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晶体学室相图与相变研究组 《物理学报》1977,26(5):199-207
本文用差热分析、恒温热处理、室温及高温X射线衍射等方法,对LiIO3晶体的相变问题进行了研究。弄清了升温过程中γ相的本质,它是并没有稳定存在的温度区间,只能在一定温度范围,一定时间内存在的,从α相转变为β相的过渡相。熔态LiIO3的冷凝过程不同于固态升温过程;这里存在着另一些新相——δ相。由于冷凝条件不同,因而结构也不尽相同,这些δ相在继续冷却时大部分转变为α相,但在未转变为α相之前,再度升温时,则转变为β相。从高温X射线衍射发现:差热分析曲线上所示的α←→γ和δ→α的相变温度是出现新相的温度,这时还伴随着大量的原有相的衍射线,随着时间的延长和温度的改变,原来的相才逐渐消失。同时也证实了γ→β的相变过程需要保温时间和β相的下种自催化作用。 相似文献
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本文用差热分析、恒温热处理、X射线衍射等方法,对LiIO_3在常压的相变过程做了进一步的研究。对于LiIO_3的常压相变机制有了较为详尽的了解 。并发现LiIO_3在高温可相对稳定存在三个相:β,η和δ,它们可分别自行熔化,其熔点相应为:432℃,421℃和416℃,从它们的热经历和存在的温度范围,表明其稳定性顺序为β>η>δ。在室温干燥空气中,与α相和β相共存的还有相,相升温放热转变为β相。在α相存在的温区里,相经过长时间热处理并不转变为α相,同时,相转变为β相的温度比α相高。与α→β的情况相同,β对→β也有诱导作用。而且的存在对α→β也有促进作用。θ相(θ_1与θ_2)与γ相一样,是相变过程的中间过渡相。 相似文献
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LiIO3晶体的受激拉曼散射 总被引:1,自引:0,他引:1
采用腔外单次通过方式,测量了LiIO3晶体在532 nm皮秒脉冲下的受激拉曼散射。实验中观察到3级斯托克斯线(556.07,582.30, 611.76 nm)和1级反斯托克斯线(509.57 nm),由此可计算出其频率间隔为820 cm-1。测量了LiIO3晶体各级拉曼散射谱线的阈值和增益系数,受激拉曼散射的整体转换效率达到56%。基于LiIO3晶体实现了皮秒外腔式拉曼激光器的运转,双波长输出总转换效率为27%,最大输出能量1.4 mJ。 相似文献
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文献[1]发现激光束通过c向直流电压作用下的α-LiIO3单晶时,产生一种电矢量有特定取向且不同于入射光电矢量方向的异常散射带。本文进一步研究了这种散射带的精细结构。确定散射光相对于入射光没有大于15MHz的频移。这种散射带的强度在透射光斑两侧分布不对称,一侧强,另一侧弱。我们发现两种绝对构型的晶体,散射带的强度分布正相反,D型晶体散射强的一侧,正是L型晶体散射弱的一侧。并研究了异常散射带位置和透射光斑的位置间的各种配置状况,发现它们取决于两个通光面相对于c轴的取向。
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晶体学室相图与相变研究组 《物理学报》1977,26(3):199-207
本文用差热分析、恒温热处理、室温及高温x 射线衍射等方法, 对LIIO_3 晶体的相变问题进行了研究. 弄清了升温过程中r相的本质, 它是井没有稳定存在的温度区间, 只能在一定温度范围, 一定时间内存在的, 从第一 相转变为第二 相的过渡相. 熔态LiI03的冷凝过程不同于固态升温过程; 这里存在着另一些新相. 由于冷凝条件不同, 因而结构也不尽相同, 这些新相在继续冷却时大部分转变为第一 相, 但在未转变为第一相之前, 再度升温时, 则转变为第二相. 从高温X 射线衍射发现: 差热分析曲线上所示的的相变温度是出现新相的温度, 这时还伴随着大量的原有相的衍射线, 随着时间的延长和温度的改变。原来的相才逐渐消失.同时也证实了相变过程需要保温时间和第二相的下种自催化作用.
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研究了K3C60单晶薄膜在200K附近的导带结构.样品温度为190K时,同步辐射角分辨光电子谱能够观察到[111]方向有规律的能带色散.而在220K附近色散不存在.这一实验结果与K3C60在200K存在取向相变相符合.用反铁磁Ising模型对实验结果进行了分析.结果表明,K3C60在200K的相变是由低温下的一维无序取向结构转变为200K以上的双取向结构畴与无序分子(约占40
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We report here the structural phase transitions of the crystal (NH4)2SnBr6 investigated by Raman scattering at temperatures ranging from 10K to room temperature. Two phase transitions occurring at 150 and ll0K are found. Based on the group theory, it is proposed that the crystal undergoes a second-order phase transition at 150 K, resulting from a ferro-distortion with symmetry Γ4+. The change of structure is confirmed to be O5h to C54h, which is assigned to the rotary of [SnBr6]2- ion groups around the axis of <001>. Furthermore the crystal undergoes an order-disorder phase transition at ll0K which is related with the reorientation of the ammonium ion group. It is noticed that the change of the vibrational modes at 77K does not show any phase transition. 相似文献