行分析.这就会产生这样的问题,即垂直方向的电场,怎么会有水平方向的力作用于电介质上?本文通过对于电介质受力的微观机制的分析,计算作用于这片均匀电介质的力.一、电介质受力的微观机制 在电场中的电介质要受到电场作用而极化.在平行板电容器的极板间,插入一片电介质,由于电容器边缘区不均匀电场的作用,电介质中极化的电偶极子排列也是不均匀的.图一是这种情况的示意图. 图一电容器的极板,在z方向宽w,x方向长为L. 在X=X0… 相似文献
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电位移矢量是一辅助矢量,它的引入为计算一些介质问题提供了方便.但由于普物中的静电场介质问题,绝大多数为均匀介质问题,这就使学生常常产生“电位移矢量仅与自由电荷分布有关”的误解.文献[1]对此问题作了说明,但其推导和结论都有些不足.本文试图给出D仅与电荷分布有关的一般条件式,并对各种电介质进行分析,最后对有关问题做出简略说明. 相似文献
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在讲解高斯定理的应用时,我认为引进下面的习题作为例题进行详细分析,或用来作为作业课供学生讨论用的练习题,对于提高学生分析具体问题的能力、加深对高斯定理内容的理解,并应用于求解D与E是很有益的. 习题:如图-1所示,一带电行Q的金属球壳沉浸在无限大的真空(ε0)与介电常数为ε的介质中,球的上半部为空气,下半部为介质,求: (1)球壳外各区域中任意点之D; (2)球壳外各区域中任意点之E; (3)球壳外各区域中任意点之电位V; (4)球面上各区域的自由面电荷密度的分布; (5)用拉普拉斯方程求解V,以验证(3)的结果.首先作如下的具体分析: (1)这里… 相似文献
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由于均匀带电球面上的电场强度无法用高斯定理求出,现行大部分大学物理基础教材在讨论均匀带电球面产生的场强分布时,只用高斯定理求出了该带电系统内外空间电场的分布,并没有给出球面上场强的计算方法,只是指出在球面上场强值不连续.文章利用叠加原理和电容器能量的变化两种方法分别导出了均匀带电球面上任一点的场强值,验证了均匀带电球面的场强是不连续的,两种方法思路截然不同,但得到的结果完全相同,该结果使得高斯定理求出的均匀带电球面在空间电场分布的结论更加完整. 相似文献
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一、晶体中的平面电磁波1.D0,E0,H0,K0,S0的几何关系 在本文中,我们只讨论电各向异性和磁各向同性的晶体,并且认为μ1,从而不考虑μ的影响. 众所周知,若晶体中传播着一平面单色波,令K0是波法线方向上的单位矢量,则由Maxwell方程可得它表明D,H,K0构成右手螺旋正交三矢族:H ×K0∞D.如果注意到能流密度的定义S=则 E,H,S0(以后用 S0表示S的方向上的单位矢量)也构成右手螺旋正交三矢族. 由于 D,E山介电张量 联系,D=E,这里为3×3矩阵,所以一般说来,D与E不平行,从而K0与S0不平行.但是,由于D K0,E,S0都与H垂直,所以 D,K0,E,S0共面,… 相似文献
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本文从静电场的场方程组出发,导出了D在均匀介质中仅与自由电荷分布有关;在非均匀介质中只有当电荷及其周围介质匹配得D有某种明显的对称性时,D才能仅与自由电荷有关. 相似文献