Steiner定理与蝴蝶定理

如图 1 ,设Ｈ是欧氏平面上圆的弦ＡＢ的中点 ,过Ｈ的弦ＣＤ ,ＥＦ的端点连线ＣＦ与ＥＤ分别交ＡＢ于Ｉ,Ｇ ,则ＡＩ=ＧＢ .这就是平面几何中的蝴蝶定理 .它可以“纯平面几何”地证明 ,也可以用解析几何的方法证明 .运用射影几何的知识会使证明变得简单并且容易推广 .欧氏平面加上平面上所有直线的无穷远点 ,并把任意一组平行直线上的无穷远点看成同一点 .所有的无穷远点组成一条直线 ,叫无穷远直线 ,所得平面称为拓广欧氏平面 .假如对于拓广欧氏平面上的普通点与无穷远点不加区别就得到射影平面 .我们讨论的主要工具是射影映射与下面的Ｓｔｅ…     

射影空间的故事(二)

3.射影空间在寻常的直线上加上一个无穷远点,就扩充成了射影直线;在寻常的平面上加上所有无穷远点,就扩充成了射影平面,其中所有无穷远点组成无穷远直线.在数学上怎样刻画射影平面呢?     

射影空间的故事（二）

3.射影空间在寻常的直线上加上一个无穷远点,就扩充成了＂射影直线＂;在寻常的平面上加上所有无穷远点,就扩充成了＂射影平面＂,其中所有无穷远点组成无穷远直线.在数学上怎样刻画射影平面呢？     

射影几何簡介

本文共分两部分。第一部分是在初等几何基础上引进无穷远元素,建立射影平面和射影空間,而介紹綜合射影几何;第二部分則是在解析几何基础上引进齐次坐标,从而建立射影平面和射影空間,而介紹解析射影几何。第一部分§1.中心射影及无穷远元素直线向直綫上的中心射影。     

代数曲线渐近线的一种求法

一、渐近线的极限定义在拓广平面内的解释在数学分析中,渐近线的定义为: 如果曲线上一点沿曲线趋于无穷远时,该点与某直线的距离趋于0,则此直线称为曲线的渐近线。在这个定义中, (1) 曲线上的点趋于无穷远可以分为x→     

"圆锥曲线一个奇妙性质"的射影证明

在平面解析几何中 ,圆锥曲线有这样一个奇妙性质 :“设Ｍ(ｘ0 ,ｙ0 )为圆锥曲线上的一个定点 ,过Ｍ点任作两条互相垂直的弦ＭＰ ,ＭＱ ,则直线ＰＱ通过一个定点 (有穷点或无穷远点 )” .(数学通报 ,2 0 0 1年第 9期 ,张汉清文“圆锥曲线的一个奇妙性质”) .本文用射影几何的理论给出这一性质的统一证明 ,为此 ,我们首先建立圆锥曲线上的射影变换 .定义 1　如果在二阶曲线[注 ] 的点之间建立了一一对应 ,使得二阶曲线上任意一点分别与每对对应点相连所构成的两个线束是射影对应的 ,则称在二阶曲线上建立了射影变换 ,二阶曲线叫做底 .如图 1 ,…     

射影空间的故事(三)

4.射影空间的结构如我们前面所说,射影空间是与寻常的空间大不相同的几何结构.首先我们来看它们的拓扑结构.我们先来看射影直线,它是由寻常的直线加一个无穷远点得到的,如果沿着直线走     

一类五次多项式系统无穷远点等时中心条件与极限环分支

研究一类五次系统无穷远点的中心、拟等时中心条件与极限环分支问题.首先通过同胚变换将系统无穷远点转化成原点,然后求出该原点的前8个奇点量,从而导出无穷远点成为中心和最高阶细焦点的条件,在此基础上给出了五次多项式系统在无穷远点分支出8个极限环的实例.同时通过一种最新算法求出无穷远点为中心时的周期常数,得到了拟等时中心的必要条件,并利用一些有效途径一一证明了条件的充分性.     

射影平面上不动元素的若干性质

射影平面上存在直射变换下的不动元素的充要条件是直射变换式特征方程的系数行列式值为零;平面上的直射变换至少有一不动点与一不动直线,而且不动点和不动直线的数目相同;直射变换的不共线的不变点至多有三个;过一不动点至少有一不动直线;两不动点的连线是不动直线;不动直线上的点不一定都是不动点。     

二次曲綫的漸近綫

平面上给定直角坐标系以后,要作出方程F(x,y)=0所确定的曲线,为了简化描绘工作和提高作图的准确度,首先应该研究方程的种种特性。尤其当曲线存在渐近线吋,事前能求出渐近线方程,则在描绘曲线的过程中将会起到很重要的作用。本文中只谈一下有关二次曲线的渐近线问题。对于判断二次曲线的浙近线是否存在以及存在时如何求出渐近线方程,完全可以利用极限运算予以解决,这里不准备叙述。现在要谈的是利用在平面上引入无穷远点、无穷远直线等概念来解次上面提出的问题。现在先介绍曲线C的渐近线定义。定义。当一点M沿曲线C趋向无穷远时,点M与某一直线(如果这样直线存在的话)无限地接近(即点M与该直线的距离趋于零),则此直线叫做曲线C的渐近线。如果曲线C是二次的,容易证明:上述定义与把渐近线定义为“切点沿曲线趋向无穷远时,切线的极限     

一类七次多项式微分系统的中心条件与赤道极限环分支

研究了一类七次系统无穷远点的中心条件与赤道极限环分支问题.通过将实系统转化为复系统研究,给出了计算无穷远点奇点量的递推公式,并在计算机上用Mathematica推导出该系统无穷远点前14个奇点量,进一步导出了无穷远点成为中心的条件和14阶细焦点的条件,在此基础上得到了七次系统无穷远点分支出12个极限环的一个实例.     

化二次射影几何问题为初等几何问题

众所周知,有关一次射影几何的某些问题可以把某条直线投射到无穷远后,化为初等几     

异面直线距离的一种求法——射影法

不少文章介绍过异面直线距离的求法,本文介绍另一种方法叫射影法。即把两条并面直线同时射影到某一平面上,利用其射影在同一平面的关系去求其两异面直线的距离.因为两异面直线在同一平面上的射影只能有以下三种情况:①一个点和一条直线;②两条平行线;③两条相交线。下面我们就这三种情况分别进行探究。 1.射影是一个点和一条直线此时可把问题转化为求点到直线的距离去解决。即该点到直线的距离就是异面直线的距离。     

一类多项式微分系统无穷远点的中心-焦点判定

本文研究了一类七次系统无穷远点的中心-焦点判定问题.通过将实系统转化为复系统研究,给出了计算无穷远点奇点量的递推公式,并在计算机上用Mathematica推导出该系统无穷远点前十二个奇点量,进一步导出了无穷远点成为中心的条件和分别成为七阶、九阶、十二阶细焦点的条件.     

二阶曲线间的射影映射

平面上的射影变换,将二阶曲线变为另一二阶曲线,这个射影变换也可以称为这两个二阶曲线间的射影映射.若两个二阶曲线相切,则存在以切点为射影中心的两个二阶曲线间的射影映射;若两个二阶曲线相离,则存在以两个二阶曲线公切线交点为射影中心的射影映射;若两个二阶曲线相交,则存在以其中一交点为射影中心的两个二阶曲线间的射影映射.     

一类多项式向量场的中心条件

本文研究一类多项式系统的高次奇点和无穷远点的中心问题,对有限奇点（原点）和无穷远点（Poincare球面上的赤道）的中心问题进行统一处理,给出了系统原点和无穷远点为中心的一个充分条件。     

射影空间的故事（一）

1．投影 “投影”（projection）亦译为“射影”，来源于物体在点光源或平行光源照射下投下的影子．假定一张透明胶片上有一个图形，那么它在光源照射下的影子是什么样的呢？例如在图1中，平面A上有一个图形，在点光源P的照射下投影到平面B上，在数学上应该这样理解：对图形上的任意一点X，连结直线PX与平面B交于点Y，则Y点就是X点的投影，图形的所有点的投影就组成图形的影子．     

一个在无穷远点分支出八个极限环的多项式微分系统

本文研究一类高次系统无穷远点的中心条件与极限环分支问题．作者首先推出一个计算系统无穷远点奇点量的线性递推公式，并利用计算机代数系统计算出该系统在无穷远点处的前11个奇点量，从而导出无穷远点成为中心和最高阶细焦点的条件，在此基础上作者首次给出了多项式系统在无穷远点分支出8个极限环的实例。     

一类7次微分自治系统的极限环分支

研究一类平面7次微分系统,通过作两个适当的变换以及焦点量的仔细计算,得出了系统的无穷远点与2个初等焦点能够同时成为广义细焦点的条件,进一步得出在一定条件下该系统能够分支出15个极限环的结论,其中5个大振幅极限环来自无穷远点,10个小振幅极限环来自2个初等焦点.     

一类高次奇点与无穷远点的中心焦点理论

对实平面微分自治系统论述了一类高次奇点与无穷远点的中心焦点判定、后继函数、形式级数、中心积分、积分因子、焦点量、奇点量以及极限环分支等问题.